从晶界湍型位错推导霍耳-配奇关系式

实验已经证明,金属的下屈服点与晶粒大小的关系满足霍耳-配奇关系式: σ_y=σ_i k_yd~(-1/2),(1)式中σ_y为下屈服点应力,d为晶粒直径,σ_i和k_y是两个与材料有关的常数.这一经验公式可以由作者在文献[2]中导出的公式推得. 冯端已指出:当应力(σ_y-σ_i)(L/l)~(1/2)超过某一临界值σ_n时,可使晶界另一侧晶粒发生滑移,所以滑移越过晶界的条件为:     

点电荷驱动的等离子体尾场的波裂

在用极短电子束激励等离子体尾场时,如何避免波裂,是等离子体尾场加速器研究中一个重要的问题。设初速v_(bo)=v_(bo)e_z的极短电子束沿e_z正向入射到冷等离子体中.驱动束端面电子密度为σ_b,体密度近似写为点电荷形式:n_b=σ_bk_pδ(τ),其中τ=ω_p( -z/v_b),尾波相速v_(ph)=v_b(v_b为驱动束瞬时速率)、波数k_p=ωp/v_(ph),ωp=(n_oe~2/ε_0m_e)~(1/2).τ>0时表示驱动束已经过的区     

一个改进的δ-Eddington近似

在分析各类二流近似精度的基础上，改进一个计算大气辐射通量的δ－Ｅｄｄｉｎｇｔｏｎ近似，对光学厚度小于１的情形，其精度大大优于现有的各类二流近似。当地表反照率为零与光学厚度小于１时，     

AIDS/HIV患者累积数的近似计算公式

我们已经知道很多风险因素影响艾滋病的传播。根据WHO公布的统计数据作宏观分析,给出计算AIDS/HIV患者累积数的近似公式,对及时掌握和预测艾滋病的发     

多电子原子或离子体系模型势理论中旋-轨耦合系数的计算

应用郑能武所建议的近似描述多电子原子及离子的模型势理论,作者曾导出了一个计算任意幂次算符r~k矩阵元的公式,使用该式可以对各类跃迁振子强度进行计算。进而,为了能方便的计算多电子原子及离子任意激发态的旋-轨耦合能,本文利用正负幂平均值之间的关系和各幂次平均值之间的关系,导出了一个计算旋-轨耦合系数的简易公式。     

在正负电子湮灭过程中赝标介子和矢量介子的产生

近来,正、负电子湮灭过程的实验结果引起人们极大的兴趔。特别是比值R=σ(e~ e~-→)强子)/σ(e~ e~-→μ~ μ~-)随能量增加而上升的事实,例如在质心系里能量在3 GeV时只约为2—3,在5 GeV时R约为4—7,这与许多模型认为R趋于常数的结论相冲突。实验上出现的新结果对现有理论     

拟相似算子谱的相交关系

X表示无穷维复Banach空间,L(X)表示X上线性有界算子全体。A∈L(X),B∈L(Y),A,B拟相似(记为AB)是指存在P:X→Y,Q:Y→X,P、Q线性有界、单射且稠值域,使PA=BP,QB=AQ。Hoover给出AB而σ(A)≠σ(B)的例且证明AB(σ(A)∩σ(B)≠Φ。Fialkow证明AB(σ_e(A)∩σ_e(B)≠Φ,σ_(re)(A)∩σ_(le)(B)≠Φ并提出问题:AB,则σ_e(A)(σ_(re)(A))的每一连通分支是否都与σ_e(B)(σ_(le)(B))相     

正压模式下大气非线性Rossby椭圆余弦波和孤立波

半地转近似下，正压大气运动的控制议程为（а/а_t+u×а/а_x+v×а/а_y）ξ~(0)+βν~(0)+f_0D=0,■其中k,ι分别是x、y方向的波数,σ为圆频率。将(3)式所给的形式解代入(1)式,求出φ满足的方程为     

E=C sum from i=1 to N P_i~l一类理想气体系统态密度普遍公式及其应用的研究

对E=sum from i=1 to N(p_i~2/2m)的理想气体系统态密度的计算是通过对多维球体积的计算实现的,但是对于E=C sum from i=1 to N(P_i)的理想气体系统,此种方法已无能为力了,特别是对于一般情况更无从入手,Pathria又通过这Laplace交换,由配分函数求态密度,但必须先求出配分函数,所以不能给出E=C sum from i=1 to N(P_i~l)一类系统的普遍公式.本文对该类系统的态密度计算给出了普遍适用的方法,并得到一般公式.由此给出该类系统在l为任意值时能量与T的关系,以及物态方程与l大小无关的结论.在l=1,2等特殊情况下所得结果与已有结论完全一致.因此,该一般公式对此类系统热力学量的计算和统计性质的研究无疑是一发展.     

