用电子坐标法确定原子基态

通过对同科电子引入m(?)、mt、系中电子坐标的概念,给出了用坐标法确定原子基态的方法.     

关于原子基态光谱项的确定

原子的基态光谱项是由原子外层电子的组态的耦合决定的，在L—S耦合时，对多电子体系，原子基态光谱项的确定分两种情况，一是同科电子的组态，二是非同科电子的组态，由于受泡利不相容原理的限制，两种组态基态光谱项的确定方法不同．笔者介绍了相应的L—S耦合法和投影合成法．     

原子基态的确定方法

原子的基态是原子能量的最低状态,这对于研究原子的电子壳层结构具有重要的意义,本文给出了确定原子基态的一种方法.     

关于原子基态的确定

本文应用洪特定则、泡利不相容原理和L—S耦合法则,对元素周期表中给出的原子基态的电子组态、分三种不同情况用简捷的方法确定原子基态,取得了好效果;同时也指出了极少数“例外”的问题.     

确定原子(离子)基态的一种新方法——坐标法

通过对同科电子引入ms,ml坐标系及坐标,给出了一种确定原子(离子)基态的新方法——坐标法并示例.结果显示:该法原理清楚,使用便捷,容易掌握且结果正确,同已有方法相比,有明显的优点.用此法对103种元素的原子基态确定结果与《原子物理学》(杨福家著,2002年高等教育出版社出版)所给结果完全一致.     

元素周期表中各原子基态光谱项的推算

元素周期表中有许多元素,其各原子基态的光谱项是如何求得的呢?本文通过举例和列表,从两方面来研究原子基态光谱项的推求方法。一是对于非同科电子的组态,可直接由LS耦合方式求得;二是对于由同科电子构成的组态,却采用投影合成的方法求之。     

确定原子基态的一般方法

本文就由基态电子组态按L—S耦合构成原子基态方法作一般讨论,并指出按常规方法确定原子基态的局限性,从而导出确定原子基态的一般方法。     

模态谓词演算的判定问题(Ⅰ)——关于Kripke归约

本文所討論的模态謂詞演算系指基于一定的古典模态系統之上的謂詞演算。所謂古典模态系統是指建立在古典命題演算之上的任意模态命題演算,如Lewis的S1—S5,但远不限于这些(参看Lemmon[8],[9])。在現代文献上討論得比較多的模态謂詞演算有[12]中的S_λ~*(基于S4),[6]中的S5*(基于S5)和[3]中的S_ε~*(基于S5.十分明显S5~*和S_ε~*是等价的)。一般說来,任給了一个古典模态系統,我們总可以依照[12]中由S4构作S_λ~*那样作出一个模态謂詞演算。以下我們以(?)表示任意古典模态系統,以(?)~*表示基于(?)之上的模态謂詞演算。以(?)_1~*表(?)~*的一目謂詞演算子系統,以(?)_(pq)~*表示(?)_1~*中仅含两个确定的一目謂詞字母p,q的子系統。     

几类可积的非线性常微分方程及二维变系数线性微分系统的求解

借助文[1],[4]的重要结论,采用文[2],[3],[4]的有关技巧和作变量替换的方法,给出了几类可积的非线性常微分方程及二维变系数线性微分系统,井提供了求解的方法及通积分的表达式。     

再论矢量模型的物理实质

在文献[1]的基础上,讨论了多电子原子矢量耦合模型与多重态理论及原子内部各种相互作用的关系.以便更深入一步弄清矢量模型的物理实质.     

参数微扰法计算类氦原子基态能量

考虑类氦原子中电子对核的屏蔽效应,建立含有屏蔽效应参数的哈密顿算符,并作变换使得哈密顿算符中微扰项势能算符满足微扰法条件.通过参数微扰法计算类氦原子二级近似基态能量和有效核电荷,结果表明参数微扰法得到的类氦原子基态能量非常接近实验值.参数微扰法为研究多电子原子能级和原子能级精细结构提供了一种新的方法.     

原子基态及其确定

原子基态是原子的所有状态中最富有特征的一个态,不仅在涉及到原子结构的理论中都要碰到它,而且在光谱学、物质结构等学科中也有广泛的应用。因为知道原子基态后,由它出发,结合幅射跃迁的选择定则,就可以很方便地计算出原子各激发态的谱项。所以原子基态的确定是有重要意义的。本文从推断原子基态的电子组态的泡里(Pauli)原理、能量最低原理和洪德(Hund)定则出发,接着说明确定原子的光谱项的法则;之后,介绍一种较简便的确定原子基态的方法——“杨氏图”(young diagram),导出原子基态的谱项表     

复合材料单层板Ⅱ型裂纹尖端应力场、应变场与位移场的解析解

本文在文[1],[2],[3]的基础上,分别推出了当△<0(α=0)和J>0(α(?)0)时复合材料单层板Ⅱ型裂纹尖端附近应力场、应变场和位移场的计算公式.所得到的一系列结果对于复合材料平面断裂的理论研究和实际应用具有△一定的参考价值.     

