赝螺旋定理(摘要)

《螺旋》是一个由矢量■和该矢量的矩■组成的矢量偶来表述的物理量。在物理学中,具有■对应关系的物理量是相当多的(如力和力矩,动量和动量矩等),他们都可以使用螺旋表述。然而在物理学中还有另外一种不具有■对应关系的量(如任意两矢量的矢量积■),由这种非对应量表述的运动规律遍及物理学各个领域,能否对这些非■对应的量使用螺旋表述已成为《螺旋动力学》体系能否最终建成的关键所在。本文专题介绍赝螺旋定理,该定理给出了非对应量使用螺     

算符螺旋及在电磁场理论中的应用——兼谈波动方程的螺旋表述

《赝螺旋定理》的建立打开了螺旋紐念通向电磁学的大门。解决了部分定律的螺旋表述。本文引入了算符螺旋使麦克斯韦电磁场理论的螺旋表述得以实现。算符螺旋的重要性司赝螺旋定理的重要性一样,将在电磁学理论作全面的螺旋表述方面起到重要的作用。     

电偶极子和磁偶极子的螺旋表示(摘要)

在电场■中,电偶极子■受到一个力矩■的作用,■这里■和均为矢量,而且因为■是电偶极于的偶极矩,因此实际上它是与■无关的方位可以变化的量;根据赝螺旋定理可知,■可以看作是■所对应的赝旋转量,■和■这一对矢量可以用一个赝螺旋来表示,称为电偶极赝螺旋,记为τ_(PE),     

算符螺旋及在电磁场理论中的应用(摘要)

《赝螺旋定理》的建立是螺旋理论向电磁学的延伸。借助该定理及其三条推论,使电磁学中的某些定律(或公式)实现了螺旋表述,这是对螺旋理论的新发展;然而该定理并不能解决电磁场理论中的其它问题(如麦克斯韦方程),为此,我们继《赝螺旋定理》之后,又建立了《算符螺旋》及其运算法则, 《算符螺旋》不仅使场论中的三度(梯度、散度和旋度)能写成螺旋形式,而且把麦克斯韦方程组也赋予螺旋表述,这样一来,就能使我们成功地把波动方程式用螺旋表示出来,《算符螺旋》使螺     

螺旋场中矩矢的分布

一、引言螺旋场概念的提出,加速了螺旋理论的发展,一个包含若干定理(螺旋平移定理、赝螺旋定理、螺旋散度定理、螺旋旋度定理)和若干螺旋(实螺旋——第Ⅰ类螺旋、赝螺旋——第Ⅱ类螺旋、算符螺旋、电磁螺旋。)的螺旋场理论正在形成。这一理论的提出,不仅对螺旋动力学的发展有推动作用,而且对“场的螺旋动力学方法”的研究将产生积极的影响。我们知道,螺旋是一个并合矢量,因此,螺旋场就是一个并合矢量场。由于该矢量场中的每一并合矢量都与三维实仿射空间中的点相贴合,所以三维实仿射空间中的任一点就代表     

热力学第三定律的一种表述

从热力学出发，给出了热力学第三定律的一种表述，阐述了它与热力学第二定律、能斯脱定理及绝对零度达不到原理的关系，结果表明，本文所表述的热力学第三定律是一个独立的基本定律；能斯脱定理与绝对零度达不到原理不等价，两者均包含在这种表述之中。     

关于向量共线和共面的充要条件

二向量共线和三向量共面的充要条件有多种表述形式,其中用线性组合表述的形式在运用中有其特别方便之处。但在一般文献和教材中,有关这种线性组合表述形式的定理,都把基底既视为必要条件的前提之一,也视为充分条件的前提之一(注)。 本文把二向量共线和三向量共面的充要条件的线性组合表述形式略加改变,写成下面的定理一和定理二。这里,我们把基底仅视为必要条件的前提之一;对于充分条件而言,基底不是前提,相反,是结论的一个部份。 定理一 两个向量(?),(?)共线,且(?)≠(?)的充要条件是存在唯一的实数,使 成立。 证明 这里我们仅给出充分条件满足     

也谈机械能守恒定律与功能原理

阐述了机械能守恒定律是能量转化与守恒定律在力学中的具体体现,是力学中的一条独立定律,可完全表述成遵从相对性原理的形式;现行力学或普通物理教科书中的“功能原理”应改为“机械能定理”,同时指出了一些文献在涉及该问题时所存在的不妥之处．     

机械运动的特征量和力的作用量

物体机械运动状态的变化与它所受力的关系,定量地由牛顿第二定律m(?)=(?)所描述。可从此定律导出的三个基本定理,即动量定理、动量矩定理和动能定理,又分别从三个不同的侧面描述了机械运动变化与力的作用之间的关系。下面,我们对这三个定理所涉及的机械运动的三种特征量,力的三种作用量和它们之间的相互关系分别加以讨论。 一 机械运动的三种特征量 在运动学中,一个质点在某一瞬时的机械运动状态,表现为它在该瞬时具有的一定位置和一定速度。     

基张量和张量基的概念及其分析

通常张量有整体表示式和分量（指标）表示式,但这二者尚不是全面而完整的。因此,须将矢量中的基矢量和矢量基的概念推广到基张量和张量基。为此,需以基矢量及张量外积为基础,导出基张量和张量基,任一张量可表达为诸基张量的线性和。据此,可以阐明并矢正是二矢量的外积,并建立了其与张量的对应关系,这样的认识对于物理定律的张量方程及其应用有着重要的意义。     

