LHC上p-p碰撞中J/Ψ粒子的产生与胶子分布函数

采用3种部分子分布函数,计算了COM、CEM两种产生模式下LHC上不同p-p碰撞能量时J/Ψ粒子的产值,结果表明在相同的产生模式下,较高碰撞能量时不同的部分子分布函数的结论略有差异;针对p-p碰撞而言,两种产生模式的结论有所不同.本文的结论与未来LHC的实验数据对比,可以为部分子分布函数,尤其是胶子分布函数提供大标度时...     

色八重态对协同J/ψ+γ产生过程的影响

利用双重Q^2－重标度模型给出的胶子分布函数计算并讨论了重夸克偶素的色八重态对协同J／ψ＋γ产生过程的影响。结果表明：色八重态的贡献不可以忽略，有时能超过色单态的贡献。所得计算结果与未来实验数据的比较，可以对双重Q^2－重标度模型进行检验。     

重离子碰撞J/ψ粒子产生中的核介质效应

利用色八重态产生机制和不同的核介质效应模型,在RHIC-PHENIX和HERA-B的运动学范围内,计算了重离子碰撞中J/ψ粒子产生截面比的y分布,以及在xF<0范围内a(xF)的xF分布,并与最新公布的实验数据进行了对比,显示出不同的核介质效应模型对截面的影响相差很大.结论对于验证xF<0时核介质效应模型的适用性、研究夸克--胶子等离子体的形成标志具有重要意义.     

J/Ψ粒子产生中的核遮蔽效应与胶子的分布函数

通过计算RHIC的PHENIX上d-Au、p-p碰撞中,色八重态机制下J/Ψ粒子产生的微分截面随快度的变化,并与实验数据对比,研究了两种不同的束缚核子部分子分布函数.结论表明:与HKN04相比,EKS98的曲线更接近实验数据,尤其在反遮蔽区,HKN04给出的胶子分布可能偏低.     

对色八重态电弱二重态模型的幺正约束

应用对双Higgs二重态模型(THDM)进行幺正约束的方法对色八重态电弱二重态模型施加幺正约束,给出该模型中的Higgs质量的上下限,同时也考虑了来自STU变量和双光子的约束,其中后者的约束更严格.讨论了这些约束对CDF合作组观测到的W+jj′有3.2σ超出的影响和解释,对人们寻找Higgs粒子有一定的帮助作用.     

√sNN＝200GeV/核子重离子碰撞中J/ψ粒子的产生与核遮蔽效应

在RHIC的PHENIX的快度接收范围内,采用EKS98和HKN04给出的束缚核子部分子分布函数,计算了√sNN＝200 GeV/核子p-Au,p-p碰撞中色八重态产生机制下J/ψ粒子微分截面随快度的变化.在RHIC能量下,最主要的粲夸克偶素产生过程是胶子融合.所得结论与实验数据对比,有助于了解胶子分布的核遮蔽效应.     

(s_(NN))~(1/2)=200GeV/核子重离子碰撞中J/ψ粒子的产生与核遮蔽效应

在RHIC的PHENIX的快度接收范围内,采用EKS98和HKN04给出的束缚核子部分子分布函数,计算了(s_(NN))~(1/2)=200 GeV/核子p-Au,p-p碰撞中色八重态产生机制下J/ψ粒子微分截面随快度的变化.在RHIC能量下,最主要的粲夸克偶素产生过程是胶子融合.所得结论与实验数据对比,有助于了解胶子分布的核遮蔽效应.     

J/Ψ衰变中奇特态的寻找

对于普通介子,它们的P宇称和C宇称满足下面的关系式:P=(-1)L,C=(-1)L S.其中L表示轨道量子数,S表示自旋量子数.如果某一介子的JPC不满足上述关系式,它的JPC=0- ,1- ,2- …,则称之为奇特态.理论方面,人们提出了一些模型,如口袋模型、胶子组分模型、流管模型、格点规范理论[1~2]等,这些模型预言1- 奇特态的质量在1.3~2.1 GeV,这些理论都还需要实验的进一步检验.在北京将要建成的BESIII探测器[3]性能非常好,对带电粒子的动量分辨和粒子鉴别和对光子的探测和能量分辨都比以往的探测器有了较大的改进.而且对撞机的亮度也比以往提高了两…     

