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陈义成 《高等函授学报(自然科学版)》1999,(1):20-21
文献[1]、[2]利用保角变换法给出了几类表面为二次曲面带电导体的电势分布,由此可以求出相应的电场E,但这并不能直接给出电力线的方程和形状。文献[3]给出了两类表面为有心二次曲面带电导体的电力线分布,本文继续来求几类表面为无心二次曲面带电导体的电力线... 相似文献
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尖端导体表面附近的静电场分析,是研究静电平衡时导体表面电荷分布与其表面曲率关系的重要手段。求解球形尖端导体表面附近的静电场,发现这种导体表面附近的电场、导体上的电荷分布规律与理想尖端或锥形尖端相比较,电场强度和电荷密度均小得多,它们的分布随相关参数的变化而更快。 相似文献
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周继芳 《西昌学院学报(自然科学版)》2005,19(3):54-56
无限大均匀带电平面的场强与导体表面附近的场强是《电磁学》中较为典型的两种场强,但也是学生常常混淆的一个问题。本文讨论了这两种带电体激发电场不同的原因。 相似文献
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带电导体表面的电场强度 总被引:1,自引:0,他引:1
谢实崇 《青岛大学学报(自然科学版)》2001,14(2):47-49
带电导体表面的电场强度有突变,本文论述了导体表面上一点的场强为σ/2ε0,即为导体外场强大小的一半。 相似文献
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用新的方法证明静电平衡时导体外紧靠导体表面处的场强与表面垂直;用不同于高斯定理的方法推出此处以及导体表面处的场强公式. 相似文献
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本文以载有稳恒电流的圆柱形金属导体为研究对象,分别讨论导体内部和导体表面的电荷分布,并从教学的角度分析产生电荷的原因. 相似文献
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杨以纲 《长春师范学院学报》2010,29(4):39-41
本文研究了纳米圆柱形导体的电容。利用半经典理论即要求这些圆柱形导体有不为零的屏蔽长度为l,并且介电常数ε≠1,这其中包括了理想圆柱形导体及非理想圆柱形导体两种情况。计算并得出了一些有意义的计算结果。 相似文献
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导体表面上的电磁场研究 总被引:1,自引:2,他引:1
在静电场中,对均匀带电导体表面的电场分布规律和在稳恒电流的磁场中均匀载流导体表面的磁场分布规律都没有深入研究,因此在对导体表面上的电磁场问题处理时往往容易与其表面附近的场混淆而出现错误。针对上述存在的问题,结合均匀带电导体球面、均匀带电导体柱面及均匀载流导体柱面的实例,用基本的计算方法求出正确结论,并与其表面的场加以区别。该问题对研究电磁场问题有一定的指导作用。 相似文献
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沈光先 《贵州师范大学学报(自然科学版)》1999,17(1):103-105
0引言导体在静电平衡时所具有的性质之一是导体内部处处没有未抵消的净电荷(即电荷的体密度ρe=0),电荷只分布在导体的表面[1]。由此可以提出下面的问题:当导体表面原子的价电子全部失去了以后,如果再继续充正电,则内部原子就要开始失去电子,产生的正电荷将... 相似文献
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秦廷楷 《南京邮电大学学报(自然科学版)》1994,(3)
在微带和鳍线的直线法分析理论的基础上,提出了一种计算由金属屏蔽和导体条带表面阻抗引起的导体损耗的方法。导出了计算公式。比较了用本方法算得的和实际测得的微带导体损耗,还比较了用本方法和谱域法算得的鳍线导体损耗。结果的良好一致性证明了这一方法的有效性。 相似文献
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静电平衡状态是指导体中(包括表面)没有电荷定向移动的状态。处于静电平衡状态下的带电体,电荷只分布在导体外表面上,导体内没有净电荷,本文对静电平衡状态下常见的三种情形分析了导体在静电平衡状态下的场强,并举例验证了这三种情形下导体在静电平衡状态下的场强分布。 相似文献
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自由空间中两个带电导体接触瞬间,即可实现电荷的重新分配.由于导体合二为一,构成了形状复杂的单一导体,带来了电荷分配计算的困难.采用数值模拟可以很好地解决该问题.其中一个典型的模型是不同尺寸的接触导体球对.采用优化离散表面点电荷体系位形的方法实现总能量最小化,求得了导体球对电荷分配与其尺寸之间的数值关系. 相似文献
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刘玲 《长春师范学院学报》2008,27(4):15-18
本文通过例子说明了几何形状对孤立导体上面电荷分布的影响,然后再通过对几种带电孤立导体的电荷密度的分析、计算、讨论,得出孤立导体表面电荷分布不仅与导体表面的曲率有关,还与导体表面的整体形状有关。 相似文献
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LIU Ling 《长春师范学院学报》2008,(8)
本文通过例子说明了几何形状对孤立导体上面电荷分布的影响,然后再通过对几种带电孤立导体的电荷密度的分析、计算、讨论,得出孤立导体表面电荷分布不仅与导体表面的曲率有关,还与导体表面的整体形状有关。 相似文献
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任一孤立导体及任一电容器具有不变的常数电容C,其电容大小由几何形状和几何尺寸决定,通常认为这是孤立导体和电容器自身的性质.从电容存在的物理本质进行的研究表明,由于平衡导体任意两点电荷密度之比具有守恒性及场强叠加原理,才确立了常数C. 相似文献