特征p=2的域上的Cartan型李代数（KF,μ_i）及其子代数

本文在特征 p=2的域 F 上构造了一类 Cartan 型 K 型李代数 K(F,μ_i),其中是某个 fiag,{μ_i}是一组参数。并且证明了当对{μ_i}加上适当限制条件之后,K(F,μ_i)或者它的导代数是单代数。另外,本文还通过讨论 K(F,μ_i)的零次项代数 L_0及其理想,构造了两类单子代数 G 和 L′,并计算了它们的维数。     

特征 p—2的域上的 Cartan 型李代数 K(z■,μ_i)及其子代数

本文在特征 p=2的域 F 上构造了一类 Cartan 型 K 型李代数 K((?),μ_i),其中(?)是某个 flag,{μ_i}是一组参数。并且证明了当对{μ_i}加上适当限制条件之后,K((?),μ_i)或者它的导代数是单代数。另外,本文还通过讨论 K((?),μ_i)的零次项代数 L_0及其理想,构造了两类单子代数 G 和 L′,并计算了它们的维数。     

关于化学位和化学反应等温式几个问题的讨论

讨论了化学位的意义和化学反应等温式的应用条件;△G_m=∑υ_iμ_i≤0,△G_m(T,P,W′=0)≤0、—△G_m(ξ)=—∑υ_iμ_i≥W′和-△G_m(T,P)≥W′作判据的异同和各自使用条件。     

任意矩阵特征值的秩1修正扰动界

设A是一个n阶的任意复矩阵且E是A的Hermite秩1扰动,即E=xx',其中x是n维的复列向量,x'是x的共轭转置向量.则A+E为矩阵A的Hermite秩1修正矩阵.基于矩阵分析理论中Hermite矩阵特征值分布的性质,研究得到了矩阵A特征值的任意Hermite秩1修正扰动的上下界限,即给出了矩阵A+E特征值的上下界限:λ_i(H(A))+l_i(x)+δ_i≤R(λ_i(A+xx'))≤λ_i(H(A))+u_i(x)+δ'_i(i=1,n),λ_i(H(A))+l_i(x)+δ_i≤R(λ_i(A+xx'))≤min{λ_i(H(A))+u_i(x),λ_(i-1)(H(A))}+δ'_i(2≤i≤n-1),且λ_(min)(-SH(A)τ)≤S(λ_i(A+xx'))≤λ_(max)(-SH(A)τ)(1≤i≤n),其中δ_i=sgn(‖SH(A)‖_2)[λ_(min)(H(A))-λ_(i-1)(H(A))-u_i(x)],δ'_i=sgn(‖SH(A)‖_2)[λ_(max)(H(A))-λ_i(H(A))-l_i(x)+‖x‖_2~2],gap_i=λ_(i-1)(A)-λ_i(A),i=2,…,n,H(A)和SH(A)分别代表矩阵A的Hermite部分和反Hermite部分,τ=(-1)~(1/2),sgn(·)代表符号函数.当A为Hermite矩阵时,上述结果退化为已有的结果λ_i(A)-‖x‖_2~2≤R(λ_i(A+xx'))≤λ_i(A)+‖x‖_2~2.     

压力容器内壁电测应力计算

本文根据弹塑性小变形理论推出压力容器内壁发生塑性变形时电测应力计算公式。得到压力容器内壁周向应力σ_t及经向应力σ_z为: 式中σ_i为应力强度,ε_i为应变强度,σ_i——ε_i曲线可用单向拉伸试验的σ——ε曲线来描述。测出内壁周向应变ε_t及经向应变ε_z可按上式用试差法求出σ_t夏σ_z。对于开式圆筒,因σ_z=0,推得: σ_t=(2σ_i/3ε_i)(ε_t-ε_z) (22)或σ_t=(σ_i/ε_i)ε_t-(P/2) (26)上二式中σ_i=(σ_t~2+σ_tP+P~2)(1/2) (23)按式(22)或式(26)用试差法可求得开式圆筒内壁周向应力σ_t。     