重子十重态与八重态跃迁轴矢荷的圈图修正

采用重重子手征微扰论(HBCPT)理论, 考虑手征质量破缺效应、顶角修正、波函数重整化以及O(p³)圈图部分, 计算重子十重态与八重态跃迁轴矢荷手征修正, 并给出理论预言。对于涉及的圈图效应, 均考虑中间态是十重态和八重态的情况。计算过程展现出合理良好的手征收敛性, 与已有实验值符合较好。     

高能碰撞J/ψ粒子的产生与能量损失效应

根据色蒸发产生机制、应用能量损失的上限值计算了RHIC和HERA上J/ψ粒子产生中核效应α的xF分布,并与实验数据进行了对比.研究表明:给定初态能量损失上限,较之HERA的结论,RHIC的计算与实验吻合更好,反映出后者的末态效应较弱.加入末态效应后均有所改观,表明解释J/ψ粒子产值的抑制还需要考虑其它的介质效应.     

J／Ψ粒子产生中xF〈0范围内的能量损失

根据色蒸发产生机制,应用三种不同的能量损失模型计算了RHIC和HERA能量下J／φ粒子产生中的核依赖性,给出了不同模型下xF〈0范围的α（xF）的xF分布,并与实验数据进行了对比．研究表明：选用相同的核遮蔽因子时,不同能量损失模型在xF〈0范围内的计算结果存在很大差异,与实验数据的吻合程度也明显不同,这表明并非所有的模型在xF〈0范围内都是适用的．     

讨论粲强子J/Ψ的衰变模式

在幺正手征微扰方法下讨论了粲强子J/Ψ衰变的两种模式.第一种衰变模式是J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个标量介子的过程,很多实验结果可以通过这一理论得到很好的描述,此时其标量介子被认为是通过赝标量介子-赝标量介子相互作用动力学产生的标量共振态.受此工作启发,这一理论进一步被推广到研究粲强子J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个张量介子的过程,此时张量介子被认为是通过矢量介子-矢量介子相互作用动力学产生的张量共振态.讨论了这种新的衰变模式,通过比较理论计算结果和感兴趣的北京谱仪上的实验数据,发现只需要引入1个参数就可以很好地描述实验上4个独立过程的衰变分支比,从而表明提出的这一新衰变方式可以合理地描述目前已知的实验数据.     

q相干态的真空态产生与保持

推导出产生ｑ相干态的最简哈密顿形式，推广了文献［１］的结果。     

外势场中粒子的态密度和玻色—爱因斯坦凝聚

以简单的幂函数势为例讨论了在外势场中的粒子态密度 ,以及理想玻色气体实现玻色—爱因斯坦凝聚的条件和性质。     

外势场中粒子的态密度和坡色—爱因斯担凝聚

以简单的幂函数势为在外势场中的粒子态密度，以及理想玻色气体实现玻色－爱因斯坦凝聚的条件和性质。     

利用CMS实验研究底夸克偶素的产生和极化

介绍了在大型强子对撞机(LHC)上的CMS探测器对底夸克偶素产生截面的测量方法、提取极化参数的算法以及触发率的计算。给出了利用CMS实验探测的底夸克偶素的分辨率、重建效率和触发率等。目的是在前所未有的超高能量下,通过测量强子对撞产生底夸克偶素的截面和极化度来验证非相对论量子色动力学(NRQCD)的因子化方法。     

高能核-核碰撞末态产生粒子的赝快度分布

利用Glauber模型,讨论了重离子碰撞中的核子-核子碰撞数,并以此为基础,考虑了碰撞中核子的能量损失效应,给出了核-核碰撞末态多重数的赝快度分布随碰撞参数的变化方程.并用其分析了BRAHMS合作组在√sNN=200 GeV的Au+Au碰撞中的实验测量,所得结果与实验相符合.     

高能核-核碰撞未态产生粒子的赝快度分布

利用Glauber模型,讨论了重离子碰撞中的核子-核子碰撞数,并以此为基础,考虑了碰撞中核子的能量损失效应,给出了核-核碰撞末态多重数的赝快度分布随碰撞参数的变化方程．并用其分析了BRAHMS合作组在√SNN=200GeV的Au＋Au碰撞中的实验测量,所得结果与实验相符合。     

B_((S))→J/ΨP(V)衰变分支比

在因子化框架下研究了B(S)→J/ΨP(V)(P(V)表示赝标量(矢量)介子)的衰变分支比.发现衰变分支比与威尔森系数、Cabibbo-Kobayashi-Maskawa(CKM)矩阵和有效参数有关,在选取的有效参数范围内,本文的结果包含了实验结果.