14Mev中子的~(64)Zn(n,2n)~(63)Zn反应截面测量

本文用活化法分别以~(56)Fe(n,P)~(56)Mn和~(63)Cu(n,2n)~(62)Cu反应截面为标准,测量了14.61Mev中子的~(64)Zn(n,2n)~(63)Zn反应截面,其值分别为190.1±5.3mb和196.3±7.7mb。又以~(27)Al(n,P)~(27)Mg反应截面为标准,测量了14.13Mev、14.61Mev和14.85Mev三个能点的~(64)Zn(n,2n)~(63)Zn反应戡面,其值分别为116.0±8.7mb、189.4±14.2mb和197.2±14.8mb。活化生成核发射的γ射线用高纯锗(HPGc)γ谱议进行测量。     

14.8 MeV中子引起的172Yb(n,p)172Tm,173Yb(n,p)173Tm,170Yb(n,2n)169Yb和176Yb(n,2n)175Yb的核反应截面测量

用活化法以93Nb(n,2n)92mN反应截面为中子注量标准,然后对172Yb(n,p)172Tm,173Yb(n,P)173Tm,170Yb(n,2n)160Yb,176Yb(n,2n)175Yb的反应截面进行了测量,测得由(14.84±03)MeV中子引起的173Yb(n,p)172Tm的反应截面为(9.4±L0.9)mb,173Yb(n,p)173Tm的反应截面为(3.64±0.2)mb,170Yb(n,2n)169Yb的反应截面为(2 130±81)mb,176Yb(n,2n)175Yb的反应截面分别为(2169±81)mb.把测量的数据和其他作者的数据进行了比较,且利用HFTT程序计算了中子能量在7～18 MeV范围内两个(n,2n)反应和中子能区在5～30 MeV内两个(n,p)反应的截面,给出了这4个核反应的激发函数曲线.     

2.8 MeV中子引起的~(232)Th(n,γ)~(233)Th反应截面的测量

用中子活化法和离线γ能谱测量技术对2.8MeV中子引起的~(232)Th(n,γ)~(233)Th反应截面进行了测量.2.8 MeV强流中子由D-D中子发生器获得,中子注量率的波动通过测量伴随~3He粒子得到;中子的平均能量通过~(64)Zn(n,p)~(64)Cu和~(115)In(n,n′)~(115m)In的反应截面比得到.γ能谱采用低本底高分辨率高纯锗伽马谱仪进行测量.实验结果与已发布的截面数据及评价核数据库ENDF/B-Ⅷ.b4、JENDL-4.0u+和CENDL-3.1的数据进行了比较.利用模型程序TALYS-1.8对~(232)Th的中子俘获反应激发函数曲线进行理论计算,并与实验数据和评价数据进行了对比分析.     

热中子俘获反应对相应的快中子(n,2n)反应截面测量的影响

以14 MeV快中子引起的52Cr(n, 2n)51Cr反应截面的测量为例,研究热中子俘获反应对相应的快中子(n,2n)反应截面测量的影响.为比较热中子俘获反应50Cr(n, γ)51Cr对相应的快中子52Cr(n, 2n)51Cr反应截面测量的影响,在对样品包镉和不包镉两种情况下,分别测量了14 MeV中子引起的52Cr(n,2n)51Cr反应截面.单能中子用T(d, n)4He反应获得,中子通量用监督反应93Nb(n, 2n)92mNb测量,而中子能量通过93 Nb(n, 2n) 92mNb和90Zr(n, 2n) 89m＋gZr截面比法测定.将本实验结果与尽可能收集到的其它作者发表的数据进行了比较.     

13.5～14.8 MeV能区中子引起的~(203)Tl(n，2n)~(202)Tl反应截面的测量

用活化法以^93Nb（n，2n）^92mNb反应截面作为中子注量的标准测量了13．5—14．8MeV中子引起的^203Tl（n，2n）^202Tl的反应截面值．14MeV中子由T（d，n）^4He反应得到，中子能量通过^93Nb（n，2n）^92mNb和^90Zr（n，2n）^89m＋9Zr截面比法测定．测得了分别由（13．5±0．3），（14．1±0．2），（14．8±0．3）MeV中子引起的^230Tl（n，2n）^202Tl反应截面值分别为（1829±83），（1884±109），（2016±105）mb．并与其他人的测量结果和JEFF-3．1评价数据库进行了比较．     

13.5～14.8 MeV能区中子引起的203T1(n,2n)202T1反应截面的测量

用活化法以93Nb(n,2n)92mNb反应截面作为中子注量的标准测量了13.5-14.8 MeV中子引起的203T1(n,2n)202T1的反应截面值.14MeV中子由T(d,n)4He反应得到,中子能量通过93Nb(n,2n)92mNb和90Zr(n,2n)89m gZr截面比法测定.测得了分别由(13.5±0.3),(14.1±0.2),(14±8±0.3)MeV中子引起的203T1(n,2n)202T1反应截面值分别为(1 829±83),(1 884±109),(2016±105)mb.并与其他人的测量结果和JEFF-3.1评价数据库进行了比较.     

