调和映照和Gauss映照

设C∞映照f:M→(?)在局部坐标下为f:(x~1,…,x~n)|→(f~1(x),…,f~m(z)),则称为f的张力场,称为f的能量密度,E(f)=∫_Me(f)*1称为f的能量(如果M紧致),映照f称为调和的,如果τ(f)(?)0。调和映照是能量泛函E:C~∞(M,(?))→R的临界点。     

球面中等距浸入为2重调和映照的子流形

当M紧致时,Riemann流形间的2重调和映照f:M→N是2重能量泛函E_2(f)=∫_M‖τ(f)‖~2*1的临界映照,它的张力场τ(f)恰为Jacobi场。利用活动标架法,在目标流形N为单位球面S~(m p)(m=dimM,p=codimM)时,我们研究了2重调和的等     

关于伪球面上子流形的高斯映照

设M是一个n维黎曼流形,最近,陈成平证得:等距浸入f:却的高斯映照g:是调和的,当且仅当f是极小浸入,这里S~(n p)是(n p)维球面,G_(n 1,p)是Grassmann流形。彭家贵未加证明地指出,对于伪球面上子流形的高斯映照,类似的命题也成立。本文证实了这个猜测。设H~(n p)是(n p)维伪球面,Q表示H~(n p)中一切n维全测地子空间的集合,设f:是一     

关于黎曼空间的一类共形映照

对于二黎曼空间(M,g)和((■),(■)),若它们的度量张量满足其中ρ是x的任一纯量函数,则我们称M和(■)之间的这样的对应为共形映照。如所知,共形映照(1)为保圆映照的充要条件是函数ρ满足微分方程     

Fuzzy序同态与Zadeh型函数

所谓Zadeh 型函数就是一种由分明映射提升给出的L-Fuzzy 集之间的映射,它是很基本的.讨论其他更一般形式的映射(例如Fuzz 函数)成为Zadeh 型函数的充要条件是令人关注的.我们将改进文[2]在这方面的结果.L、L_1与L_2表示完备格,其最小元表作0.定义1 若映射f:L_1~X→L_2~Y 及其逆f~(-1)是保并的,且f(0)=0,则称f 为Fuzzy 序同态;若L_1与L_2为Fuzz,f:L_1_X→L_2~Y(L_1与L_2允许不同)保并,f(0)=0,且f~(-1)保补,即对B∈L_2~Y,f~(-1)(B')=(f~(-1)(B))',这里'表示相应的对合对应,则称f 为Fuzz 函数.     

不可定向闭曲面上自同胚的自由度

设M为流形,如果存在自然数m,使得1)M上任一自同胚g的迭代g,g~2,…,g~m中至少有一个有不动点,2)存在M上的自同胚f,使得f,f~2,…,f~(m-1)均无不动点,则说M上自同胚的自由度为m.若这样的自然数不存在,则说M上自同胚的自由度是无限的。Nielsen曾考虑可定向闭曲面上保持定向的自同胚的自由度。本文得到不可定向闭曲面上自同胚的自由度。     

整函数及其导函数的Julia集

设f:C→C是整函数映照,定义迭代序列{f~n}如下: f~0(z)={z, f~(n+1)(z)=fof~n(z), n=0,1,2,……。整函数的迭代理论很早就为 Fatou 所研究。近年来,随着有理动力系统的发展,整函数动力系统迅速活跃起来。以下定义 N(f)={z∈C|{f~n} 在z点正规};J(f)=C\N(f),     

关于同伦偶范畴的注记

文献[1]对同伦偶范畴HPM的映照引进了等价分类。本文视此等价为同伦,在良点拓扑空间范畴T_(op)~w中讨论,基点*均为闭子集。令为内射,为投影。HPM与PM的对象均为T_(op)~w映射,称为偶,偶f到g的映照分别是     

楔上的覆盖映照

在研究微分方程、积分方程的正解时,需要讨论楔上或锥上的映照是否为同胚。Banch空间中的集合K称为楔,若K是闭凸集,且(?)≥0有tK(?)K。设P、Q为楔,称映照f:P→p有线段提升性质,若(?)∈P,y_0=f(x_0),y_1∈Q,在P中存在道路x(t),0≤t≤1,x(0)=x_0,使得     

