ε=Blvsinθ中v的含义浅析

长为l的直导线,在匀强磁场B中切割磁力线时产生的动生电动势ε=Blvsinθ,其中速度v的含义是什么?一般教科书上只是说,v是导线运动的速度,实际上,通常有两种理解:①导线相对于磁场的速度;②导线相对于观察者的速度.不少人认为,既然电动势是由于导线切割磁力线而产生的,公式中θ又是B与y之间的夹角,所以y当然是相对磁场而言的.     

谈谈动生电动势的产生机理

动生电动势是指导体与磁场相对运动切割磁力线而产生的感生电动势,许多书上为了与那种线圈不动而磁场变化产生的感应电动势区别,给了这么个名称。目前统编教材把这两种电动势统称为感生电动势,笔者认为:为讲清这两种电动势的产生机理,把它们给予不同的名称是无妨的。     

关于洛仑兹力不作功，而安培力能作功的佯谬问题

我们知道，载流导体在磁场中要受到安培力的作用，当导线运动时安培力就要作功，但是我们知道，安培力是洛仑兹力的宏观表现，而洛仑兹力的方向是始终与电荷的运动速度垂直的，因此它永远不作功。这样就产生了洛仑兹力不作功，而为什么安培力却能做功的问题。下面通过一个实例来讨论这个问题。如图所示电路，在匀强磁场B中一长为l载有电流I的导线ab在安培力F作用下以速度u向右滑动。由安培力公式dF＝Idl×B可算出导线ab上受到的安培力F＝IIB，其方向与u一致向右。显然F作了功。但这与作用在导线中自由电子上的洛仑兹力不作功并不矛盾。…     

直导线定轴转动的感应电动势的矢量

本文应用矢算变换计算稳恒磁场中直导线定轴转动所产生的感应电动势。     

Copula函数中参数的矩估计

针对Copula中参数θ的估计问题, 基于C(u,v)/u服从U(0,1),利用关系式1n∑ni=1Ci(u,v)u-122=112提出Copula中参数θ的矩估计,并对几种常见的Copula函数进行模拟论证.最后运用国内上证A股指数和上证B股指数进行了实证分析,说明这种估计方法的有效性.     

应用压电振子测量稳恒电流磁场的可行性分析

提出利用压电振子在外接高频正弦电压信号下的振动驱动导线在磁场中运动以产生动生电动势，并以此来获得稳恒电流磁场中空间某处磁感应强度量值的方法。     

用磁场的高斯定理求解磁力线方程

本文以两无限长通电直导线为例,利用磁场的高斯定理求解磁力线方程,与传统方法相比,具有简捷、直观的优点,是求解磁力线方程的一种好方法。     

有向扇形是优美有向图

1　引言及主要结果本文所用术语及符号遵循文献 [1 ].设 D=( V,A)是 p个顶点 q条弧的有向图 ,如果存在一个单射θ:V( D)→ {0 ,1 ,2 ,… ,q},使得对所有的弧 ( u,v)∈ A( D) ,由 θ′( u,v) =[θ( v) - θ( u) ]( mod( q 1 ) ) ,导出的映射 A( D)→ {1 ,2 ,… ,q},是一个双射 ,则称 θ是 D的一个优美标号 ,D是优美有向图 ,这里 θ′( u,v) =[θ( v) - θ( u) ]( mod( q 1 ) )的意义是指 θ′( u,v) =ru,v,　 1≤ru,v≤ q,　ru,v≡ [θ( v) - θ( u) ]( mod( q 1 ) ) .由路 Pn 的每个顶点都与同一个不在 Pn上的顶点相联接所得到的图…     

对动生电动势一例题的讨论

在动生电动势教学中,最常见的一道例题就是法拉弟圆盘发电机,由导体切割磁力线或洛仑兹力对电荷的作用,很容易算出一个在磁场中转动的导体圆盘(如图所示),其盘心与 盘边之间的电位差为: U=1/2BωR~2 我在教学中计算得到这个结果后,并没有到此结束,而是进一步提 出,在这道题中。通过导体圆盘的磁通并没有发生变化,那么能否说由法 拉弟电磁感应定律得到的结果是电动势等于零?为什么?这是学生中很容易产生的疑问,因此引起了学生的兴趣。通过进一步讨论,加深了对动生电动势和法拉弟电磁感应定律的理解,我认为这才是解这道题的真正目的。     

作恒速运动的磁荷的电场和磁场

奥斯特实验揭示出磁现象伴随着电流现象发生。使人们从磁荷产生磁场进一步提高到运动电荷产生磁场这一概念。本文目的之一,是从电流产生磁场这一概念出发回头认识一下磁荷这一概念。熟知当磁铁的一端如磁北极靠近或远离一闭合导线线圈时,在线圈中可产生感应电动势或感应电流.实质上是变化的磁场与变化的电场之间的内在联系,并不存在单纯的因果关系。本文第二个目的是从一磁北极作恒速运动出发,揭示它所产生的电场与磁场的内在联系。     