^65Cu（n,2n）^64Cu,^63Cu（n,α）^60Co和^46Ti（n,p）…

本用活化法以＾２７Ａｌ（ｎ，α）＾２４Ｎａ反截面为中子注量标准，测得的１４．９ＭｅＶ中于＾６５Ｃｕ（ｎ，２ｎ）＾６４Ｃｕ和＾４６Ｔｉ（ｎ，ｐ）＾４６Ｓｃ反应截面分别为９３３±３２和２９７±１０ｍｂ，测得的１４．６２ＭｅＶ中子＾６３Ｃｕ（ｎ，α）＾６０Ｃｏ反应截面值为４２．３±１．５ｍｂ。单能中子由Ｔ（ｄ，ｎ）＾４Ｈｅ反应获得，中子能量是用铌锆截面比法测定的。在中还把本的结果与其他一些作的数     

~（90）Zr（n，2n）~（89）Zr反应截面测量

用活化法以９３Ｎｂ（ｎ，２ｎ）９２ｍＮｂ反应截面为中子注量标准，对９０Ｚｒ（ｎ，２ｎ）８９Ｚｒ反应截面进行了测量．测得的１３．６４，１３．８０，１４．０１，１４．３５，１４．６２和１４．８０ＭｅＶ中子引起的９０Ｚｒ（ｎ，２ｎ）８９Ｚｒ反应截面值分别为４８３．０±１０．６，５３９．７±１１．９，６０６．３±１３．３，７１０．６±１５．６，７７５．４±１７．１和８２５．５±１８．２ｍｂ．单能中子由Ｔ（ｄ，ｎ）４Ｈｅ反应获得，中子能量由硅控测器法测定．并把本工作的数据和其他一些作者的数据进行了比较     

14MeV中子(n,~3He)反应截面的系统学计算

对14MeV中子的(n,~3He)反应截面的系统学特性作了研究,并得列了反应截面随不对称参数(N—Z)/A的增加而缓慢下降的趋势.在对实验数据分析、评价和拟合的基础上给出了一套经验参数.利用导出的系统学经验公式计算了一些核素的(n,~3He)反应截面,与实验结果比较符合较好.最后讨论了(n,~3He)反应的机制.     

~(97)M_0(n,p)~(97)N_b 反应截面的测量

钼的天然同位素较多,活化后的γ谱复杂,给用活化法测量~(97)M_0(n,p)~(97)N_b快中子反应截面带来了很大困难,以前虽然有多人曾经测量过~(97)M_0(n,p)~(97)N_b 的反应截面,但大多数只测量了个别能量点的数据,这些现存的数据分散较大,国内尚未见有报道,且钼又是核聚变的结构材料之一,所以精确测量~(97)M_0(n,p)~(97)N_b反应截面是十分必要的,为此我们用活化法测量了13.40～14.79MeV 中子能区的~(97)M_0(n,p)~(97)N_b 反应截面并和所能收集到的数据进行了比较。     

14.6MeV中子的^56Fe（n,p）^56Mn反应截面

本文评价了14.6MeV 中子的~(56)Fe(n,p)~(56)Mn 反应截面,评价值为(109.6±0.6)×10~(-27)cm~2。又报告了利用我校400kV 高压倍加器 D-T 中子源的测量工作。中子通量密度是用~(27)Al(n,p)~(27)Mg 和~(63)Cu(n,2n)~(62)Cu 反应截面进行刻度的.~(56)Mn 的γ放射性是利用 NaI谱仪和高纯锗多道谱仪进行测量的。经修正后的测量结果为(110.7±1.9)×10~(-27)cm~2,在误差围内与评价值相符。     

14MeV能区中子诱发~(232)Th(n,f)~(138)Xe裂变截面的测量

利用中子活化法,精确地测量了14 Me V能区中子诱发的232Th(n,f)138Xe裂变截面.在测量中用27Al(n,α)24Na反应出射的α射线监督中子通量,中子的能量由90Zr(n,2n)89Zr反应与93Nb(n,2n)92mNb反应的截面之比给出.在中子能量为14.1±0.3和14.7±0.3 Me V下,其裂变截面分别为12.72±1.24和11.82±1.13 mb.     

