Cr~(4+)∶YAG被动调Q与被动锁模的研究

分析Ｃｒ４＋∶ＹＡＧ晶体对１．０６μｍ激光的可饱和吸收特性．从速率方程出发，导出基态和第一激光态反转Ｃｒ４＋粒子数密度的变化率、第一和第二激发态的饱和光强．由此得出Ｃｒ４＋∶ＹＡＧ的第一激光发态的饱和吸收只能实现调Ｑ，而第二激发态的饱和吸收可以导致锁模．在同一台脉冲式Ｎｄ∶ＹＡＧ激光器中用Ｃｒ４＋∶ＹＡＧ晶体作为可饱和吸收体．改变腔长和其它实验条件，既可实现被动调Ｑ运转，得到脉宽２０ｎｓ、能量１２５ｍＪ的巨脉冲输出；又可实现被动锁模运转，得到脉宽１９０ｐｓ、能量３５ｍＪ的锁模脉冲序列     

Cr^4＋：YAG在Nd：YAG激光器中的被动调Q

在考虑Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ激发态吸收的情况下,给出调Ｑ速率方程组,并且利用计算机对该方程组进行数值求解,从而,描绘出调Ｑ过程中盯关粒子数的变化情况,得到脉冲宽度,脉冲能量,峰值光功率的理论值,采用Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ晶体作为可饱和吸收体,在脉冲式Ｎｄ：ＹＡＧ中实现了１．０６μｍ激光的调Ｑ运转,实验结果与理论结果相符合。     

Cr~(4+)∶YAG在Nd∶YAG激光器中的被动调Q

在考虑Ｃｒ４＋ ∶ＹＡＧ激发态吸收的情况下,给出调Ｑ 速率方程组,并且利用计算机对该方程组进行数值求解． 从而,描绘出调Ｑ过程中相关粒子数的变化情况,得到脉冲宽度、脉冲能量、峰值光功率的理论值． 采用Ｃｒ４＋ ∶ＹＡＧ 晶体作为可饱和吸收体,在脉冲式Ｎｄ∶ＹＡＧ 中实现了１．０６ μｍ 激光的调Ｑ运转． 实验结果与理论结果相符合．     

高掺铒和低掺铒YAG晶体的光谱比较研究

本文对Ｅｒ＾３＋离子浓度为１ｗｔ％和５０ｗｔ％的两种Ｅｒ：ＹＡＧ晶体的吸收谱和红外光致发光谱进行了研究。讨论了Ｅｒ＾３＋离子浓度对实现激光运转的影响。     

晶体中^4A2（d^3）态离子g因子的计算

利用完全对角化方法，为晶体中＾４Ａ２态离子ｇ因子的计算提供了一条有效的途径。作为应用对红宝石激光晶体Ｃｒ＾３＋：Ａｌ２Ｏ３进行了研究。     

不同腔型Cr4+:YAG被动调Q激光器

以新型可饱和吸收体Ｃｒ＾４＋,ＹＡＧ晶体作为调Ｑ开关,在平－凸非稳腔和平－平介稳腔中空现被动调Ｑ运转。分别获得能量为７０．５ｍＪ和２９．７ｍＪ,脉宽为２３ｎｓ和２０ｎｓ,能量起伏为１．９％和３．８％的调Ｑ单脉冲输出,实验结果表明,非稳腔有利于输出能量和稳定性的提高,理论分析和结果相符。     

CW Nd：YAG激光器中Cr^4＋：YAG被动调Q的实验研究

用Ｃｒ＾４＋：ＹＡＧ晶体对连续的Ｎｄ：ＹＡＧ激光器进行了被动调Ｑ实验,获得了重复频率为１ｋＨｚ￣７ｋＨｚ,脉宽为５００ｎｓ的调Ｑ脉冲输出,在此基础上为提高脉冲峰值功率,我们加入了一个ｆ＝１００ｍｍ的聚焦透镜,得到了重复频率为１ｋＨｚ￣４ｋＨｚ脉宽为３００ｎｓ左右的相对稳定的调Ｑ脉冲输出。对脉冲的重复频率及脉冲宽度与泵浦电流之间的关系作了讨论。同时发现透镜的加入有助于提高脉冲输出的稳定性,并对这一现     

关于Nd∶YAG泵浦掺铬镁橄榄石激光器的研究

近年来，掺４价铬离子（Ｃｒ４＋）的晶体材料所具有的重要性质（可调谐性和饱和吸收特性）引起了人们极大的兴趣．其中掺４价铬的镁橄榄石（Ｃｒ４＋∶Ｍｇ２ＳｉＯ４或表示为Ｃｒ４＋∶ＭＳＯ）晶体是一种重要的新型激光材料．对Ｃｒ４＋∶ＭＳＯ激光器的最早报道始于１...     

