有限厚盘星系的扰动引力势

一、引言在研究旋涡星系的螺旋结构时,不用 W.K.B 近似方法解 Poisson 方程是一个很重要的问题。对于无限薄盘星系,在1971年 Kalnajs 就找到了对数螺旋扰动密度下 Poisson方程的严格解;对有限厚盘的星系,在1979年彭秋和等找到了对数螺旋扰动密度下Poisson 方程的严格解。但是,扰动密度用对数螺旋来逼近不能认为是最一般的形式。为了求出最一般的形式解,我们取扰动面密度为一个任意的 Hankel 函数,利用无限薄盘下的 Poisson 方程解作 Green 函数,从而找到了有限厚度星系 Poisson 方程的解析解。本     

关于河外天体的红移分布与光度函数

在本文中,我们研究河外天体的红移分布和它们的光度函数之间的关系。得到了一个方程,式(3);和这个方程的一个分析解,式(5)。应用公式(5)和由[11]等得来的一组资料,计算出附近星系的光度函数。把我们的结果与[4]和[8]的结果进行比较后,简短地讨论了差异的可能原因。 对于星系空间分布不均匀的情况也给出初步讨论。     

具非线性源的多孔介质方程解的Blow-up时间对初值的相依性

考虑多孔介质方程的Dirichlet问题,讨论在解的Blow-up时间T有限的情况下,当初值出现一个小的扰动函数h(x)时,相应方程的Blow-up时间Th随之发生的变化情况,证明了Blow-up时间|T-Th|和‖h‖L1(Ω)之间连续相依性的结果,其中QT=Ω×(0,T),0≤u0(x)∈L∞(Ω),h(x)∈L∞(Ω),Ω(∩)RN是一有界区域,其中对指标m,p的限制满足1＜m＜p.     

一类广义Kirchhoff方程基态变号解的存在性

研究了一类广义Kirchhoff方程■其中a,b>0是常数.由于在方程中出现了非局部项■,所以，方程的变分泛函与b=0时方程的变分泛函具有不同的性质.与相关文献相比，g不需要满足单调性条件，并且非线性项g包含g(t)=|t|^p-2t(2r-2u和另一个非局部扰动.对于扰动问题，通过改进的AR条件和下降流不变集下的极大极小参数得到了扰动问题的变号解，进而得到了原方程的变号解.最后，证明了该变号解是原方程的基态变号解.     

单叶函数相邻两系数模之差的估计

该文研究单叶函数相邻系数模的差的增长问题 ,设f(z)∈S ,Ψ(z) =|f(z) /z|λ=1+ ∞k =1Dk(λ)zk,0 <λ <1.当f是α-spiral-like(螺旋形 )函数时 ,得到 ||Dn|- |Dn -1||的准确的阶的估计 .     

赫兹点接触133年

引入弹性半空间的Boussinesq解,计算赫兹接触区域内的法向弹性位移.在法向载荷作用下,假定两接触表面的交线是一个椭圆,接触应力呈半椭球函数分布.用二次函数来描述接触点附近的一般曲面方程.     

电磁波在周期调制等离子体上的共振反射

本文研究了高频电磁波在均匀无磁化等离子体中传播时,由于传播方向上有限区域内存在常幅密度扰动驻波引起的共振折反射现象.从等离子体流体方程组出发,导出适于描述常幅密度扰动驻波影响下的电磁波传播方程;并对各种情况详细求解该方程得到折反射系数的解析表达式.     

偏转线圈匝数分布的探讨

本文从理论上建立了能在偏转空间产生均匀磁场的偏转线圈内边缘曲线的方程,以及由此方程所确定的偏转线圈匝数密度分布的表示式.此匝数密度分布是一个比较复杂的函数,它接近于“根号余弦分布”,而不是一般所认为的“余弦分布”.     

A2199中心区域成员星系的光度函数

研究了邻近富星系团A2199中心区域一个Abell半径范围内的343颗成员星系在g、r、i 3个波段的光度函数,发现与以前研究的星系团的光度函数并不完全一致,而与场星系的光度函数不存在明显差异.通过对星系进行分类,证实星系光度函数与其颜色分布和局域数密度均密切相关.     

星系中子辐照量分布函数

先引入随时间t变化的星系中子辐照量分布函数gρal(t,τ)描述各演化阶段星系s-过程核素丰度的分布规律.利用星系化学演化的三成分模型导出星系中子辐照量分布函数的演化方程,从而建立星系的中子辐照量分布函数gρal(t,τ)与AGB星的中子辐照量分布函数ρAGB(τ)之间的关系.取AGB星中子辐照量为指数分布,当取t=t⊙时,得到了太阳系的中子辐照量分布Sρun(τ).     