一类常微分算子Green函数的递推关系

1.微分算子的递推关系给定[a,b]区间上的函数组{(?)_i(x))_(i-1)~m,(?_i)(x)(?)C~m[a,b],i=1,2,…,m.(?)W((?)_1(x),…,(?)_i(x))≠0,i=1,2,…,m, (1.1)其中W((?)_1(x),…,(?)_i(x))表示函数组(?)_1(x),…,(?)_i(x)的Wronsky 行列式.由{(?)_i(x)}_(i=1)~m 可以定义线性微分算子     

具正负系数中立型多时滞微分方程解的振动性

考虑具有正负系数中立型微分方程[y(t)-R(t)y(t-r)]‘ sum from j=1 to (?)(?)(P_i)(t)y(t-τ_i)-sum from j=1 to m (?)(Q_i)(t)y(t-σ_i)=0(m≤n)其中 P_i,Q_i,R∈C([t_o, ∞),R~ ),r∈(0, ∞),τ_i,τ_iσ[0, ∞,i=1,…,n;j=1,…,m获得了方程所有解振动的充分条件.     

含多个参数的实齐二次型的正定性

本文给出了一类含多个参数的实齐二次型Π_r(x,φ_1,…,φ_r),φ_i=ξ_ic_i~Tx,在给定参数范围(?)≤ξ_i≤K_i内均为正定二次型的条件。     

Banach空间中Banach框架的扰动性

运用算子论的方法,讨论了Banach空间中Banach框架的扰动性问题.给定X关于Xd的Banach框架({g_i}_i∈Ν,S)和有界算子T:X_d→X,探讨其在算子的作用下,得到新序列{φ_i}_(i∈Ν)X~*使得({φ_i}_(i∈Ν),T)为X关于X_d的Banach框架;给定X关于X_d的Banach框架({g_i}_(i∈Ν),S)和序列{φ_i}_(i∈Ν)X~*,讨论其在序列的扰动下,存在有界算子U:X_d→X使得({φ_i}_(i∈Ν),U)为X关于X_d的Banach框架.同时表明已知结论是新结论的推广.     

一类四阶微分方程m点边值问题的正解

讨论一类四阶微分方程m点边值问题{u~((4))(t)+h(t)f(u)=0,u(0)=u'(0)=u″(0)=0,u″(1)=∑m=2i=1β_iu″(η_i),其中,η_i∈(0,1),0η_1η_2…η_(m-2)1,β_i∈[0,∞)且m=2∑i=1β_iη_i1.通过与一个线性算子相关的第一特征值的讨论,运用不动点指数定理,得到正解存在的结果,最后给出一个例子用以说明定理的应用.     

影响Ji,δi及m值的几种因素

通过实验和理论分析,对于材料的屈服强度σs、硬化指数n以及试件裂纹深度a/w对断裂韧性参数J_i,δ_i以及COD减小因子m值的影响进行了深入探讨,并阐明了这些因素对J_i,δ_i及m值产生影响的原因.     

狄拉克方程和反易自逆矩阵的定理

§1.引言反易自逆矩阵在量子理论里起着重要的作用。1927年,为了表征自旋角动量的特点,Pauli引进了三个二阶矩阵δ,(Pauli矩阵),它们除了满足角动量的一般对易关系外,还满足反易自逆关系{σ_i,σ_j}≡σ_iσ_j+σ_jσ_i=2δ_(ij) i,j=1,2,3.(1.1) Pauli给出它们的表示式为     

不满足T_i(i=0,1,2,3,4)公理的拓扑空间构造法

一、引言 [1]给出了不满足分离性公理Γ_i(i=0,1,2,3,4)的拓扑空间的例子,本文将给出一种简易方法,以解决“在任意集合上构造出一个不满足Τ_i(i=0,1,2,3,4)的拓扑空间”这个问题。     

