X-射线结晶学的创始人——布喇格父子

W.H.布喇格爵士与其子W.L.布喇格爵士由于在用X-射线方法对晶体结构的分析研究方面的贡献而共同获得了1915年的诺贝尔物理学奖。 W.H.布喇格爵士(1862～1941) 威廉·亨利·布喇格(William Henry Bragg)于1862年出生于英国的英格兰坎伯兰郡的威格敦附近的一个农场里,该农场为他父亲所办的农场。他     

激光显微镜

激光显微镜是1980年研制成功的一种新型仪器,其光源是利用氩激光器发出的那种单色性极好的光,而用光通信用的石英玻璃纤维把激光导入显微镜。激光到达显微镜以前要通过一个称为动态式混合器(DMM)的装置,使光的分布均匀。被观察样品在激光照射下,可以发出荧光、磷光、喇曼散射光、共振喇曼散射光。激光显微镜就是观察样品发出的这些光像。另一方面,激光显微镜也能观察透过样品的光像,称为透过型激光显微镜。利用激光显微镜还能观察激光引起的光化学反应,称为反应型激光显微镜。由于激光显微镜有很多优点,所以目前已得到多方面的应用,主要是用在医学、生     

带轴图样

电子衍射可以用布喇格方程2dsinθ=λ来描述,其中λ是电子波长,d是晶体点阵平面的间距,电子束是平行照射在晶体上,入射束和晶面之间的角度为θ,θ也称为布喇格角,透射束和衍射束之间的夹角是2θ,在透射电子显微镜中,物镜把电子束聚焦在后焦面上,我们在这平面上看到衍射斑点     

受激光散谢及其研究

《受激光散射及其研究》一文评述了目今受激光散射研究及其应用的大致情况,主要介绍受激喇曼散射、受激瑞利散射、受激布里渊散射等几个方面。文章涉及面较广,并对发展前景作了展望。     

氧化锌微腔激光的模式调控

振荡模式的调控与单模激光的实现是微腔激光器走向实际应用所需解决的关键问题.本文从微腔模式的基本理论出发,按不同的调控机理梳理了ZnO微腔激光在模式调控方面的主要进展.首先,阐述了分布布拉格反射(DBR)或分布反馈(DFB)结构、腔体尺寸控制、游标效应等传统静态调控方式在ZnO微腔激光模式调控中的结构设计与研究进展;进一步讨论了通过压电、电光等物理效应调制折射率来实现ZnO微腔激光模式的动态调控;最后,综述了表面等离激元效应在实现纳米激光调控方面的最新进展,并系统分析了相关调控手段在ZnO微腔激光模式调控中的优点及存在问题.这些模式调控的方法不仅适用于ZnO紫外激光,同时也为其他材料、其他波段的微腔激光提供了参考.     

激光反馈测振方法的研究

激光反馈现象在1963年为人们发现,同年Ashby应用该原理测量等离子体的密度,1964年Clunie对该现象进行了一些实验研究。本文从原理上讨论激光反馈测振,以及分析测振中存在的问题。     

γ射线激光

评估了实现γ射线激光的几种可能途径，指出目前条件下按自由电子激光原理用周期弯曲晶体沟道内摆正电子的诱致辐射形成，γ坶激光的途径已是现实可行的，应不失时机地开展理论和实验研究。     

γ 射线激光

评估了实现γ射线激光的几种可能途径.指出目前条件下按自由电子激光原理用周期弯曲晶体沟道内摆动正电子的诱致辐射形成γ射线激光的途径已是现实可行的,应不失时机地开展理论和实验研究.     

激光喇曼技术

喇曼效应早在1923年就由斯迈卡从理论上预示了。1928年印度物理学家喇曼(Raman)在实验中发现了这种物质散射效应。30年代到40年代期间发表了很多这方面的文章,报道了在固体、气体及液体中的喇曼效应。当时用水银灯作激发光源制成了简单的喇曼光谱仪。但由于光源强度太弱,仅有少数样品能     

天文学家发现宇宙激光

天文学家发现宇宙激光配置在一个改装过的军用载重飞机上的红外线望远镜已准确测定了天鹅座发射的自然激光，山此可推出天鹅座距地球约４０００光年。根据美国国家宇航局凯用航空天文台探测的最新结果，ＭＷＣ３４９炽热恒星周围充满气体与尘埃的圆盘正辐射出红外线激光。...     