直线参数方程应用例解

在求解直线和圆锥曲线的交点、弦长等问题时,一般的都用直线方程的点斜式、斜截式或一般式,而忽略了参数方程.实际上,参方程也是直线,好些问题若用参数方程求解,会快捷、简明些.例1 已知抛物线 y~2=2px(p>0)的焦点到直线 l:3x 4y-5=0的距离是2,求直线 l 被抛物线所截的线段的长.解∵抛物线的焦点坐标是(p/2,0),∴有 d=2=|3·p/2-5|/(3~2 4~2)~(1/2),即|3p/2-5|-10,     

拟线性一阶椭圆型方程組的广义解

本文研究下述式的一阶椭园型方程組广义解的性质其中|q_1| |q_2|≤q.<1,F(z,w)=d(z,w) ψ(z),|d(z,w)|≤≤A(z)|w|A(z),ψ(z)∈L_p,p>2. 我們首先研究了拟线性貝尔特拉米方程組广义解的各种表示形式,通过各种表示形式将方程之广义解和經典的解析函数建立起内在的深刻連系,从而能将解析函数一系列的性质推广到拟线性貝尔特拉米方程的广义解上,以后並将其进一步推广到一般的拟线性椭园性方程的广义解上,並討論了非齐次方程某些形式的特解存在性以及表示定理中w(z)=f[x(z)]e~(φ(z))诸元素f(x),x(z),φ(z)对解的連續倚賴性,最后討論了解的某些列紧性定理。     

碰撞等离子体的电磁不稳定性

Kraus与Watson曾指出,在密度充分低的等离子体中,玻尔兹曼方程中的碰撞项可写成-vf_1(v表示碰撞频率,f_1为扰动分布函数).这就是说,可采用克鲁克方程来描述等离子体.Greifinger利用克鲁克方程分析试验电荷通过低密度等离子体时,碰撞效应与合作效应对稳定性的影响.Sutton与Sherman用克鲁克方程讨论了工程等     

一类具有一般保费收入的离散时间风险模型

研究一类具有一般保费收入的离散时间更新风险模型,模型中假设索赔的间隔等待时间服从离散的 Km 分布。利用鞅技巧得到了模型的Lundberg基本方程并讨论了该方程在单位圆内根的情况。利用Lundberg基本方程的根研究了Gerber‐Shiu期望贴现惩罚函数的概率生成函数,并且获得了初值为零时惩罚函数的分析表达式。作为推论,得到了破产前盈余及破产发生时赤字的贴现密度等相关破产量的显性表达。给出了破产发生时赤字的贴现密度的概率生成函数的具体计算公式。     

一类带调和势的非线性Schrodinger方程

研究一类带调和势的非线性Schrdinger方程iφt+(1)/(2)△φ-(1)/(2)|x|2φ+a|φ|qφ+b|φ|pφ=0,其中,t≥0,x∈Rn, a,b为常数,p≥q＞1.针对一般情况,运用分类讨论的思想,讨论了该方程具有初值时解的不稳定性质.     

非线性高维扰动Klein-Gordon方程的孤子波摄动解

利用广义变分迭代方法讨论了一类非线性强迫扰动Klein-Gordon方程.首先,用双曲函数待定系数法求得了无扰动方程孤子波.其次,利用泛函变分迭代原理得到了强迫扰动Klein-Gordon方程的一个摄动近似解.最后,论述了解的一致有效性.得到的近似解是解析式,它可对近似解进行解析运算,这对用简单的模拟方法得到的近似解是达不到的.     

随机种群扩散系统最优边界控制的充分必要条件

讨论了一类具有空间扩散和年龄结构的随机种群系统的最优控制问题．在考虑外界存在扰动的情况下,假定扰动系数为线性的,从而利用哈密尔顿函数导出其伴随方程,并根据伊藤公式和随机极大值原理推出了控制为最优的充分必要条件．     

旋转球坐标中弹性天体的后Newton扰动理论

导出了在旋转球坐标下Einstein引力理论的一阶后Newton弹性天体的扰动方程. 假定扰动前的天体是一个在渐近平直时-空流形中做匀速旋转的、稳定的、轴对称的物体(基态), 其对平衡态的偏离借助于位移矢量场来描写. 在Damous, Soffel和Xu建立的DSX框架下, 利用Carter和Quintana的形式体系求得了Lagrange应变张量和对称无迹切变张量的后Newton表达式. 由Einstein能量-动量张量守恒定律的Euler变分导出了弹性天体在旋转球坐标中的后Newton能量扰动方程和Euler方程.     

关于三状态马氏过程的复函数的功率谱密度(英文)

得到了关于不可约的三状态马氏过程的复函数的自相关函数与功率谱密度的显式表达式.由三次和五次方程理论得到:当转移速率矩阵存在相同的特征值时,给出复函数的功率谱密度在[0,+∞)上非单调的一个充要条件;当转移速率矩阵存在不同的非零特征值时,给出复函数的功率谱密度在[0,+∞)上非单调的一些充分条件.     

关于三状态马氏过程的复函数的功率谱密度（英）

得到了关于不可约的三状态马氏过程的复函数的自相关函数与功率谱密度的显式表达式.由三次和五次方程理论得到: 当转移速率矩阵存在相同的特征值时,给出复函数的功率谱密度在[0,+∞)上非单调的一个充要条件;当转移速率矩阵存在不同的非零特征值时,给出复函数的功率谱密度在[0,+∞) 上非单调的一些充分条件.