Weinberg-Salam模型中单圈弱耦合β参数的背景场量子化计算

本文利用背景场量子化方法计算了弱耦合β参数的单圈值.取弱背景场A_u~3,由于耦合常数重整化与波函数重整化相关,计算仅需考虑A_μ~3的两点函数.将所有有关的单圈图纳入计算过程后,得到了所需β参数的具体形式.结果符合Appelquist-Carazzone定理.     

强耦合Toy Modelβ函数性质分析

本文利用背景场量子化方法对一具有SU(3)对称性的强耦合 Toy Model中规范场Q_μ~1和Q_μ~3的β函数进行了讨论,得出的β函数在低能极限下与Appelquist-Carrazone定理相一致。     

Weinberg-Salam模型中弱耦合β函数的单圈计算

本文利用背景场量子化方法进行了Weinberg-Salam模型中弱耦合β函数的单圈计算。计算仅须考虑弱背景场的二点格林函数。最后还验证了结论与Appelquist-Carazzone定理相符。附录给出了与弱背景场计算有关的费曼规则。     

Weinberg-Salam模型中弱耦合β函数的单圈计算

本文利用背景场量子化方法进行了Weinberg-Salam模型中弱耦合β函数的单圈计算.计算仅须考虑弱背景场的二点格林函数.最后还验证了结论与Appelquist-Carazzone定理相符.附录给出了与弱背景场计算有关的费曼规则.     

用背景场量子化方法计算WS模型的弱耦合β函数

本文采用背景场量子化方法对Weinberg-Salam模型的带电矢量玻色子的弱耦合β函数作了单圈计算,由于所采用的这种新的量子化方法具有规范不变性的特点,使得耦合常数的重正化系数的表达式非常简单,从而极大地简化了计算过程,得到β函数的明确表达式,其低动量性质与Appelquist-Carazzone定理相符合,反过来也验证了背景场方法在该规范理论中的自洽性,采用此方法的另一优点是能够避免由于选择顶角来定义耦合常数所带来的任意性。     

角转移矩阵重整化群方法及其应用

 相变和临界现象在自然界普遍存在,研究的主要手段是重整化群理论。随着计算机技术的发展,基于重整化群思想的数值模拟也得到了广泛的应用,它能够精确地计算系统处于临界状态时的物理参数。该文采用角转移矩阵重化群方法计算了无外场二维伊辛模型的临界耦合常数,得到了准确度为10^－5的数值计算结果。     

Weinherg-Salam模型与弱、电统一

六十年代的四费密子弱相互作用理论是一个不完善的理论。虽然它很好的描述了低能的弱相互作用,例如μ和β衰变,但这个理论不可重整化无法计算高阶效应。1967—1968年提出的Weinberg—Salam模型,它用了Higgs机制把弱作用和电磁作用统一在规范理论中,中间     

U(1)群规范势的动力学理论

本文对U(1)群规范势进行了探讨,将它分为场强势A_β~F及相位势A_β~α,A_β~α可以用一个等价的惯性力场描述.文中给出包含A_β~α的拉氏量及方程,讨论了几个特例,并推广到非阿贝尔群的情况.     

MnF_2晶体中Mn~(2+)离子的电子光谱研究

本文在SCCF模型的基础上,用一种方块准对角化弱场耦合方案构造了d~5电子系O_h~*旋量群的完全能量矩阵。计算出了MnF_2晶体中Mn~(2+)离子的(d—d)跃迁能谱,~4A_(1g)(G)和~4E_g(G)能态的偶然简并度被解除,39010cm~(-1),41340~(-1)cm和43200cm~(-1)三个吸收峰有了理论对应。     

硅酸盐石榴石中铁离子(Fe~(2 ))晶场谱带计算

本文用点荷模型的晶场理论,考虑石榴石中Fe~(2 )离子受最近邻八个氧离子配位体和次近邻两个硅离子远离体的作用,取赵敏光等人提出的3d电子经验径向波函数,计算出Fe~(2 )的3d电子相对于能级重心的晶场能量为E_(3dyz)(~5B_3)=3496cm~(-1);E_(3dxz)=2076cm~(-1); E_2(~5A_1)=996cm~(-1);E_(3dxy)(~5B_1)=-2632cm~(-1); E_1(~5A_1)=-3939cm~(-1)。算得的晶场稳定能为11.26Kcal/male。根据热振动耦合跃迁机制,得出由基态E_1(~5A_1)到激发态E_(3dxy)(~5B_1),E_2(~5A_1).E_(3dyz)(~5B_2)、E_(3dxz)(~5B_3)之间的跃迁谱带为1305cm~(-1)、4933cm~(-1)、6013cm~(-1)、7433cm~(-1)这一结果与实验符合较好。     