中性原子束激光光学

普通光学中,人们利用辐射与物质的相互作用来控制光束,也可借助荷电和中性粒子束与光的相互作用对这些粒子加以研究和控制.本文中叙述原子束激光光学的新进展——实验学家如何用激光辐射压力控制中性原子.激光器的发明,为我们提供谱线亮度、单色性和定向性都很高的光源.原是几乎不可察觉的光压现象,现在成了控制原子运动的灵便手段.众多的实验表明,物理学家现在已可支配一种新的有效工具,足以激     

激光同位素分离

自首次提出用激光辐射分离同位素的新方法以来已约十年。在过去的五年中,大量的工作致力于详细阐明和实现这些技术。目前我们正处在演示首批小规模试验性激光同位素分离(LIS)装置之际。在这篇评论中,我们将尽力概述LIS的基本概念、方法和关键实验。     

红外激光化学概述

自1960年Maiman在美国Hughes Research Institute研制成世界上第一台激光器(红宝石激光器,波长694.3nm)以来,已近30年。由于激光具有比普通光无与伦比的优良特性,它在工业、农业、医学、军事及科学研究等领域获得了广泛的应用,激光辐射技术得到了不断完善和发展,激光在化学研究领域中的应用是引人瞩目的重要课题。     

随机增益介质中准态模的激发与随机激光的形成机制

随机激光是随机增益介质中的受激辐射现象, 其形成机制是理论和实验中感兴趣的问题. 通过复折射率的虚部将光学增益引入介质中, 采用时域有限差分法研究了非增益随机介质中准态模的频谱和空间分布特性, 以及增益介质中准态模的放大特性, 并用随机激光的准态模理论解释了随机激光的形成机制. 模拟结果显示, 非增益随机介质中的准态模相当于传统激光腔的腔模, 在增益介质中能被放大. 当增益大于阈值时, 一些准态模在增益介质中被放大, 形成随机激光.     

脉冲高功率10.6微米激光传输对大气的影响

由于大气吸收10.6微米激光辐射而引起的大气动力致冷效应已为理论与实验所证实。Breig推广了Wood等人的工作,考虑了在Wood等人工作中没有考虑的吸收饱和效应,给出了高功率激光辐射所诱导的大气温度变化的表达式。然而,他们分别作了定压与定容的假定。这里就提出这样一些问题,即激光在实际大气传输的过程中,在什么情况下能满足定压     

激光诱发荧光技术及其应用

自从1960年第一台激光器问世以来,激光技术发展十分迅速,其中之一就是随着可调谐染料激光器的出现而发展起来的激光诱发荧光(laser inducedfluorescence,以下简称LIF)技术. 所谓LIF方法,就是用波长和我们所要探测的样品(分子或原子)的吸收线相匹配的激光,去辐照样品,使样品共振吸收激光光子而处于激发态,并发出荧光辐射,如图1所示.然后用滤波器或单色仪加上     

消逝波激励的WGM光纤激光的偏振特性

研究了一种新型光纤激光器—— 消逝波激励的回音壁模式光纤激光器的偏振特性. 通过实验发现, 在两种不同的光泵浦条件下, 消逝波激励的回音壁模式光纤激光辐射具有不同的偏振特性. 当泵浦光严格沿光纤轴向泵浦时, 回音壁模式激光只存在横电波, 激光辐射点的光电矢量偏振方向沿光纤径向, 由此形成一种特殊的径向偏振激光辐射; 当泵浦光沿光纤的近轴向泵浦时, 回音壁模式激光既存在横电波又存在横磁波, 由此形成径向和轴向混合偏振的激光辐射. 根据消逝波激励的回音壁模式光纤激光的辐射机制, 对观察到的激光偏振特性给予了合理的解释.     

实现γ射线激光之路

分析了形成激光的诸要素,统一地理解了普通(以原子、分子或凝聚态物质为介质的)激光和自由电子激光的运作机制.由此认识了实现γ射线激光的困难和解决办法,即让带电粒子在普通激光中摆动,再配以适当的"共振"和"抽运"机制.为了进行精确可靠的分析我们建立了激光中的量子电动力学.她与真空中的量子电动力学等价,因此是当今最可靠的物理理论.由此明确得出的结论是,一束适当能量的单能直线前进的电子与一束单色平面波普通激光迎面相撞将产生γ射线激光,称为量子自由电子激光.当然,这是理想条件下的理论结论.然而协同学(synergetics)告诉我们,在实际条件逼近理想条件的过程中会有一临界点,越过这一点,诱致辐射的正反馈会导致一雪崩式的过程,电子束与普通激光碰撞产生的γ射线束遂相变为γ射线激光.     

Ar离子激光泵浦的掺Nd光纤激光特性

用514.5nm的Ar离子激光泵浦掺Nd的石英光纤获得激光输出已有报道,最近我们进一步的工作结果表明,Ar离子激光中除了514.5nm波长外,用476.5nm、488.0am和496.5nm波长分别泵浦Nd掺杂光纤也都可获得1060nm的激光输出,实验测量了各种泵浦条件下的阈值、效率,并用高分辨率双光栅单色仪系统测量了光纤激光谱的精细结构,同时还对泵浦光和光纤激光在光纤中的场分布进行了研究。     

激光聚爆玻璃壳靶的空间分辨X光摄谱结果

一、测试目的与原理 激光与等离子体相互作用的大量实验说明,被吸收的激光能量向靶的临界密度层以内的输运过程是十分复杂的,热流可能被磁场所抑制,等离子体密度分布可能被等离子体非线性效应所修正。因此,采用空间分辨X光摄谱来研究这些效应是十分必要的。此外,它对研究各种离子在不同条件下的能级跃迁与粒子数反转,进而研究产生X光受激辐射的条件等都是一项有效的工具。