交流电超光速的实验研究

交流电源产生的电动势几乎瞬时地在电路内产生了交变纵向电场。交变电场在金属导线内带动了电子运动,产生了电流和电功率。对于几米长的单导线连接有一个大电阻的回路,低频交流电源产生的交变电动势几乎瞬时地在电路内形成了稳态电流。在实验中,我们测量了二个不同长度的RL回路中大电阻上的电压的时间差。由于单导线自身的电感,在大电阻上电压的相位滞后于电源的交变电动势的相位。我们的实验结果表明,在大多数情况下,交变电场的速度是低于光速的。可是在特定的电路参数情况下,交变电场的速度超过光速20倍以上。交变电场以及电能的传输是一种宏观的非局域效应。我们的实验也是对集总参数电路模型的改进。     

利用磁场处理水提高混凝土强度的试验研究

总结了利用磁场处理水提高混凝土强度和减少水泥用量的试验研究结果。在室温下，以某一流动速度的水通过某一强度的磁场时垂直切割磁力线，这种磁场处理水用于搅拌混凝土，可使混凝土的强度提高５％￣１２％，减少水泥用量５％￣１０％，这一成果若推广到生产中，必将产生较大的经济效益。     

有电磁感应时磁力对载流导线所作的功

讨论有电磁感应时,载流导线在磁场中的运动规律及磁力对载流导线所作的功。并说明磁力作功的能量来源是电源为克服感应电动势而额外供出的能量。     

(λ,k)型双解析函数

如果u,v,θ,ω是x,y的连续可微函数,并且适合于方程1组1/k ?u/?x-?v/?y=θ?u/?y 1/k ?v/?x=ωk?θ/?x λ?ω/?y=0k?θ/?y-λ?ω/?x=0 这儿λ,k是实常数,λ≠0,0相似文献   

一类Landau-Lifshitz型泛函的极小元的渐近性态

在函数类空间:W={u(x)=[sin f(r)eidθ,cos f(r)]∈H1(B,S2);u|坠B=g}中,研究Landau-Lifshitz型泛函Eε(u,B)=1/2∫ B︱▽u︱2dx+1/2ε2∫Bu23dx的径向极小元uε的渐近性态。通过建立径向极小元uε的H1局部收敛性,给出了u2ε3收敛到0的速度估计。     

优美树问题简介

§1.引言设N_n={1,2,…,n},T是有n-1条边的树(n≥2)。所谓T的一个优美值θ是指由T的顶点集V到N_n的一个双射(即由V到N_n的一个一一映射),使l(uv)=|θ(u)-θ(v)|是T的边集E到N_(n-1)的一个双射,这里uv表示联结顶点u和v的边。若树T有一个优美值,则说树T是优美的(参看图1)。在一般情况下,当T是一个有n-1条边的简单图,θ是由V到N_n的一个子集的双射,且l(u,v)满足上述条件,则这图就叫优美图(参看图2)。     

地球磁场是源于地球自转造成的发电自激现象

地核的高温造成物质热电离,带电离子随地球自转时切割地球自身磁场的磁力线产生发电机现象,电源力迫于电子向地心运动,这样,由于留在地球外圈的正电荷与地心的负电荷等量,而地球自转造成其外圈速度大于内圈速度,结果是外圈正电荷的运动速度大于内圈负电荷运动速度,外圈的正电荷运动产生的电流大于内圈的负电荷运动产生的电流,由于正、负电荷同向旋转,产生的电流方向相反,相抵后对外显现的是正电荷产生的电流,这个正电荷电流产生的磁场就是地球磁场。     

钢材压应力与感应电动势实验效应

通过力学与电磁学相结合,进行HPB235和HRB335钢材的压缩实验,研究用感应电动势变量ε测试应力σ的方法·将直径25mm的钢棒放入感应线圈,然后由液压式压力机对试件施加压力,同时在线圈中接通交流电流,产生一个沿钢棒轴向的微小感应电动势·试验结果表明:感应电动势ε随压应力σ增大而减小,压应力σ则随感应电动势增量Δε上升而增大,两个变量之间的关系能够用线性拟合公式表达·将分别由感应电动势增量和应变测试得到的应力数据进行比较,平均相对误差为2·94%·运用毕奥-萨伐尔定律,分析了由导线倾斜缠绕的线圈其轴向电流分量Ih产生横向磁场Bx的原理·     

连通、几乎局部连通爪心独心K1．4-受限图是完全圈可扩的

设G是一个图,B={v∈V(G)|不连通},如果B是独立集,并且v∈B,u∈V(G),使连通,则称G是几乎局部连通图。证明了连通、几乎局部连通K1,4-受限爪心独立图是完全圈可扩的。     

常系数二阶两个自变数两个未知函数的线性复合型微分方程组——特征四次型有一实重根及一对复根的情形

§1 前言命A,B,C 代表三个二行二列的实数方阵,矩阵形式的偏微方程.(1.1) A(?)~2/(?)x~2(u/v)+2B(?)~2(?)x(?)y(u/v)+(?)~2/(?)y~2(u/v)=0实际上是两个自变数x,y,两个未知函数u,v 的两个方程所成的方程组。行列式