关于Hilbert空间上的一致非ιn^（1）常数的精确值

考虑Banach空间上的非ιn^(1)常数，并得到Hilbert空间上的非ιn^(1)常数的精确值．     

经典李群的简单实现

一、引言 经典李群A_ι、B_ι、C_ι和D_ι在近代物理中有着重要的应用,它的理论和应用在许多群论著作中均有论述。应用最广泛的是它的简单实现,即:紧致的经典群SU(ι 1)、SO(2ι 1)、Sp(2ι)和SO(2ι)。     

ι∞空间中含无穷指标的黎曼边值问题

给出ι∞空间中映射f的指标，及在ι∞空间具有无穷指标的黎曼边值问题。     

竞赛k-部图为强连通的一个充要条件

设K_ι1,ι2,…,ιk是完全k-部图,这里ι_i(i=1,2,…,k)是顶点集V的k-部划分(V_1,V_2,…V_k)中V_i的顶点数。若给K_ι1,…,ι_k的每边以一个定向,则称所得的有向图T_(ι1,ι2,…,ι_k)为竞赛k-部图。     

二阶微分差分方程边值问题的奇摄动解

对于下列微分差分方程的边值问题其中函数η(x),α(x),β(x),ψ(x)和■(x)假设是足够光滑的,且与ε无关,为了简单进一步假设ι与γ常数,且1<ι<2。我们要求方程满足边值条件的渐近解y(x;ε),它在[0,ι]上连续,在(0,ι)上一阶导数连续,在(0,ι)上二阶导数存在处(除了x=1由于时滞的影响可能不存在)满足方程。     

布里渊区的定义及二维倒易点阵布里渊区的图象

(一) 在讨论晶体中电子的运动状态时,倒易点阵具有特别重要的意义。倒易点阵可以通过与晶体直接联系的点阵的傅里叶变换得出,故倒易点阵占据的空间称为晶体的傅里叶空间。 若取倒易点阵中的一个阵点为原点,那么在此空间中的任意一点相对于原点的矢量就相当于一个在晶体中运动的电子的波矢。任意一个倒易阵点相对于原点矢量称为倒易点阵矢     

格环的近似诣零根

本文将环的近似诣零概念推广到格环上,定义了格环的近似诣零根,证明了此根的继承性,得到了ι-q-nil 半单环的结构定理。此外,还证明了格环上的ι-全阵环的近似诣零根是格环的近似诣零根上的ι-全阵环以及对ι-左(右)理想适合极小条件的格环的近似诣零根、ι-Q 根和ι-根的一致性.     

铁电畴层波的波场分析

本文获得铁电畴层波的解。当hk→0或hk→∞时,它退化为Bleustein-Gulyaev波或Maerfeld-Tournois波的方程式。文中求得位移振幅的色散关系及其曲线;位移振幅的空间分布的关系曲线,电势振幅的关系式及其色散曲线与空间分布曲线;以及准静电场强度的振幅法向分量的色散关系及其空间分布。     

格值下半连续函数

本文系统地讨论了格值下半连续函数理论.对于给定集合 X,建立 X 上分明拓扑的全体 T(X)到 X 上的 L-fuzzy 拓扑的全体Δ(X,L)上的映射ω_L 和由Δ(X,L)到 T(X)的映射ι_L.讨论了ω_L 和ι_L 的性质,特别是给出了ω_L(■)的基的结构.作为应用,建立了可拓扑生成空间与其生成空间之间关系的一系列结果,例如,可拓扑生成空间的子空间、积空间、商空间等也是可拓扑生成的.     

关于线性空间被其真子空间覆盖问题

一般线性代数理论中有这样一个结论:V为数域(有理数域、实数域或复数域)Ω上的n维线性空间,V_1,V_2,…,V_m为V的维数小于n的子空间,则必存在向量(?)∈V,使(?)(i=1,2,…,m)。或称V不被V_1,V_2,…,Vm所覆盖。本文作如下两方面推广:1.Ω为有限域的情况;2.Ω为一般域,子空间个数为任意个的情况。定理1.Ω为有ι个元的有限域,V为Ω上的n维线性空间,V_1,V_2,…,V_m为V的维数小于n的子空间,且m≤ι,则存在(?)∈V,使(?)(i=1,2,…,m)。证明:对m应用归纳法。m=1≤ι时,显然成立。设m=k≤ι-1时定理成立,今证m=k+1≤ι时亦真。     

BUFFON长针问题

一长为ι的针随机地投在被一簇间距为d的平行超平面分割的n维欧氏空间上就可能有多个交点,本文得到了交点分布和对充分大的ι的矩估计,证明了这个分布弱收敛于密度为f(x)=(2O_(n-2)/O_(n-1))(1-x~2)~(n-3/2),0≤x≤1的分布,当ι/d→∞。     

L—fuzzy拓扑的λ—截拓扑(Ⅱ)

讨论了各种可数性和分离性与λ-截拓扑的关系.特别是,若(L~X,δ)是λ-弱诱导空间,则(L~X,δ)是Hausdorff空间或强Hausdorff空间,当且仅当λ-截拓扑空间(X,ι_λ(δ))是Hausdorff空间,因此对λ-弱诱导空间来说,Hausdorff分离性与强Hausdorff分离性是等价的;又若(L~X,δ)是满层的λ-弱诱导空间,则(L~X,δ)是ST_1的(ST_2的),当且仅当λ-截拓扑空间(X,ι_λ(δ))是T_1的(T_2的),于是对满层的λ-弱诱导空间来说,ST_2分离性与强Hausdorff分离性及Hausdorff分离性是等价的.     

