手征媒质中达郎伯方程并矢格式函数及应用

给出手征媒质中电磁势满足的时谐波动方程，运用并矢代数和广泛求解了电磁势的并矢格林函数，以偶极振子为例研究了手征媒质中的远区辐射场性质。结果表明：手征媒质中存在电磁模式分裂，其本征模为左，右旋圆极化波，偶极辐射性质与旋波因子密切相关。     

手征媒质中达朗伯方程的并矢格林函数及应用

给出手征媒质中电磁势满足的时谐波动方程，运用并矢代数方法求解了电磁势的并矢格林函数，以偶极振子为例研究了手征媒质中的远区辐射场性质。结果表明：手征媒质中存在电磁模式分裂，其本征模为左、右旋圆极化波，偶极辐射性质与旋波因子密切相关。     

手征负折射媒质对称平板波导的色散特性

根据麦克斯韦方程组以及手征媒质的本构关系, 研究了手征负折射平板波导的色散特性. 通过引入归一化频率、归一化传播常数, 得到了用归一化参数表示的手征负折射平板波导的色散方程. 数值计算结果表明, 手征参数对平板波导的色散特性影响很大. 当相对手征参数约为0.047 7 时, 左旋极化波零阶模消失; 当相对手征参数大于1, 即为手征负折射媒质时, 存在零阶模. 此外, 还比较了手征负折射媒质平板波导和一般手征媒质平板波导的色散曲线变化趋势.     

不同本构关系下手征媒质的吸波特性

手征媒质的吸波特性与手征性的关系一直是人们研究的热点．该文用不同的本构关系研究了金属衬底手征涂层的吸波特性,并进行了比较．结果表明,只要手征媒质的宏观电磁参数统一后,就能使用不同的本构关系得到相同的结果,进而揭示本构关系的等效性．数值计算结果表明,在基质中掺加手征体能改变基质的介电常数和磁导率,从而对反射系数产生影响．这些结论对不同观点的统一有一定的意义．     

测量手征媒质特性的一种新方法

常用的测量手征媒质特性的自由空间法和封闭结构法都有一些缺点。现提出采用金属介质波导（ＭＤＷ）的新方法。ＭＤＷ波导是一种过尺寸波导,但是,理论分析实验结果都表明,只要采用适当的ＴＥ１０－ＨＥ１１模转换器,ＭＤＷ波导中ＨＥ１１模的交叉极化电场分量很小,可看作是线极化。同时,ＭＤＷ波导是方形波导。因此,可以用它来测量手征媒质的极化旋转特性,与常规波导法相比,ＭＤＷ波导法的样品尺寸可大五倍以上,因而更能满     

旋波媒质中无散电磁场并矢Green函数的一种结构形式

应用矩量法导出了旋波媒质中电磁场并矢格林函数的一般形式，给出了将旋波媒质中矢量波方程问题化标量波方程问题求解的新方法，应用这个新方法可以方便地求解旋波媒质中现在应用并矢格林函数的本征展开法所能求得的各种并矢格林函数。     

一维非均匀各向异性媒质传播特性的SMM分析

给出了一种用于分析一维非均匀各向异性媒质传播特性的新数值技术．该技术将原来的各向异性媒质等效成具有圆极化本征模的各向同性媒质,从而将一维非均匀各向同性媒质中的散射矩阵技术推广到各向异性媒质问题的分析当中．计算机模拟结果显示,这种新的分析技术所得的分析结果与近似方法所得的结果完全一致,     

声速混合定则及生物媒质组份定征

研究各种声速混合定则的异同及对生物媒质组份定征的适用性.指出对于生物媒质组份定征,在一定条件下这些定则是兼容的;各种定则对实际声速模拟符合程度有不同的差别,尚不存在统一的、最佳模拟定则.     

无界手征介质中广义矢量波函数

根据手征介质的本构关系，推出手征介质中电磁场满足的广义本征方程．利用普通介质中的矢量波函数，构造出无界域手征介质中的广义矢量波函数，并给出了3种常用坐标系中广义矢量波函数的正交关系．     

用手征对称破缺模型研究相对论核物质的性质

用手征对称破缺模型研究了相对论核物质的性质。在此基础中，核子间的相互作用通过标量介子σ，赝标量介子π当作手征场的４－分量外，还存在手征场的非线性自由相互作用项，，这是手征自发破缺模型的性能所要求的，通过此模型，在自洽平均场近似下就可以得到比Ｗａｌｅｃｋａ模型更好的核物质的特性。     