耦合可重整有质标量场高导数引力的量子化与重整化

求得一种耦合可重整有质标量场高导数引力的Ｆｅｙｎｍａｎ传播子、圈图类型，最后实现重整化。     

全曲率平方型引力场的量子化

求出了耦合标量场的全曲率平方型引力量子场的Ｆｅｙｎｍａｎ规则，提出了一种规范不变方法使理论重整化。     

弱相干场耦合腔系统中原子偶极压缩

考虑将3个全同的二能级原子分别囚禁在3个耦合腔中,并且腔场处于弱相干态的情况。利用数值计算方法研究了原子的偶极压缩效应,讨论了腔场间的耦合系数和腔场的强度对原子偶极压缩的影响。研究结果表明:随腔场间耦合增强,压缩效应减弱。另一方面,随弱相干光场强度的加强,原子的偶极压缩效应增强。     

2维O(1,1)对偶弦模型中的宇宙学解

研究了2维O(1,1)对偶弦模型中的β函数,推导了β函数的重整化群方程,获得了无弦源耦合与弦源耦合的宇宙学解,还讨论了这些解的一般性质.结果表明弦源耦合的宇宙学解具有自对偶性,并可用来描述前大爆炸时宇宙的演化过程.     

2-Sylow子群的阶及元素最高阶和次高阶与A_8相同的有限群

讨论了群的2-Sylow子群的阶及元素的最高阶和次高阶与A_8相同的有限群.利用群的素图及外自同构群、幂零群的若干性质,得出结论:若群G的2-Sylow子群的阶及元素的最高阶和次高阶与A_8相同,则存在H■G,使得下列结论之一成立:(i)G/H?A_8,|G|=2~6·3~α·5~β·7,其中H为3~(α-2)阶且方指数整除3的幂零群,或5~(β-1)阶初等Abel群,或3~(α-2)·5~(β-1)阶且方指数整除15的幂零群;(ii)G/H?L_3(4),|G|=2~6·3~α·5~β·7,其中H为3~(β-2)阶且方指数整除3的幂零群,或5~(β-1)阶初等Abel群,或3~(α-2)·5~(β-1)阶且方指数整除15的幂零群.由此得到推论:若|G|=|A_8|,K_i(G)=K_i(A_8)(i=1,2),则G?A_8.     

强耦合Toy Modelβ函数性质分析

本文利用背景场量子化方法对一具有SU(3)对称性的强耦合ToyModel中规范场Q_u~1和Q_u~8的β函数进行了讨论,得出的β函数在低能极限下与Appelquist-Garrazone定理相一致。     

不稳定粒子的一种新的波函数重整化方案

依据近几年提出的极点(pole)质量重整化方案对不稳定粒子提出了一种新的波函数重整化方案-极点波函数重整化方案,该方案中不稳定粒子的波函数重整化常数通过其传播子的极点处的留数得到.通过计算不稳定粒子的自能辐射修正我们发现对不稳定粒子新的波函数重整化常数和目前的波函数重整化常数相差一个规范参数相关项,这使得两种方案计算出的包含不稳定粒子产生或湮灭的物理过程的物理振幅模方在两圈(及以上)阶相差一个规范参数相关项,哪种波函数重整化方案是正确的,有待进一步研究.     

支持电解质和离子强度对溶液中配合物稳定性的影响 Ⅲ.Pitzer理论在确定配合物热力学稳定常数中的应用

本文利用近十几年内发展起来的Pitzer方程表达配合平衡中各个电解质的活度系数,假设支持电解质的离子强度可近似地代表平衡体系的离子强度,并把Pitzer方程中的因子exp(-αμ~(1A2)展战级数,分别取前两项和三项,从而使Pitzer参数B、B′皆与离子强度无关,于是得到: logKμ+(0.39211△Z~2)/ln10 [μ~(1Z2)/1+1.2μ~(1Z2)+5/3ln(1+1.2μ~(1Z2)]=logK_0+A_(1μ)+A_2μ~2 (1)式(1)中Ku和K_0分别为配合物在一定离子强度μ下的逐级稳定常数和逐级热力学稳定常数,△Z~2为配位反应中产物和反应物的电荷平方差,A_1、A_2为经验参数。根据方程式(1),利用曲线回归技术可以得到logK_0。为了校正本公式推演过程中的两点假设,公式(1)右边加上三次项。得到三次曲线方程式;考虑到计算和外推方便,舍去公式(1)右边二次项,得到线性方程式。用本文的三种方法处理了本文前面两报的和一些前人的实验数据,与的传统方法相比,不论是方法适用,部分适用,还是完全不适用的体系,本文提供的三种方法都可以得到满意的结果。     

真空期望值和能量的关系

本文利用重整化群技术讨论了在SU(N)标量场和规范场模型中真空期望值随能量变化的关系,以及对称性相应的相变形式.另外,对于(?)~4理论,本文不仅讨论了树图近似,还计算了一圈图近似下的有效势.     

氨激发态跃迁能量及预解离过程的多组态自洽场(MCSCF)研究

本文用多组态自洽场(MCSCF)方法研究了NH_3分子的A~1A_2~″态和a~3A_2~″态(D_(3h)标记)的垂直跃迁能量和预解离过程。计算表明,a~3A_2~″态在能量上比A~1A_2~″态低0.47eV;a~3A_2~″和A~1A_2~″态均是预解离的激发态,相应的解离能垒分别为0.27eV和0.35eV,而基态(X~1A_1~′)是束缚态。