中高温黑体炉的研制及其精度评价

报道用ＳｉＣ作为发热体的圆筒形黑体空腔黑体炉的研制及其黑体空腔精度的评价，其工作温度范围是７００－１４５０℃，在国内填补了１１５０－１４５０℃温域的空缺。此温体炉的重要特点是黑体空腔浊国度分布非常均匀，在距腔底１５０ｍｍ范围内温度分布的最大温差仅为２－４℃，应用笔者所研究的黑体空腔精度理论模型，首次为所研制的黑体空腔划分了精度等级，精度等级为０．０１－０．０５级轨现提高腔体温度分布的均匀性是提高人     

评价黑体辐射源精度的理论与实验研究（Ⅰ）

在维恩定律的基础上建立了评价标准黑体辐射源和在线黑体空腕传感器精度的两个新的公式。为验证两个公式的准确性，实际测量了标准黑体辐射源和在线黑体空腔传感器的腔体温度分布。用所建立的公式和以往间接法在同一条件下计算了上述各腔体的精度。     

重力式热管黑体辐射源的研制

研制了一种重力式热管黑体辐射源。热管系统中冷凝段居上,把黑体空腔作为热管冷凝段的一部分,冷凝液靠重力经绝热段回流到设置在下部的蒸发段。本黑体的工作温度范围是40～150℃,故选择水/铜型热管。在研究中采用φ0.3mm二等标准铜康铜热电偶测量了黑体空腔内壁面的温度分布。测量结果表明,在双锥腔体内腔体壁面的最大温差在0.4～0.6℃以内。采用Bedford方法并引用作者导出的微元环对同轴全照区和半照区圆盘辐射角系数公式计算了腔体有效发射率分布。计算结果表明,在经常被瞄准的靶面上有效发射率为0.9995以上。     

评价黑体辐射源精度的理论与实验研究（Ⅰ）

评价黑体辐射源精度的理论与实验研究（Ⅰ）周玮，谢植，高魁明在维思定律的基础上建立了评价标准黑体辐射源和在线黑体空腔传感器精度的两个新的公式·为了经证两个公式的准确性，实际测量了标准黑体辐射源和在线黑体空腔传感器的腔体温度分布．用所建立的公式和以往间接...     

黑体空腔发射率计算的蒙特卡罗模型

在均匀镜－漫反射假设的基础上，给出了利用蒙特卡罗方法计算黑体空腔有效发射率的数学模型。该模型首先使用光束跟踪方法求得等温空腔有效发射率，然后逆向跟踪各反射光束，考虑了空腔不等温性和环境辐射对空腔有效发射率的修正。利用该模型对中国计量科学研究院的低温黑体实际空腔进行了计算研究，结果表明：镜反射成分的影响取决于空腔形状和壁材表面光学性质；环境辐射总是增加空腔的有效发射率，腔口附近壁温分布对空腔法向有效发射率影响不大。     

中间辐射体对加热炉内传热过程影响的数值模拟

针对黑体定向辐射技术节能的机理问题，以实验室规模具有中间辐射体的室状加热炉为研究对象，建立了具有中间辐射体的物理模型，以CFD商业计算软件Fluent建立平台计算黑体定向辐射条件下的气体流动、传热、燃烧的三维耦合数学模型，并根据实验结果对数学模型进行验证.研究结果表明:中间辐射体的加入改变了炉体燃烧室内的流动情况及炉墙对钢坯固体辐射的比表面积，分别从气体辐射及固体辐射角度增强了钢坯表面辐射换热强度，燃烧温度降低20K左右，钢坯加热速度提升16.7%，钢坯表面最高温度提升40K.加热效率的提升带来了更好的节能效果.     

长波红外探测器的辐射定标

辐射定标是实现红外测温技术的基础。针对复杂环境下,大范围高温区域的测量任务,建立辐射定标数学模型。首先,采用长波红外热像仪和高温黑体炉进行定标实验,分析探测器响应灰度值与黑体辐射的关系。然后,考虑到探测器在测温过程中有可能进入饱和状态,进一步分析探测器响应灰度值与积分时间的关系。提出综合考虑黑体辐射和积分时间的定标计算方法;并给出了热像仪的理论测温范围的推导过程。最后,通过辐射定标数据的温度反演验证该方法的准确性,获取可参考的理论测温范围。实验结果证明该方法满足应用需求,不仅能够快速、有效地得到定标数据,而且对实际的应用具有一定的指导作用。     

基于MATLAB的黑体辐射特性分析

从普朗克公式出发,用MATLAB编程绘制了各种温度下的黑体光谱辐射出射度曲线,由此计算了黑体的波段辐射出射度,并讨论了黑体辐射三大定律的关系.给出了程序代码,有助于光电探测系统设计人员准确快捷分析目标辐射特性.     