Hastelloyc—275上激光沉积YBCO超导线材

室温下应用Ａｒ＾＋离子源辅助准分子脉冲激光沉积取向的ＹＳＺ过渡层薄腊地ＮｉＣｒ合金基底上；基底加温至７５０℃，用分子脉冲激光高温超导薄膜于ＹＳＺ／ＮｉＣｒ上，并切割一材，实验结果表明：ＹＢＣＯ超导线材不但为ｃ－轴取向的，同时为在ａ－ｂ平面内织构的，其临界温度Ｔｃ≥９０Ｋ，临界电流密度Ｊｃ≥１×１０＾６Ａ／ｃｍ＾２（７７Ｋ，０Ｔ）。     

Cr4＋：YAG被动调Q与被动锁模的研究

文章简要介绍了Cr:YAG晶体的能级结构、可饱和吸收特性和调Q过程,对Cr4+:YAG晶体激发态吸收及其调Q和锁模进行了理论研究,从速率方程出发,发现可以通过其激发态吸收的特点实现Nd:YAG激光器锁模脉冲输出.     

Gr^4＋：YAG被动调Q锁模的理论研究

介绍了其饱和吸收特性，并从速率方程出发分析了Gr^4＋：YAG运转在调Q、锁模的条件，给出了第二激发态的饱和光强的数值大小，得到如下结论：当入射光较弱，功率密度不足以使激发态饱和，Gr^4＋：YAG仅仅起到调Q的作用；当入射光很强，激光腔内的功率较高的时候，激发态吸收饱和，满足被动锁模的条件，可以实现被动锁模．     

掺Eu^2＋的卤磷酸盐的发光特性和内部能量传递

探讨Ｂａ＾２＋离子搀杂对（Ｃａ０．５Ｓｒ０．５）５（ＰＯ４）３Ｃｌ：Ｅｕ＾２＋和（Ｃａ０．４Ｓｒ０．６）５（ＰＯ４）３Ｃｌ：Ｅｕ＾２＋量子发光效率的影响，当用Ｂａ＾２＋离子代替Ｃａ＾２＋或Ｓｒ＾２＋离子进入晶体时，Ｅｕ＾２＋离子的发光特性发生改变；发射峰的峰值降低；热猝灭的温度升高，并采用位型坐村理论给予解释。根据晶体的结构特征，对占据两个不等当晶体学位置的Ｅｕ＾２＋离子发光中心之间的能量传递进行     

CaO和YAG中掺杂Fe^3＋,Mn^2＋离子的零场分裂

本文采用Ｆｅ＾３＋和Ｍｎ＾２＋离子的ＳＣＦ－ｄ轨道理论，通过分析杂质离子引起晶体中局域结构的变化，研究了晶体ＣａＯ和ＹＡＧ中掺杂Ｆｅ＾３＋和Ｍｎ＾２＋离子的零场分鲜明立方分量α和三角分量，合理地解决了在同一种晶体中掺杂Ｆｅ＾３＋离子的零场分裂比Ｍｎ＾２＋离子的大，有时甚至大１个数量级的疑惑。     

LiNbO_3: Cr~(3 ),Mg~(2 )晶体中Cr~(3 )离子的光谱精细结构,零场分裂和占位研究

采用完全对角化方法,首先计算了ＬｉＮｂＯ３：Ｃｒ３＋,Ｍｇ２＋晶体中Ｃｒ３＋（Ⅰ）离子的光谱精细结构,并重点分析了Ｃｒ３＋（Ⅰ）离子的零场分裂和Ｒ线（２Ｅ→４Ａ２跃迁）分裂．然后,根据ＬｉＮｂＯ３：Ｃｒ３＋,Ｍｇ２＋晶体的ＥＰＲ谱和吸收光谱,进一步研究了Ｃｒ３＋（Ⅰ）和Ｃｒ３＋（Ⅱ）离子的占位情况．计算结果表明：Ｃｒ３＋（Ⅱ）离子应占Ｎｂ５＋位,同时沿着Ｃ３轴向八面体中心移动０．０１３±０．００１ｎｍ,对于该占位,Ｃｒ３＋（Ⅱ）离子的零场分裂以及２Ｅ、４Ｔ２态的能量均与实验值符合;对于Ｃｒ３＋（Ⅰ）离子,存在着两种可能占位,即占Ｎｂ５＋位和Ｌｉ＋位,并且都沿着Ｃ３轴向八面体中心移动约０．０４９ｎｍ,它们的零场分裂值和２Ｅ态分裂都能与实验值相符合．     