紧致微分流形上常微分方程系统的某类诸态备经性质(续)

6.某类函数的比较 本节中,我们考虑一紧致的可度量空间X及其上一单参数变换群φι(—∞相似文献   

线性时滞微分方程解的振动准则

建立线性时滞微分方程x′（t） ∑^ni=1pi(t)x(t-ιi（t))=0，t≥t。的所有解振动的新准则，当pi(t),ιi(t)(i=1,2,…,n）均为常数时，条件是充分必要的。     

介质阻挡放电中D_(2h)超点阵斑图的研究

在介质阻挡放电系统中,首次观察到一个由六边形点阵和四边形点阵嵌套而成的D_(2h)超点阵斑图.采用高速照相机(ICCD)研究了D_(2h)超点阵斑图的时空动力学结构,分析可知:D_(2h)超点阵斑图是由六边形子点阵、晕和四边形子点阵相互嵌套而成,且在每个外加电压半周期内子点阵的放电顺序依次为:六边形子点阵、晕、四边形子点阵.通过分析演化过程中出现的一系列斑图,发现对称性的演化顺序为:D_(4h)-D_(4h)和D_(6h)的混合态-D_(2h)-D_(2h),演化过程中斑图的对称性逐渐降低.通过分析子结构的对称性发现六边形子点阵、晕和四边形子点阵均属于D_(2h)点群.利用发射光谱法采集了氮分子(N_2)第二正带系(C~3∏_u→B~3∏_g)的发射谱线和氩原子696.57 nm (2P_2→1S_5)处的发射谱线,并计算得到了D_(2h)超点阵斑图中不同子结构的分子振动温度和电子密度.结果显示3套不同子结构的分子振动温度和电子密度相近,由此表明3套不同子结构的等离子体状态基本相同.最后,用壁电荷理论对斑图的形成进行分析.     

关于量子仿射代数Uq(sι2)的若干三对角元

研究量子仿射代数Uq(sι2)的若干与三对角线性变换密切相关的元素的基本性质,证明了这些元素在Uq(sι2)中的不可逆性以及这些元素在Uq(sι2)的基本赋值模上的作用构成了Leonard对.     

中心型点阵的倒易点阵形式及其参数之计算

倒易空间是对应晶体空间的数学概念,并不是实际的物理空间。倒易点阵S是从晶体点阵S中推引出来的一种抽象点阵。利用倒易点阵来解释晶体的衍射现象,非常方便,并能简化许多计算工作,是一种重要的工具。简单点阵的倒易点阵形式及点阵参数的计算方法一般     

消旋dl-薄荷醇的拆分(Ⅰ)

薄荷醇是医药卫生工业、食品工业及日用品工业中广泛应用的原料。随着我国工业的迅速发展,过去,从天然薄荷草中提取薄荷醇的方法,已经远远不能满足需要了。我国一些香料厂正在利用国内丰富的天然资源——精油为原料合成薄荷醇。从天然薄荷草中提取分离的薄荷醇都是左旋ι-的,左旋ι-薄荷醇不但具有使人愉快、清凉的香气,还具有兴奋、杀菌和止痛的作用。医药上和食品所需要的薄荷醇都是左旋ι-的。但是无论从松节油中的α- 蒎烯出发或从香茅油中的香草醛出发合成的薄荷醇都是消旋dι-的。因此,从消旋dι-薄荷醇拆分左旋ι-薄荷醇就成为重要的课题。世界上一些国家对消旋薄荷醇的拆分进行了大量的工作,他们的拆分方法大致可分为两种:一种是利用有旋光性的化学拆分剂与消旋dι-薄荷醇的酸酯生成非对映体进行拆分;另一种是生物化学方法。有旋光性的化学拆分剂如辛可宁(Cinchonine),二甲马钱子碱(Brucine),ι-麻黄素(ι-Ephedrine)     

利用微波布拉格反射测量模拟点阵的晶格常数

利用微波做信号源;模拟晶体点阵做光栅,进行布拉格反射实验,测得点阵常数与直接测量的结果非常接近。实验直观形象,便于学生对X射线衍射实验的理解。     

几种距离正则图的不存在性

利用距离正则图的特征值方法和交叉数的性质,证明了具有下列交叉阵列的距离正则图是不存在的.ι(Γ)＝{8,6,6,2,2;1,1,3,3,4},ι(Γ)＝{8,6,2;1,3,4}.ι(Γ)＝{8,6,6,4,2,2;1,1,2,3,3,4},ι(Γ)＝{8,6,6,6,4,2,2,2;1,1,1,2,3,3,3,4},ι(Γ)＝111112333334*1111123333340111112333334866666422222*.