用薛定谔方程和路径积分方法研究中子双缝衍射

通过严格求解薛定谔方程,得到双缝中的中子波函数,再由路径积分方法求得中子衍射波函数,最后推导出中子双缝相对衍射强度和衍射图样位置之间的解析关系,所得理论结果与实验数据符合较好,     

稀土化合物CePtAl和PrPtAl的晶场效应研究

通过模拟Kitazawa小组的磁化率实验结果,得到了稀土化合物CePtAl和PrPtAl的晶场分裂能和相应波函数.计算表明,Kramers离子Ce3 在晶场效应的作用下,基态简并部分消除得到了双基态,而非Kramers离子Pr3 分裂为9个单态.计算得到PrPtAl的第一激发能和第二激发能与中子散射实验结果吻合较好.     

非轴对称场的Nilsson能级[N=1,2]

一、引言 如果要用的非轴对称转动模型来分析奇A原子核的性质,或对非轴对称偶偶核作进一步的研究,就需要涉及非轴对称场的单核子能级及波函数。 据1961年10月的Prog.Theor.Phys.上所刊载的T.Inoue的通讯,他曾在三种非轴对称度(10°,20°,30°)下计算了Nilsson能级和波函数。该通讯中附有中子数在126以上,质子数在82以上的单核子能级图。     

指向概率方法在中子伽马测井计算中的应用

应用蒙特卡罗方法,成功地模拟了中子伽马测井的物理过程和中子的输运过程、热中子的俘获以及中子伽马射线的产生和输运过程.用指向概率方法计算了中子伽马射线对探洲器的通量贡献,用群截面数据库模拟中子,用点截面数据模拟伽马光子,计算绘出的中子伽马能谱峰值与所选择的特征能量非常吻合,从而证明了蒙特卡罗方法在核测井领域应用的可行性.     

圆柱形半导体量子线中电子和空穴能态

半导体量子线具有特殊的量子效应,其内部电子的能态是它的一个基本物理量.用计算一维势阱波函数的方法简化了圆柱形量子线波函数的计算,得出了量子线中电子能态、能级图和波函数.做算例Si量子线的线宽———电子能级图,验证了计算所得结果,并讨论了量子线的光谱蓝移、能级分离与兼并和线宽的关系.     

B→π跃迁形状因子的计算

重到轻跃迁形状因子是非常重要的参量，它在B介子衰变中起重要作用.在光锥QCD求和规则中，形状因子的计算结果的不确定性主要来自于光锥波函数，twist-2, twist-3的波函数是主要贡献的波函数.现在仅有twist-2的波函数被系统地分析并较精确地确定下来.然而，对twist-3, twist-4的波函数确定不够好.但twist-3波函数对形状因子的贡献与twist-2波函数贡献相当，Twist-4波函数贡献很小，这样twist-3波函数给计算结果带来较大的不确定性.为此，通过构造手征流关联函数，消除了twist-3波函数的不确定性所带来的影响，用改进的光锥QCD求和规则计算B→π跃迁形状因子，与标准的光锥QCD求和规则的结果基本吻合，从而更能精确地抽取CKM矩阵元｜Vub｜.各参数对计算结果f(q2)的不确定度的影响范围是：Borel质量参数M2的影响为±(3～5)%，光锥波函数±10%，高扭度波函数的影响不超过5%.     

基于量子理论的电子双缝衍射实验

用薛定谔方程求解电子在缝中的衍射波函数,用路径积分方法求解电子在缝外的衍射波函数,最终推导出衍射强度的关系式.理论计算结果和实验测得数据符合相当好,验证了量子理论方法能够精确解释电子的衍射现象.     

对关联对Pb~(208)附近α衰变的影响——α约化宽度的相对值的计算

利用BCS波函数和投影波函数计算了_(84)Po偶-偶同位素及_(8)At奇—偶同位素基态的α约化宽度的相对值|M|~2。对於投影波函数的跃迁矩阵元的计算给出了一个简便的方法。用投影波函数计算得的|M|~2值比用BCS波函数的大2.5-6倍,比单粒子模型给出的值大一个数量极,因此对关联可以使α衰变几率增加一个数量级左右。用了投影波函数后,α约化宽度随质量数A变化的相对趋势与实验值符合的程度也比用BCS波函数和单粒子模型的结果有改进。     

μ分子基态能量及几何结构

在超球坐标中,用类氢波函数基展开来计算μ分子离子dtμ、ddμ、ttμ和ppμ等库仑三体系统的基态能量,用基态波函数计算体系的形状密度,从而确定基态的几何结构,并对波函数进行分析。     

金属螺旋波导中几何相位对SPP本征模的调制

用几何位相调制金属表面等离子体(SPP)波是走向应用的重要途径.本文分别解析计算了螺旋波导管中的SPP波函数和绝热近似条件下的几何位相,进而给出了经几何位相调制后的波函数,直观展示了几何位相的影响.