S-枪溅射NiCr薄膜的Monte Carlo模拟

对Ｓ－枪溅射ＮｉＣｒ合金薄膜过程采用ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ法进行了计算模拟．用靶刻蚀图形作为粒子发射频度函数,采用Ｔｈｏｍｐｓｏｎ能量分布,并考虑了环境气体的热运动,得到沉积粒子的能量、入射角度的分布随溅射工艺参数的变化规律．     

基于双层辉光离子渗金属的离子轰击金属靶材的计算机模拟

轰击离子的产生、输运以及离子对靶材的溅射过程是实现双层辉光等离子渗金属的重要一环。基于辉光放电的理论以及COMSOL Multiphysics软件对典型的双层辉光等离子渗金属装置进行了建模，分析了轰击离子的能量范围，结合经典散射理论和蒙特卡罗方法，使用SRIM软件详细地模拟了Ar⁺对金属靶材的溅射过程。结果表明：溅射原子的位置集中在金属靶材入射位置的附近，形成环状的溅射坑。溅射原子的能量集中在20 eV内，随着入射离子能量的增加，会出现一些高能量、大角度的溅射原子。溅射产额随着靶材原子d壳层电子填满程度的增加而增大，溅射产额主要来自低能反冲原子。溅射产额越大意味着低能反冲原子越多，能量传递越分散，溅射原子能量越低。     

质子与原子核碰撞J/ψ产生过程中的能量损失效应

在考虑初态部分子分布函数核效应、入射质子的能量损失效应,以及末态粲夸克对能量损失效应的基础上,对质子-原子核碰撞J/ψ产生过程的微分截面比RW/Be(xF)进行了领头阶的唯象分析,并与E866实验数据中代表J/ψ粒子在靶核外产生的实验数据进行比较,确定了粲夸克对的能量损失值(0.69±0.23)Ge V/fm.研究结果表明:当J/ψ粒子在靶核外形成时,末态粲夸克对的能量损失效应是影响J/ψ粒子产额压低的主要核效应;当xF较大时,初态入射质子的能量损失效应也是不可忽略的.     

He(Ar)低能FIB研磨Si薄膜的纳米孔洞溅射产额的计算

利用蒙特卡罗方法计算氦离子和氩离子在各种参数下(离子能量、入射角度)入射硅材料表面的溅射产额.计算了硅材料表面的溅射产额对离子数目、离子能量、入射角度与He离子和Ar离子的数量依赖关系,并对模拟结果进行分析.当入射离子数量为2000个,入射能量为3keV,入射角度为84°时,He离子产生的溅射产额最大值是1.30Atoms/ion;当入射角度为78°时,Ar离子产生的溅射产额最大值是8.91Atoms/ion.     

^40,48Ca＋^124Sn多核子转移反应中的结团效应

用地时间谱仪测量了入射能量分别为１７０和１７４ＭｅＶ＾４０．４８Ｃａ＋＾１２４Ｓｎ转移反应产物的角分布，实验得到的反应截面及产额分布与理论计算进行了比较。基于连续单核子转移反应机制的理论计算不能再现实验特征，需要在计算中包括核子对与α结团转移机制。     

40Ca(n,α)37Ar反应的测量

快中子核反应数据,不论对反应堆的设计,还是对核反应机制和核结构的研究及其理论的发展均有着重要的意义。由于屏栅电离室的诸多特点,被用于快中子核反应截面、能谱及双微分截面的测量。作为系统研究的一部分,文章利用屏栅电离室在北京大学４．５ＭＶ静电加速器上对薄Ｃａ靶的（ｎ,α）反应进行测量,得到５ＭｅＶ和６ＭｅＶ时的４０Ｃａ（ｎ,α０）３７Ａｒ、４０Ｃａ（ｎ,α１,２）３７Ａｒ的角分布和反应截面,同时给出总截面及微分能谱。实验结果表明４０Ｃａ（ｎ,α）３７Ａｒ的角分布大致关于９０°对称,说明在此能区,复合核反应机制起主要作用。     

铯溅射型负离子源中Cs~＋离子产额的实验研究

通过电离表面的痕量分析和Ｃｓ~＋离子产额的测量，研究了功函数、表面温度及铯通量等因素对铯溅射型负离子源表面电离效率的影响．结合Ｌａｎｇｍｕｉｒ－Ｓａｈａ表面电离理论，揭示Ｃｓ~＋离子产额饱和的原因．提出一项改进措施──透射型表面电离源，就其性能进行了讨论．     