杂多阴离子层柱双氢氧化物（LDH—HPOMs）的热性质研究

采用ＴＧ、ＤＳＣ和ＸＲＤ等手段研究了多酸层柱双氢氧化物Ｍｓ２Ａｌ－ＸＷ１１Ｚ（Ｍ＝Ｃｏ＾２＋,Ｎｉ＾２＋;Ｘ＝Ｓｉ＾４＋,Ｇｅ＾４＋,Ｂ＾３＋;Ｚ＝Ｃｕ＾２＋,Ｎｉ＾２＋,Ｃｏ＾２＋）在空气气氛中的热解过程,得到了Ｃｏ２Ａｌ－ＸＷ１１Ｚ系列化合物的三步热分解机理和热稳定性序列,而对于Ｎｉ２Ａｌ－ＸＷ１１Ｚ系列化合物,则表现出不同的热解过程。     

NiCr合金基底上离子源辅助激光制备CeO2薄膜及其？…

室温下在ＮｉＣｒ合金（Ｈａｓｔｅｌｌｏｙ ｃ－２７５）基底上应用Ａｒ＾＋离子源辅助,准分子脉冲激光沉积了ＣｅＯ２薄膜。结果表明：在合适的外部条件控制下,直接在ＮｉＣｒ合金基底上可以制备以ｃ－轴取向的ＣｅＯ２薄膜,但这时的ＣｅＯ２薄膜在其ａ－ｂ平面内没有观察到织构的信息;进一步在相同的条件下,首先在ＮｉＣｒ合金基底上制备一层ＹＳＺ（Ｙｔｔｒｉａ－Ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ Ｚｉｒｃｏｎｉａ）,再在ＹＳＺ／     

Hastelloyc-275上激光沉积YBCO超导线材

室温下应用Ａｒ＋ 离子源辅助准分子脉冲激光沉积 （０ ０ ２） 取向的 ＹＳＺ过渡层薄膜于ＮｉＣｒ 合金基底上;基底加温至７５０ ℃,用准分子脉冲激光沉积ＹＢＣＯ 高温超导薄膜于ＹＳＺ／ＮｉＣｒ 上,并切割成线材．实验结果表明：ＹＢＣＯ 超导线材不但为ｃ－轴取向的,同时为在ａ－ｂ 平面内织构的,其临界温度Ｔｃ≥９０ Ｋ（Ｒ＝ ０）,临界电流密度Ｊｃ≥１×１０６ Ａ／ｃｍ ２（７７ Ｋ,０ Ｔ）．     

掺杂KZnF3：Cr^3＋激光晶体K^＋空位三角晶场参量研究

用Ｎｅｗｍａｎ的叠加模型研究了ＫＺｎＦ３：Ｃｒ＾３＋晶体Ｃ＾３＋－ｋ＾＋空位的三角晶场参量。研究表明，晶格畸变对晶场的贡献不可忽略，进一步证实了晶格畸变：Ｃｒ＾３＋离子上方三个Ｆ＾－离子下方三个Ｆ＾－离子分别偏离［１１１］晶轴２．６６１°和－１．１４９°。     

MgO：V^2＋和MgO：Cr^3＋的四角畸变与零场分裂

Ｃｒ＾３＋和Ｖ＾２＋离子分别掺进晶体ＭｇＯ时，将引起局域结构产生四角畸变，本文研究了掺杂晶体ＭｇＯ；Ｖ＾２＋和ＭｇＯ；Ｃｒ＾３＋的ＥＰＲ零场分裂Ｄ，理论计算和实验观察基本一致；并指出，ＭｇＯ：Ｖ＾２＋局域结构的四角畸变程度应小于ＭｇＯ：Ｃｒ＾３＋。     

关于群的计数的几个渐近公式

令Ｃ（ｘ），Ａ（ｘ），Ｎ（ｘ）分别表示阶ｎ≤ｘ且任一ｎ阶群都是循环群，Ａｂｅｌ群，幂零群的自然数ｎ的个数，本文证明了：Ｃ（ｘ）＝ｅ＾－ｒ／ｌｏｇ３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ４ｘ／ｌｏｇ＾２３ｘ），Ａ（ｘ）＝ｅ＾－ｒｘ／ｌｏｇ３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ４ｘ／ｌｏｇ＾２３ｘ），Ｎ（ｘ）＝ｅ＾－ｒ／ｌｏｇ３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ４ｘ／ｌｏｇ＾２３ｘ），Ｎ（ｘ）－Ａ（ｘ）＝ｅ＾－ｒｘ／ｌｏｇ＾２３ｘｌｏｇ＾２３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ＾