C—H……π霄相互作用与[Co（pema）（amp）Cl]^2＋体系优势构型异构体

用量子化学从头计算方法，在赝势基组RHF／LANl2Dz的水平上对[Co(三元胺)(二元胺)C1]型配合物—[Co(pema)(amp)C1]^2 及[Co(pema)(amp)oH]^2 (pema＝N—(2—吡啶基甲基)乙二胺，amp＝2—(氨基甲基)吡啶)体系的十个可能的几何异构体(四个经式异构体和六个西式异构体)进行了结构优化及基态能量计算，对于[Co(pema)(amp)C1]^2 体系；f2‘‘‘‘；f3;m3;m4以四个异构体的基态能量比其他异构体低，其中f3为最低。在结构上，它们都合有C—H…π结构。而在合成实验中确实仅分离得到异构体f3。对于体系[Co(pema)(amp)oH]^2 ，基态能量较低者仍为f2‘‘‘‘；f3;m3;m4；但此时f3是其中最高者。利用平衡碱水解方法，分离提纯得到的四个异构体，结构解析征实，它们正是理论计算结果中体系能量较低的四个异构体f2‘‘‘‘，f3，m3和m4。这表明C—H…π相互作用在体系优势构型的形成中起着致关重要的作用。。     

关于一类环上二维线性群的定义关系的一点注记

Cohn 在[1]中给出了局部环上二维线性群的定义关系,即文中的(3.1)—(3.3)式.我们认为这三个等式也可作为半局部环及φ(?)满射环上的二维线性群的定义关系.我们用 R 表示半局部环,U 表单他元素集合,M_i(i=1,2,…,m)表其有限个极大理想,J(R)=(?)M_i,由[2]知 R/J(R)=multiply from i=1 to m R/M_i.如果 R 有无限个极大理想,multiply from tεT to R/M_i 表示 R/M_(?)的有序直积(T 是指标集),且有 R/J(R)(?)multiply from tεT R/M_t,则称 R 为φ—满射环.易见φ—满射环是半局部环形式上的推广.由于在证明我们的结     

单环共轭烃体系Hückel方程的求解

HMO法中,π键的分子轨道表作各参与原子的π型轨道(如P_2轨道)的线性组合。(?) (1)分子轨道的这种表示法简称为LCAO—MO。式中(?)第m个原子轨道,原子轨道(?)(P_2)的组合系数a_m(AO系数)和分子轨道的能量ε由Huckel方程来决定。我们选择原子轨道(?)已归一化,即:(?)并设(1)式满足单电子Schrodinger方程:     

确定原子基态的一种简便方法

本文向读者介绍一种快速确定原子基态的方法──自旋矢量图方法，利用此方法可以快速确定各种原子的基态．     

MAEAM研究过渡金属V,Nb,Ta的声子谱

运用改进分析型嵌入原子法,沿Brillouin区中的6个对称方向[q00],[qqq],[qq0],[1qq],[1/21/2q]和[q11],计算了体心立方过渡金属V,Nb,Ta的声子谱。研究结果表明,沿3个方向[q00],[qqq]和[qq0],在频率较低(波长较大)的区域,声子谱曲线与实验符合的非常好,在高频率(波长较小)区域,计算结果有稍微的偏差。同时计算结果预测了[1qq],[1/21/2q]和[q11]3个方向的声子谱曲线。     

C-H…π相互作用与[Co(pema)(amp)Cl]2+体系优势构型异构体

用量子化学从头计算方法,在赝势基组RHF/LANL2DZ的水平上对[Co(三元胺)(二元胺)Cl]型配合物-[Co(pema)(amp)Cl]2+及[Co(pema)(amp)OH]2+(pema=N-(2-吡啶基甲基)乙二胺,amp=2-(氨基甲基)吡啶)体系的十个可能的几何异构体(四个经式异构体和六个面式异构体)进行了结构优化及基态能量计算,对于[Co(pema)(amp)Cl]2+体系,f2';f3;m3;m4四个异构体的基态能量比其他异构体低,其中f3为最低.在结构上,它们都含有C-H…π结构.而在合成实验中确实仅分离得到异构体f3.对于体系[Co(pema)(amp)OH]2+,基态能量较低者仍为f2';f3;m3;m4,但此时f3是其中最高者.利用平衡碱水解方法,分离提纯得到的四个异构体,结构解析证实,它们正是理论计算结果中体系能量较低的四个异构体f2',f3,m3和m4.这表明C-H…π相互作用在体系优势构型的形成中起着致关重要的作用.     

多原子晶体中纯二维极化子的内部激发态

研究多原子晶体中纯二维电子与表面光学声子的相互作用性质，采用线性组合算符和幺正变换方法计算了多原子晶体中纯二维弱耦合极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量．结果表明：多原子晶体中纯二维极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量表示为耦合常数αn的幂级数，不仅包括不同支SO声子与电子耦合的能量，还包括不同支SO声子间相互作用贡献的附加能量．