枸橼酸镓－67注射液制备方法的研究

利用９Ｍｅｖ的氘核轰击以铜为衬底的镀锌靶，由核反应６７（ｄ，２ｎ）６７（ｄ，２ｎ）６７Ｇａ产生６７Ｇａ，其产额为３．８１ＭＢｑ／（μＡ·ｈ）．用异丙醚溶剂萃取法分离出无载体、高纯度的６７Ｇａ，并制得枸橼酸镓－６７注射液。在ｌｍＬ注射液中，杂质元素Ｚｎ，Ｃｕ，Ｆｅ和Ｔ＿ｉ的含量分别为０．６４μｇ，０．０５μｇ，０．４０μｇ和０．７４μｇ．Ｇａ（Ⅲ）（或６７Ｇａ）的化学产额为９７．０％±０．５％；６７Ｇａ产品中无发射高能γ射线的核素６６Ｇａ存在，１ｍＬ的６７Ｇａ产品中铁含量约为０．４０μｇ，不会影响６７Ｇａ在肿瘤中的积聚效果。     

290 A MeV ~(12)C诱发乳胶核反应靶核碎片前后关联研究

对290 A MeV12C诱发乳胶不同靶核反应靶核碎片在前后半球内的平均多重数及关联进行了研究,结果表明靶核蒸发碎片、靶核反冲质子、重电离粒子在前后半球内的平均多重数及它们的前后产额比均随靶核大小的增加而增加;在前后半球内靶核蒸发碎片、靶核反冲质子、重电离粒子平均多重数均随后前半球内靶核蒸发碎片及靶核反冲质子数的增加而线性增加,这些结果均可以利用核-核碰撞几何模型来解释.     

14.7MeV中子在^9Be核上散射微分截面的测量

用伴随粒子飞行时间谱仪，测量了１４．７ＭｅＶ中子在９Ｂｅ核上的弹性及２．４３ＭｅＶ能级的非弹性散射微分截面．给出了从１５～１３５°（实验室系）范围内散射截面的数据，以及散射角分布的勒让德系数．对中子通量衰减、电子学死时间和初级束形状等作了修正．实验数据的总误差为４．０％～７．０％，其中统计误差为０．５％～３．５％．     

MONTE-CARLO CALCULATIONS OF NUCLEON EMISSION AND ENERGY DEPOSITION OF SPALLATION NEUTRON SOURCES INDUCED BY INTERMEDIATE ENERGY PROTONS

ＭＯＮＴＥ┐ＣＡＲＬＯＣＡＬＣＵＬＡＴＩＯＮＳＯＦＮＵＣＬＥＯＮＥＭＩＳＳＩＯＮＡＮＤＥＮＥＲＧＹＤＥＰＯＳＩＴＩＯＮＯＦＳＰＡＬＬＡＴＩＯＮＮＥＵＴＲＯＮＳＯＵＲＣＥＳＩＮＤＵＣＥＤＢＹＩＮＴＥＲＭＥＤＩＡＴＥＥＮＥＲＧＹＰＲＯＴＯＮＳＳｈｅｎＱｉ...     

~(26)Al的加速器质谱实验谱模拟

加速器质谱测量中重核时通常存在一定的干扰,特别是首次实验时会给实验谱的核素分析和在束确认带来困难.本文利用已建立的中重核素加速器质谱测量的实验谱模拟程序,模拟了加速器质谱测量26AL的实验谱,利用模拟谱,容易确定实验中的待测核素.     

