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1.
关于拓扑序列熵的一点注记 总被引:1,自引:1,他引:0
当(X,f)是紧系统时,拓扑熵满足性质:en t(fm)=m.ent(f),对于由递增的正整数序列A={ai}i∞=1所确定的en tA(f)的拓扑序列熵不完全具有此类性质。它的性质和A的结构有着直接的关系。 相似文献
2.
研究拓扑动力系统(X,f)的拓扑熵ent^*(f)和它诱导的超空间拓扑动力系统(K(X),f^-)拓扑熵ent^*(f)之间的关系。利用拓扑熵ent^*(f)的性质,以拓扑动力系统与它诱导的超空间拓扑动力系统之间的关系为切入点。得出了拓扑动力系统(X,f)的拓扑熵不大于它诱导的超空间拓扑动力系统(K(X),f^-)的拓扑熵;当拓扑动力系统(X,f)的拓扑熵大于0时,超空间拓扑动力系统(K(X),f^-)的拓扑熵为∞。ent^*(f)具有Adler拓扑熵和Bowen拓扑熵的一般性质。 相似文献
3.
疯狂动力系统的拓扑熵 总被引:3,自引:0,他引:3
考察了底空间为ΣN×S1的疯狂动力系统的拓扑熵, 确定其范围为lg N~2lg N; 并给出当纤维映射中含有旋转映射时该系统拓扑熵的范围. 相似文献
4.
邹成 《重庆工商大学学报(自然科学版)》2007,24(5):455-458
C*-代数动力系统自出现以来,由于其构造复杂,故对其研究甚少,当然对其拓扑熵的研究就更少了;对C*-代数动力系统作了较为特殊的构造,并对其拓扑熵进行了计算,得出了其拓扑熵或是0或是∞. 相似文献
5.
张传林 《暨南大学学报(自然科学与医学版)》2000,21(3):21-28
研究一致空间上连续变换的拓扑熵的性质和紧一致空间上扩张同胚拓扑熵的计算问题,证明Bowen给出的度量空间的连续变换的拓 熵由其度量诱导的一致结构决定;对于可一致化的紧拓扑空间上的连续变换Adler、Konheim、McAndrew及Bowen定义的拓扑熵相同;变换是扩张变换等价于其有生成子;紧一致空间上扩张同胚的拓扑熵由其生成了或扩张常数决定。 相似文献
6.
作为原像熵概念的推广,对紧致度量空间上的连续映射f,文章应用原像集的张成集和分离集,引入了四类原像压Pα(f,·)(α=p,m,i,r),探讨了这些原像压的若干性质,并推广了拓扑熵和原像熵的有关结论。 相似文献
7.
沈菁华 《苏州大学学报(医学版)》2005,21(1):28-31,61
对紧度量空间(X,d),T:X→X是连续映射,μ是遍历不变测度,我们考虑集合K,它是使得-logμ(Bn(x,ε))/n关于n以及ε的极限等于测度熵hμ(T)的那些X中的点所构成的集合.我们证明了变分原理:测度熵hμ(T)等于测度为1的集合的拓扑熵的下确界,事实上我们证到了测度熵hμ(T)就等于集合K的拓扑熵. 相似文献
8.
利用推广的MilnorThurston 揉理论和Stefan 转移矩阵,给出Lorenz 映射拓扑熵的2 种计算方法;利用揉理论,研究复合词揉多项式的因子化、* 积对拓扑熵的变换及通向混沌的2 类道路之一:拓扑熵递减并趋向零的道路. 相似文献
9.
10.
邹成 《重庆工商大学学报(自然科学版)》2017,34(1):48-51
不管在测度空间还是拓扑空间上,两个连续映射复合后,其熵与复合的先后次序有关,但满足一定条件后,有些复合的顺序是可以交换的,即交换秩序后的熵保持不变.详细回顾了一些关于熵的定义,讨论了两个映射复合后其测度熵、测度序列熵、拓扑熵、拓扑序列熵、二维映射的拓扑熵、旋转熵及拓扑压的可交换性. 相似文献