两种手征SU(3)夸克模型的比较

比较了带矢量场的手征SU(3)夸克模型和不带矢量场的手征SU(3)夸克模型，结果表明两种手征夸克模型给出的短程相互作用机制完全不同。     

PMC边界手征负折射平板波导模式特性及场分布

从理论上分析了以理想磁导体(perfect magnetic conductor, PMC)为边界的手征负折射平板波导的模式特性及其磁场的具体分布. 利用PMC边界条件, 导出了手征负折射波导的色散方程和磁场各分量表达式. 通过波导的色散曲线发现, 当手征参数 κ>1时, 某些区域曲线出现下凹, 左旋圆极化(left circularly polarized, LCP)波的折射率为负值, 实现了负折射特性, 截止频率也不再是传播常数β=0所对应的频率. 根据传播常数β和k₊, k₋的关系, 将色散曲线分为3个区域, 给出了各区域一阶奇模和一阶偶模磁场的具体分布, 并与一般手征媒质平板波导的磁场分布作了比较. 结果发现, 切向分量场H_y,H_z 在上下边界处为零, 满足PMC边界条件. 而由于面磁流的存在, 法向分量H_x在边界处不为零.     

单层手征性平板微波吸波体

介绍了单层手征性平板微波吸波体的研究，报告了微波反射率对电磁波频率的依赖关系，实验结果表明，此种吸波体具有良好的电磁性能，这意味着手征性材料是一种良好的微波吸收材料，此外，本文报告了电磁波通过手征性材料时，电磁波偏振面的旋转现象。     

手征媒质平板波导的传播特性

在求解Ｍａｘｗｅｌ方程的基础上，分析了芯区为手征介质对称平板波导的色散特性。给出了两种色散方程并研究了该波导各模式截止频率与芯区手征导纳的关系。由于手征导纳的引入，同阶模式的截止频率分离，其中右旋椭圆偏振（ＨＲ）分支的截止频率随手征导纳的增大而增大，左旋椭圆偏振（ＨＬ）分支的截止频率则减小。当手征导纳大于某一值时，ＨＲ分支的截止频率为无穷大即此分支不再存在，只有ＨＬ分支传导，模式色散曲线与普通平板波导相似。此时，偶模截止频率为零的模式只有一个，即存在单模工作区。     

手征模型研究的进展

描述宏观世界中一些具有手征性的现象,阐述在微观世界里的手征性现象、手征对称及其有关理论,总结手征模型在核理论研究中的发展情况,指出手征模型应用中存在的问题及该模型的应用前景.     

手征铁氧体填充圆形波导特征方程的导出

在柱坐标系中导出手征铁氧体波导内横向场量与纵向场量之间的关系，利用波导壁上的电场边界条件，建立了手征铁氧体介质填充的圆波导传播常数的特征方程．     

手征等离子体圆同轴波导色散方程的导出

应用纵向分量法导出了完全填充手征等离子体金属圆同轴线内横向场量与纵向场量之间的关系，给出了求解纵向场量的波动方程。利用电场边界条件，导出了手征等离子体金属圆同轴线的色散方程。     

双重子△△（3，0）和△△（0，3）的结构

在推广的手征SU（3）夸克模型下，研究了单道下非奇异双重子△△（3,0）和△△（0,3）的结构．研究表明手征SU（3）夸克模型和推广的手征SU（3）夸克模型给出的定性结果是一样的．但两种模型下短程力的机制完全不同．     

唯象理论中的受激重子

研究了夸克约束的重子受激态和手征对称破缺。首先讨论了空间变形的重子激发。作为形变的信息，讨论质量和电磁跃迁。这样的空间结构的讨论给出关于夸克结合机制和夸克约束的信息。然后考虑了重子的手征对称性，并研究正负宇称的重子。可以表明存在重子的2种手征对称性的不同表示。按照线性σ模型的项研究它们唯象的结果。     

包含多孔媒质的柱状复合结构中轴对称声导波

利用Ｂｉｏｔ多孔媒质声学理论及多孔媒质界面边界条件，导出了包含多孔媒质的柱状复合结构中轴对称声导波的广义色散方程，考察了流体和多孔媒质界面状况及多孔媒质中慢纵波对轴对称声导波色散特性的影响．数值计算了包含多孔媒质的柱状复合结构中低阶轴对称声导波模式相速度与多孔媒质层的孔隙度和厚度之间的关系