氢分子离子和质子在碳膜中的能量损失测量

利用高分辨原子碰撞装置,直接测量氢分子离子和质子束流的人射能量、通过碳膜之后的透射能量分布和库仑爆作碎片的能谱。由此确定透射H_2~+及其库仑爆作碎片的能量损失△E_p和△E_M和H~+的能量损失△E_A。质于的能损率测量结果与前人推算结果一致。而H_2~+的质子碎片能损率为H~+的两倍以上.结果表明,在相同核子速度和靶厚度下,△E_r最小,△E_M为△E_A的2—3倍。     

Structural study of sputtered nanocrystalline Ti and Zr by X-ray diffraction

Conclusion The structure of sputtered Ti and Zr deposited on substrate cooled by liquid nitrogen was investigated by X-ray diffraction technique. Results show that deposited Ti and Zr are composed of nanocrystalline particles, and the average grain sizes are respectively 7.2 and 6.3 nm. These nanocrystalline particles have different structures with common metal under the condition of room temperature and atmospheric pressure. The sputtered nanocrystalline Ti has b. c. c. structure, and the sputtered nanocrystalline Zr the ω-phase structure. Forming of the abnormal structure depends on the energy of sputtered particle and small grain size. The energy carried by sputtered particles could have met the kinetic requirement for forming of abnormal structure, while the nanometer grain size could make the abnormal structure have lower energy than normal structure.     

拟合多维能量反应谱及峰值速度的地震动调整方法

基于小波变换原理提出了一种以设计用多维能量反应谱及峰值速度为目标的实测地震动调整方法.该方法首先依据多维能量反应谱与伪加速度谱之间的近似转换关系,在时域内叠加小波函数实现对实测地震动记录的初步调整,保留原始地震动的强度、频率非平稳特性;再应用二阶基数B-样条小波函数模拟上述调整后的多维地震动场,通过循环调整拟合精度较低频段的小波系数和对峰值速度贡献最大的小波分量,实现对设计用能量反应谱及各向峰值速度的同时拟合.算例分析结果表明,该方法具有较高的拟合精度,对初始地震动的能量分布改变较小,为建筑结构基于能量平衡设计时的多维动力反应分析提供了一种新的地震波合成方法.     

固体乏燃料表面的卢瑟福背散射模拟研究

为了研究固体乏燃料表面核素的种类、含量以及厚度对卢瑟福背散射能谱的影响,通过SIMNRA软件模拟背散射能谱,研究了I、Pm、U等典型核素及核素含量、靶材厚度对背散射能谱的影响.结果表明,不同核素对应不同的能量峰,核素的元素质量数越大,背散射能量越大;核素含量越高,相应的能谱高度(峰面积)越大.此外,能谱的半高宽度与靶材的厚度存在线性关系,能谱的半高宽度正比于靶材的厚度越厚.     

低能重离子轰击钛铝靶溅射原子能谱的理论

进一步发展了文献[8-9]的各项异性溅射理论,并运用该理论研究了低能氩离子和氙离子分别轰击钛靶和铝靶的溅射原子能量分布(或溅射原子能谱),以及溅射原子谱与离子入射角以及溅射原子出射角的关系.尤其对于氩离子轰击钛靶,作者只设置了唯一参数,新理论就可以很好的解释文献[10]的大量实验结果.当然,分析中,新理论忽略了电子阻止的贡献.对于较大的溅射原子出射角,理论值明显小于实验值,这可能是由于直接反冲对溅射原子谱的影响,因为新理论只适合于溅射碰撞级联,所以忽略了直接反冲的贡献.新理论与文献[10]大部分实验相符这一事实进一步证明了动量淀积在低能重离子碰撞溅射的重要作用,从而并进一步指导离子碰撞溅射的各种应用.     

离子-原子碰撞中的符合测量技术

利用离子源产生的C、O离子与Ar原子碰撞,测量了散射离子谱和反冲离子谱,并利用符合测量获取了双电荷态分布的符合谱。根据实验参数进行了符合效率计算。该实验方法可用于微量气体元素甚至同位素的绝对含量分析,较单独的飞行时间谱更加可靠。     

两种喷管气流反推装置建模与发射性能对比分析

针对单药室喷管气流反推装置减后坐效率低、弹丸速度衰减严重的问题,提出双药室喷管气流反推减后坐技术.建立包含膛内和喷管内部气流参数的大口径武器内弹道及后效期的数学模型.对喷管武器进行试验,验证文中建立的包含喷管气流问题的内弹道及后效期数学模型的正确性.对比分析采用两种减后坐装置武器的弹丸初速、喷管减后坐效率、自动机运动特征量、后坐力等发射性能参数.结果表明:采用双药室喷管气流反推减后坐技术的武器,在保证弹丸初速几乎不变的前提下可以显著提升武器减后坐效能、大幅降低武器后坐力.