角动量和赝角动量的拓展讨论

的“牛顿”动量 R d 摘 要 : 本文拓展了场论中对角动量与赝角动量区别的讨论,指出在 Streib 文章中经常提及的 角动量表达式只适合于非线性系统,同时给出了 Navier-Cauchy 方程所描述的线性弹性系统所对应 的转动对称性以及角动量表达式。通过把研究弹性波的方法运用于电磁理论,本文认为光场角动 量的正则表达式和 Belinfante 表达式实际为赝角动量。最后,得到了自由电磁波在真空传播过程中 3 xE 和角动量 R d 3 x(r × E) 。     

安培环路定理的一种证明

用毕奥—萨伐尔定律和矢量分析的方法证明了安培环路定理。     

对偶基矢量组在张量分析中的作用与意义

在数学上将客观定律用量的分量形式表达为对坐标系具有不变性的方程,是张量分析所要解决的核心问题,为此,需从单一一的基矢量组发展为对偶的两个基矢量组,文中给地偶基几何意义解释的新证明,进一步阐明了“同变”与“逆变”的含义,说明“同变”较为现在广泛使用的     

螺旋动力学中的对应性和相似性及其应用(摘要)

物理量之间的对应性和运动规律表述形式的相似性是螺旋动力学的重要属性。这种对应性和相似性深刻地反映了螺旋动力学中物理量之间的对应关系。利用这种对应关系,不但能帮助我们表述运动规律,而且还可能帮助我们预示一些新的规律和关系。 1.螺旋动力学中物理量之间的对应关系在牛顿力学中,物理量之间的对应关系是存在的。但是在牛顿力学中,这种对应关系没有特别强调(也没有强调的必要)。然而在螺旋动力学     

质点系动力学基本定理的讨论

本文除对质点系动力学三个基本定理和由此得到的守恒定律作了一般性的叙述外,力图着重对于动点的动量定理、动量矩定理和动能以及动能定理等问题作较详细、全面地讨论。其目的,想克服在理论力学教学中学生容易混淆而又常常出现的错误。通过讨论得知;对质心和加速度瞬心使用动量定理时,与对固定点的动量定理具有相同的形式;对质心使用动量矩定理时,无论相对动量的动量矩定理还是绝对动量的动量矩定理,都同对固定点的动量矩定理具有相同的形式;对速度瞬心和速度方向与质心的相对速度相平行的动点,使用绝对动量的动量矩定理以及对加速度瞬心和加速度方向与质心的相对位矢相平行的动点使用相对动量的动量矩定理时,也可得到同对固定点的动量矩定理具有相同的形式;对质心和速度瞬心以及速度方向与质心的相对速度相垂直的动点的动能,都与对固定点的动能形式相同;对质心和加速度瞬心的动能定理与对固定点的动能定理也具有相同的表达形式。当然,我们所说的相同的形式仅是就数学表达式而言,至于它们的物理内容,由于选取的参考点不同,还是有差异的。质点系动力学的三个基本定理(动量定理、动量矩定理和动能定理)是牛顿第二定律的直接推论,这些基本定理把表征质点系的动力学量和作用在质点系上的力联系起来,这对解决质点系动力学问题具有很重要的意义和很多的优越性。这表现在: 第一,利用这三个基本定理可以避免由于对每个质点使用牛顿第二定律而带来的数目繁多的二阶微分方程式,并且对整个质点系来讲,可以把那些未知的内力消去(动能定理除外),从而使问题大大简化。第二,在一定条件下,由这三个基本定理可以给出运动方程的第一积分,即守恒定律,这对解决许多具体问题是非常有用的。第三,如果把三个基本定理运用到一些特殊的动点,有时也会使问题得到简化。尤其是,许多物理问题的理论分析常在质心系中进行,因此选取质心为动点时,其结果具有重要意义。下面我们将三个基本定理分别作些讨论。     

双极化态柱面引力波的能量动量赝张量

利用Rosen-virbhadra（R—V）给出的引力场能量动量赝张量的一般表迭式,计算得到了双极化态柱面引力波能量动量的具体形式,并讨论了其正定性问题与渐进行为．发现：R—V的笛卡尔坐标形式是对双极化态的柱面引力波能量动量更为合理的表述．     

试析矢量动力学和分析动力学的根本区别

“矢量动力学”和“分析动力学”是讨论经典动力学问题的两种方法.矢量动力学着重分析力学系统各部分所受的力和运动,然后直接应用牛顿运动定律;而分析动力学则是从动能、位能这些标量函数入手,从整体上对系统进行讨论.这里引人注目的问题是:在矢量力学中,系统的能量,除通过功能定理或者保守力场中的机械能守恒定律,能确定诸如力、或速度、或其他个别运动学未知量(如斜抛物体的最大高度)以外,并不能给出系统整个运动     

Walras均衡存在性的一个证明

在有限纯交换经济的条件下，应用“对应”的不动点定理给出了Ｗａｒｌｒａｓ均衡存在性的一个证明。     

医学新世纪课程教材《基础化学》内容改革的讨论

探讨了新世纪课程教材医学《基础化学》内容改革的问题，包括有关内容的组合与编写、精简与更新、联系医学实际、增加有关原理定律相对应的英文、正确表述有关概念和论点、规范有关量的方程的运算和量的单位等问题．     

局部凸拓扑矢量空间内的广义对策和广义拟变分不等式

证明了广义对策的一个新的平衡存在定理,其中经纪人的策略集可以不是紧的和约束对应可以是下半连续的而没有开下截口,然后应用连续选择技巧和此新的平衡存在定理,在局部凸拓扑矢量空间的非紧设置下证明了抽象广义拟变分不等式解的几个新的存在性定理,这些定理改进和推广了最近文献中的许多已知结果。