具有拟共形扩张的不重叠区域的共形映照

设01/r上是正则、单叶的,在r<|z|<1/r上是K拟共形映照,在z=∞的邻城内,f(z)=z 0(|z|)。这种函数族首先是由K(?)hnau研究的。本文在他的工作的     

映照z→zexp(z+μ)的Julia集

1 引言及主要结论对整函数f(x),我们用f~n表示f的n次迭代。定义f的Fatou集F(f)={z|{f~n}在z处正规},其余集J(f)=C\F(f)称为Julia集。Julia集是闭的完全集,它在映照f下完全不变。复解析函数的迭代动力系统早就为Fatou和Julia所研究。近年来已成为复分析的一个十分活跃的分支山。     

多复变数双全纯类星映照

设Ω为C~n中一域,f为Ω到C~n中局部双全纯映照,在什么条件下f是双全纯的,这个问题和两个域间双全纯等价密切相关。 定理1 设Ω为C~n中一域,存在一连续实值非负的穷竭函数r(Z),f为Ω到C~n     

4f电子间的相互作用与镧系元素第3～6电离势

镧系元素的第3、4、5、6电离势随4f电子呈双颠峰变化,休格尔(J.Sugar)和里德尔(J.Reader)按电子结构能级间的能量关系,把它们写为下面的形式: I= E(4f~(q∞s))-E(4f~(q 1))=[E(4f~(q∞s))-E(4f~(q6s))] [E(4f~(q6s))-E(4f~(q5d))] [E(4f~(q5d))-(4f~(q 1))]=T δ △E SD.他们并用半经验的方法计算了第3、4、5电离势.我们在此基础上外推计算了第6电离势. 前面的工作已指出,T值与q间较好地     

一个广义样条函数类上的极值问题

设q_r(x)=multiply from j=1 to l(x~2-t_j~2),r=2l(l≥1),t_1,…,t_l≥0。D=d/dx是微分算符。给定函数类Ω_(∞[0,1])~(2l):f(x)∈Ω_(∞[0,1])~(2l),当且仅当f~(21-1)(x)在[0,1]上绝对连续,f~(2k)(0)=f~(2k)(1)=0,k=0,…,l-1,且‖q_r(D)f‖L_∞≤1。任一f(x)∈Ω_(∞[0,1])~(2l)可表成     

函数空间中的无限维宽度(Ⅰ)

一、引言及定义 令r为正整数,1≤p≤+∞,考虑实直线R上的Sobolev函数类 W_o~r(R)={f∈L~p(R):f~(r-1)在任何有限区间上绝对连续,且,f~(r)∈L~p(R)},(1.1) B_p~r(R)={f∈W_p~r(R):‖f~(r)‖_p≤1}, (1.2)     

微分方程(f')~2 =a_0(z)(f-a_1(z))~2f的可分解解

设f(z)是Riccati微分方程f＇=α_(?)(Z)f~2十α_1(z)十a_2(z)(1.1)的亚纯解.当系数是超越亚纯函数时,Bergweiler等人证明所有可能的非平凡分解f(z)=h(g(z))其右因子g(z)的增长可被系数的增长所控制.He等人对另两类典型的非线性微分方程证得了类似的结果.但对微分方程     

复射影空间的全实极小子流形

1.设CP~(n p)表示具备Fubini-Study度量的复n P维射影空间。浸入CP~(n p)的一个n维子流形M,若M的每个切空间被CP~(n p)的殆复结构映照到它的法空间中。则称M是全实子流形。设σ是CP~(n p)中M的第二基本形式,M的平均曲率向量ξ定义为ξ=1/n     

一个不等式及其应用

设f(n)是可乘数论函数,满足定理1 设g=f*μ,其中“*”表示Dirichlet卷积,则这里因子exp是次要的,     

森(Mori)不等式的精确化

设W=f(z)是|z|<1到|W|<1的Q拟似共形映照,且f(0)=1,f(1)=1。记其全体映照为U_Q,对于f(z)∈U_Q有著名的森(Mori)不等式     

有界域解析映照的固有微分的估值

设(?)是复平面上的单位圆。f(z)在(?)解析并适合|f(z)|≤M,则Schwarz引理即