AOD炉冶炼过程中的双比色红外测温法

依据AOD炉冶炼过程中几种常规的温度检测方法,研究了一种以普朗克黑体辐射原理等为理论依据的新型在线测温技术——双比色红外测温法,并进行了实验验证及误差分析,结果表明该方法是可行的。     

计算黑体空腔有效发射率分布的矩形区域近似法

文中提出一种计算黑体空腔有效发射率分布的新方法——矩形区域近似法。本方法同 Bedford’s 梯形区域近似法相比,其突出特点是避开了奇点处理问题,从而使问题得到充分简化,便于推广应用。以Buckley-Sparrow's积分方程为基础,可以计算任何轴对称黑体空腔的有效发射率分布。计算结果与用Bedford法计算结果完全相同,属于一种精确计算方法。     

负折射系统中的光学补偿效应

利Pendry提出的坐标变换方法,研究了负折射材料构成的旋转椭球体、旋转抛物体和双球面系统中的光学补偿效应,发现系统的介电常数和磁导率为某一定值,该系统就具有相应的光学补偿效应,即从系统中某一点所发出的光线可传播至系统中另一点,该点的光场和光源完全一致．特别是双球面系统,其介电常数和磁导率可设计为一个标量,大大降低了技术上的难度,从而可能应用于某些实际光学系统．     

中国圆臀大蜒一新种(蜻蜓目:大蜒科)

本文记述了圆臀大蜒属Anotogaster Selys一新种:赵氏圆臀大蜒Anotogaster chaoi Zhou,sP.nov.模式标本保存在浙江自然博物馆。     

基于双球坐标系的偏心球形电容器电容的计算

在双球坐标系下采用分离变量的方法经推导严格求解了偏心球形电容器的电容，得到了它的级数解，并通过编制程序计算获得了偏心球形电容器的电容大小与偏心率之间的数值关系，并指出了某些文献中的不当之处。     

对偏心球形电容器电容的计算

在双球坐标系下采用分离变量的方法经推导求解了偏心球形电容器的电容 ,得到了它的级数解 ,并通过编制程序计算得到了偏心球形电容器的电容大小与偏心率之间的数值关系     

高功率可调谐超短激光脉冲

用高重复频率的准分子(Xecl)激光器泵浦染料可调谐激光器的腔倒空输出,进行二级超短脉冲放大。染料可调谐激光器是由锁模氩离子激光器泵浦,得到了峰值功率为8.5Mw,脉冲重复频率100Hz,波长从5780(?)到6150(?)可连续调谐,脉宽为微微秒的激光输出。     

导体双球静电问题的严格解

运用正交曲线坐标系中的双球坐标严格求解了导体双球静电问题，弥补了电像法无电势表达通式的不足，论证了电像法与解析法的一致性，给出了带电导体双球之间静电力计算表达式。     

UASB处理石灰草浆黑液的动力学模型(Ⅱ)

本文建立了实验室规模的 UASB 反应器(总容积27. 85L)的动力学模型,通过灵敏度分析,得出:废水流量 Q,UASB 进水基质浓度 S_0、最大比基质降解速率μ_(max)对出水基质浓度 S_c 影响较大.讨论了不同水力停留时间下 S_0和 S_c 的关系;S_0和基质去除负荷 L 的关系.发现反应器运行情况和截面积无关,且反应器最佳高度为4～6m;不可降解基质浓度和基质浓度之比为0. 1122,COD 最大去除率为88. 78%,最大去除负荷 L_(max)为35 gCOD/L·d.     

菱形性质◇的推广

本文把集合论中著名的菱形性质◇做了两种推广,即(?)和(?)．用力迫方法证明了它们分别相对于ZFC协调．还证明了,(?)在Godel可构成模型L中也成立。     

S-粗决策及其F-干扰生成

针对动态决策系统具有的干扰特性和决策的不确定性,利用双向S-粗集提出了F-干扰粗决策与F-干扰粗决策规律的概念,并对F-干扰粗决策生成与F-干扰粗决策规律生成的特性进行了讨论,给出了F-干扰粗决策规律不可分辨定理与识别准则和应用.通过讨论和应用,说明利用F-干扰粗决策规律有助于在动态决策系统中分辨-识别出异常干扰,修正系统做出的决策,保证决策的安全.     

半序模的 O-张量积与自由 f-模

在假定R是全序Ore环,M_1、M_2是R 上的半序模,M_1■M_2 是模M_1、M_2的张量积,M_1■M_2是平凡序半序模M_1与半序模M_2的O-张量积,F_(M_1■M_2)是平凡序半序模M_1■M_2上的自由f-模的情形下,本文证明了F_(M_1■M_2)=M_1■_0M_2.