~(181)Ta(n,2n)~(180m)Ta反应截面实验数据的分析及评价

本文收集了~(181)Ta(n,2n)~(180m)Ta 反应的全部实验结果,并用统一的衰变纲图进行归一.在评价的基础上,用正交多项式程序拟合.最后给出从(?)能(7.6758MeV)～20MeV的激发函数推荐值.     

几个(n,2n)核反应激发函数的评价

用活化法测量了 (n ,2n)核反应截面 ,并利用HFTT程序对该反应截面进行了评价 ,作出了核反应激发函数曲线图 ,分析了核反应截面随中子能量的变化关系。对比结果显示 ,激发函数曲线与文献中的实验结果一致。     

n+Ce140核反应数据的理论计算及分析

目的 为了获得中子入射Ce^140核反应各种截面的理论计算值，以与现有的实验结果进行对照，并检验和完善所用的理论方法。方法根据中子入射Ce^140核反应的相关实验数据，用APOM94程序进行光学势自动调参，得到入射中子能量在O．01—20MeV之间的一组合适的中子光学势参数。在此基础上，用DWUCK4程序计算了直接非弹性截面，用SUNF程序计算了各反应道的反应截面。结果分别得到总反应截面、(n，γ)道、(n，α)道、(n，p)道、(n，xn)道，以及形弹、去弹、非弹等的反应截面。结论理论计算与实验值符合得很好，所用的理论模型是成功的，结果已被中国核数据中心(CNDC)收入。     

^96Zr（n,2n）^96Zr反应截面测量

锆是 D- T聚变堆不可缺少的材料之一 ,详细研究 9 6Zr( n,2 n) 95Zr反应截面 ,对聚变堆的设计、安全运行和维修都有非常重要的意义 .在 1 4Me V能区 ,对这一反应截面 ,曾有许多人进行过测量 ,我们能够收集到的数据 [1～ 7]有分歧 ,所以进一步精确测量 96Zr( n,2 n) 95Zr反应截面是十分重要的 .1实验过程样品照射是在兰州大学 ZF- 30 0 - 型强流中子发生器上进行的 ,以 T( d,n) 4 He反应作中子源 ,平均氘束能量 Ed=1 2 5 ke V,束流强度 Id≈ 2 0 m A,氚—钛靶厚为 0 .9mg/cm2 ,中子产额变化用铀裂变室监督 ,以便对中子注量波动进行修…     

关于~(176)Lu(n,γ)~(176)Lu的热中子俘获截面

一、实验结果在测定由 (n,γ) 反应产生的33种元素的40种放射性核素的生成率(每克某元素在反应堆的一个给定中子通量下每秒产生的某核素之原子数)之间的比值时发现,用~(177)Lu的生成率和~(176)Lu(n,γ)~(177)Lu的热中子俘获截面的文献值 (2.0±0.1)×10~3靶计算得出的表现中子通量,与用~(51)Cr,~(45)S,~(49)Fe与~(111)Ce等的生成率与产生它们的热中子俘获截面的文献值计算得出的表现中子通量的平均值之比值,不是预期的1,而是2.82。     

96Zr(n,2n)95Zr反应截面测量

锆是D-T聚变堆不可缺少的材料之一,详细研究96Zr(n,2n)95Zr反应截面,对聚变堆的设计、安全运行和维修都有非常重要的意义.在14 MeV能区,对这一反应截面,曾有许多人进行过测量,我们能够收集到的数据[1-7]有分歧,所以进一步精确测量96Zr(n,2n)95Zr反应截面是十分重要的.     

~(148)Sm(n,p)~(148m)Pm、~(144)Sm(n,p)~(144)Pm和~(150)Sm(n,α)~(147)Nd反应截面的测量

报道了从１３．４ＭｅＶ到１４．９ＭｅＶ中子能区用活化法相对９３Ｎｂ（ｎ，２ｎ）９２ｍＮｂ的反应截面，对１４８Ｓｍ（ｎ，ｐ）１４８ｍＰｍ、１４４Ｓｍ（ｎ，ｐ）１４４Ｐｍ和１５０Ｓｍ（ｎ，α）１４７Ｎｄ三个反应截面的初步测量，并将所得结果和已有数据进行了比较．中子能量是用铌锆截面比法测定的．     

T(d,n)~4He反应的中子能谱的测量和模拟计算

本文描述用飞行时间谱仪对T(d,n)~4He反应的α关联中子能谱和角分布的测量,以及介绍对这些中子能谱的蒙特卡罗模拟。在计算中考虑了氘在氚-钛靶的多次散射。对发射中子谱自寺和关联中子平均能量的计算结果分别与Pavlik等人的计算结果和我们的实验结果很好地符合。