线性回归中LS估计的联合影响分析

本文研究了线性回归模型中试验点(x’_i,y_i)和(x’_j,,y_j)对参数β的最小二乘估计β的联合影响。在用welsch统计量Q_1~2度量指标属于I的试验点的联合影响中,确定点(x’_i,y_i)和(x_(ji),y_j)的交互影响作用,h_(ij)扮演一重要角色。而且,当h_(ij)=0时,不管γ_i和γ_j的值,有Q_1~2=Q_i~2+Q_j~2;当h_(ij)≠0时,h_(ij),γ_i和γ_j的符号和大小确定Q_1~2比Q_i~2+Q_j~2大多少或小多少。     

超越代数体函数与其亏函数的关系

设f(■)为(1)式定义的n值超越代数体函数,如存在n+1个亚纯函数φ_i(i=0,1,…,n),满足: T(r,φ_i)=0{T(r,f)} r→∞且δ(φ_i,f)=1 (i=0,1,…,n)则f(■)的级为正整数或无穷且正规增长。     

Jacobi矩阵的逆特征值问题

已知两个实数列{λ_i}_1~n和{μ_i}_1~(n-1),满足条件λ_i<μ_i<λ_(i+1)(i=1,2,…,n-1),求一个n阶Jacobi矩阵J,使得J具有特征值{λ_i}_1~n,而J_(-k)具有特征值{μ_i}_1~(n-1),其中J_(-k)表示划去J的第k行和第k列后所得的矩阵,1相似文献   

广义Kac-Moody代数根系中关于半群的两个命题

本文在广义Kac-Moody代数G的对称Gartan矩阵满足一定条件下,得到了△_+~(im)\{ω(α_i)|ω∈W,α_i∈△_+~(im),i∈I}成为半群的一个充要条件,证明了△_+~(im)是半群.     

dx/(dt)=Ax的范数型李雅普诺夫函数的公式及其应用

本文关于常系数线性微分方程组,首先定义了算子叩φ_i(x_i,x_i)。在给定导数的前提下,利用φ_i证明了范数型李雅普诺夫函数V=∑b_i|x_i|的存在性、唯一性,并给出了V的明显计算公式。还把这个公式应用于变系数二阶系统,得到有趣的稳定性判据。     

基于高斯混合模型的粒度数据分析新方法及沉积相应用

为解决概率累计曲线存在判断标准模糊、定量化不足等问题,本文提出了一种新方法,通过高斯混合模型（GMM）无监督聚类方法精确获得粒度均值、标准差、百分含量等数据分析水动力强度及分选性。其中次总体个数(k)表征不同营力搬运的组分数,均值(μ_i)为各次总体含量最大(M_i)对应的粒径值,标准差(σ_i)表示次总体分散程度,叠合面积(S_(m/n))反映水动力近似性,相对密度ρ判断分选性。以渤海湾盆地馆陶组粒度资料为基础绘制次总体拟合图, σ_i越小,M_i越高,μ_i越小,ρ相差越大,即次总体的图像越窄,μ_i对应的碎屑含量越多,分选性越好,水动力越强。可见次总体拟合图与岩心剖面、沉积微相具有很好的匹配性,故该方法在实际应用中具有良好的适用性并提高水动力条件的识别效率和精度。     

机构公共约束辨识及自由度计算“拆闭副法”

本文论证了闭环机构公共约束m_i与开环机构末杆约束m′_i的差异,提出关系式:m_i=m′_i f′_i。澄清长期以来在机构自由度计算中关于公共约束的疑难。指出И·И·Артоболевский统一结构公式中的m_i,若定义为开环末杆约束m′_i,则在自由度计算中,运动副的级有确定的统一定义。阿氏公式与F·Freudenstein公式等效。作者建议取А·П·Мальищев型修正公式:W=6n-sum from k=1kp_k sum from i=1 m_i作为统一结构公式;并提出确定末杆约束的拆闭副法;指出应用刚体运动分解原理考察各运动副对末杆产生的独立运动时,必须考虑末杆的约束条件。文中列举若干计算例题,并与常用计算方法进行对比分析。