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文章从不同角度对两个类似的电磁问题进行求解,在有介质存在的情况下求解电场和磁场分布时,介质界面上的磁化电流和极化面电荷的贡献不能忽略。 相似文献
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众所周知，宏观电动力学的理论基础－－玫克斯韦方程组是建立在库定律、毕奥－沙伐尔定律、法拉第电磁感应定律和感生电场、位民流假设基础上的，在电荷、电流分布随着时间的变化而变化时，如果假定库仑定律和毕奥－－沙伐尔定律仍然成立，只需结合法拉第电磁感应定律和感生电场的假设，不需要位移电流假设，用矢量分析，就可推导出麦克斯韦方程组。 相似文献
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利用各向异性磁介质中毕奥－萨伐尔定律的极坐标形式，求出用极坐标方程表示的载流蔓叶线和三叶玫瑰线在极点产生的磁场，它为求解载流曲线在各向异性磁介质中的磁场提供范例。 相似文献
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廖家信 《四川师范大学学报(自然科学版)》1990,(3)
本文论述了磁介质中安培环路定理的物理意义.运用安培环路定理和高斯定理.论证了磁场强度只与传导电流有关时介质必须满足的条件,阐明了介质“均匀充满”的含义,并简述了磁介质性能方程的适用范围. 相似文献
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在电磁场理论的教学中,讲授麦克斯韦方程组重点是要剖析方程组的提出过程,分析方程的物理及哲学含义,使学生认识到麦克斯韦方程组的重要意义。 相似文献
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应用麦克斯韦应力张量积分方程计算了介质受力，指出了其中的错误，分析产生错误的原因，给出了消除不足的修正项。 相似文献
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本文从美学的基本原理和科学美的审美观出发,对Maxwell方程组进行了美学方面的探讨,认为它不仅具有美的形式,更具有美的内容;是这两种美的高度统一。 相似文献
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Maxwell方程组与电磁量的微分形式 总被引：1，自引：2，他引：1
通过考虑电磁量的几何特性，引入微分形式的概念。指出用微分形式描述电磁量的优越性。在此基础上给出用微分形式表述的Ｍａｘｗｅｌｌ方程组。 相似文献
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麦克斯韦方程组的相对论协变性 总被引：1，自引：0，他引：1
熊华胄 《宁夏大学学报(自然科学版)》1991,12(3):40-46
本文在推证麦克斯韦方程组的相对论协变性的过程中,进一步阐明电荷密度和电流密度的相对性意义。 相似文献
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把文[3]给出各向异性磁矢势的积分公式,表成在各向异性直角坐标系中的形式,求得在此坐标系中圆环电流的磁场,并通过坐标变换,求得椭圆环电流在各向异性介质中的磁场. 相似文献
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胡陈果 《西华师范大学学报(哲学社会科学版)》1994,15(1):89-93
利用狭义相对论，把由毕奥－萨伐尔定律得到的静磁学场方程推广到四维时空中，利用对称性原则，得到了包括磁荷的麦克斯韦方程组；把由牛顿第２定律得到的静磁场中带电粒子的运动方程推广到四维时空中，利用对称性原则，得到了电磁场与带电荷和磁荷粒子的能量转化定律和洛仑兹力公式。 相似文献
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刘玉清 《信阳师范学院学报(自然科学版)》2002,15(3):287-290
从缓慢运动 (υ c)介质的麦克斯韦方程组出发 ,直接导出中性导体在均匀磁场中轴对称旋转时 ,电荷分布的相关公式 ,并用求解泊松方程和拉普拉斯方程验证了这些公式的正确性 ,且具有普遍性意义 相似文献
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刘世明 《河南教育学院学报(自然科学版)》1999,8(3):32-33
本文将均匀介质球置于均匀电场中的极化过程分为若干阶段，根据唯一性定理从边值条件出发，用初等方法得出了介质球的极化电荷面密度及电极分布。 相似文献
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刘晓慈 《海南大学学报(自然科学版)》1995,(4)
国内现行普通物理教材中的电磁感应部分．都介绍了电子感应加速器中的环形感生电场，但是基本上未加证明．本文用磁场矢势的概念，对该问题作了严格证明． 相似文献
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库伦电场强度E＆（=q＆／4丌Er。）与外电源的直流电场强度E大不相同。麦克斯韦方程组由四个方程式组成，其中divD=10和curlH=．厂＋aD／at中的D是不相同的。前者为库伦电位移D4（一g4／4ar。），它与电介质的电容率￡无关；后者仅仅为真空媒质中的电通密度D。（=e。E），它与非稳态外直流电源的脉动电场成份有关。把两种不同的D和D。不加区分地捏合在一起，统一用D来表示是不妥的。此方程组的内在矛盾仍然直接影响着如何来定义当代的（绝对）电容率。（绝对）电容率的定义是根椐D=匝呢？还是D自=eE。当代（绝对）电容率的定义需要修改。divD=p和curlH=．，＋aD／at也需要分别找到它们自身应有的表达式。 相似文献
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