水轮机刚性理论水击计算的基础方程式

中、低水头水电站水轮机引水系统(引水管道与引水室)的水击计算,刚性理论适用。刚性理论一元管流末端阀门水击的基础方程及其Allicve近似解,至今仍是分析与计算水轮机引水系统水压上升常用的公式。但是,水轮机蜗壳引水室中的水流并非一元管流,而是三元流;水轮机调节元件与管道末端阀门的配置情况及流量调节机制有所不同,所以,上述常用公式实际上不适用于水轮机引水室的水压上升计算。此外,水轮机过渡过程各动态工况参数值同导     

失屏、钻穿、电荷效应及电离势的计算

利用屏蔽系数计算原子电离势是被广泛引用的简便方法。Sbater方法是按z~*=z—σ计算有效核电荷,且把σ当作不随核电荷变化的常数,陈念贻、金松涛皆指出不同元素原子的相应轨道的屏蔽系数σ应该随核电荷z变化。σ从实质上来说是屏蔽效应、钻穿效应、轨道-轨     

符号空间中子位移的测度熵与维数

1 定义与结论随着分形几何和动力系统的深入发展,符号动力学已成为研究浑沌和分形的一个有力工具,进一步讨论符号空间的有关分形特征是有用的.本文将给出符号空间中子位移的测度熵与维数的关系,证明Bowen的维数公式在非Markov结构下成立,从而得到关于维数的不变原理.设E={1,…,N},其中N≥2,赋与E以离散拓扑,设积空间∑_N=∏_i~∞=_1E,称∑_N为 n个符号组成的符号空间,它是一个紧致的可度量化空间.设P=(P_1,P_2,…,P_N)满足0相似文献   

气悬微粒声凝聚效率与声场参数的关系

用声学方法凝聚和沉降气悬微粒时,合适地选择声波频率和声场强度等参数以提高声凝聚效率十分重要。早在本世纪三十年代,Brandt等人曾得到计算声凝聚过程最佳声波频率的近似公式:     

一个求强连通自动机的自同构群的多项式算法

在本文中,所谓自动机是指一个体系(?)=(S,∑),其中S为一个集合,其元素称为状态,∑为一个集合,其元素称为字母,并且对任何s∈S和σ∈∑,都有一个状态与之对应,并记作s~σ。∑的字母的有限序列称为字。称(?)是强连通的,如果对任何两个状态s,s′∈S都有∑上的字ω=σ_1σ_2…σ_i,使s~ω=s′,其中s~ω=(((s~(σ_1)~σ_2)…)~σ_t。称S到自身的一个1-1映     

正烷烃沸点公式的进一步改进

在标准空压(P=760mmHg)下计算正烷烃沸点的Boggia-Lera公式是■     

煤矿日最大瓦斯浓度监测值分析及应用

煤矿瓦斯涌出受许多偶然和系统因素影响,瓦斯异常涌出现象难免,采用解析的教学方法难以预测和分析.文章采用统计分析方法分析了大宁煤矿南大巷掘进工作面日最大瓦斯浓度监测值分布规律,结果表明正常情况下,该矿日最大瓦斯浓度值近似服从正态分布,其最大值的平均值为μ=0.349%,标准差σ=0.199.当日最大瓦斯浓度C>0.954%,即为瓦斯异常涌出.若连续时间较长时应查明系统原因,及时采取瓦斯治理补救措施.该研究方法和分析结论可供其他煤矿企业参考.     

极性分子的碰撞动力学和稀薄极性气体的粘性

按照Enskog-Chapman稀薄气体动力学理论,单原子分子气体的粘性系数为η=5/12 ((πmkT)~(1/2))/(πσ~2Ω~(2,2)~*) (1) 其中,碰撞积分的公式为Ω~((l,s)~*)(T~*)= =2/((s+1)!T~(*s+2))integral from n=0 to ∞(e~(-g~*2)/T~*)g~(*25+3)Q~((l)*)(g~*)dg~* Q~((l)*)(g~*)= (2) =2/([1-(1+(-1)~l)/(2(1+l))])integral from n=0 to ∞((1-cos~lX)b~*db~* (3) x(g~*,b~*)= =π-2b~* integral from n=R_m~* to ∞((dR~*)/(R~*2))/(1-(b~(*2))/(R~(*2))-(U~*(R~*)/g~(*2)) (4) 且R*=R/σ,b~*=b/σ,U~*(R~*)=U(R)/ε, T~*=KT/ε,g~*=(1/2μ′(V_0~2)/ε)~(1/2),R_m~*=R_m/σ。 R表示分子间距离,b表示碰撞参量,U(R)表示分子间势能,T表示绝对温度,V_0表示分子间初始相对速度,m表示分子的质量,μ′表示两个相碰分子的折合质量,ε和σ分別是U(R)中具有能量和长度量纲的势参数,     

汉南侵入杂岩年龄及其快速冷凝原因

对位于扬子克拉通块体北缘的汉南侵入杂岩进行了年代学工作. 不同岩性的21个样品得出的Sm-Nd等时线年龄为(837 ± 26) Ma(2σ), INd = 0.511 65 ( 0.000 02(2σ), εNd(t) = 1.9, MSWD = 1.02, Rb-Sr同位素分析结果不构成等时线. 斜长花岗岩中黑云母的40Ar/39Ar年龄为(796 ±20) Ma(2σ), 全岩-磷灰石-斜长石-黑云母Rb-Sr年龄为(824.8 ± 3.8) Ma(2σ), Isr = 0.703 93 ( 0.000 14 (2σ), MSWD = 2.44. 锆石U-Pb不一致线上交点年龄约为876 Ma, 下交点年龄约为273 Ma. 杂岩可能是由同一具有εNd > 0特征的岩浆在837～800 Ma左右扬子克拉通块体北缘快速抬升时冷凝分异结晶的产物.     

关于数值积分的变数替换

通过变数替换常能扩充专门为某些类型积分所建立的求积公式的使用范围.例如,在计算带权g的积分的求积公式integral from n=a to b (g(x)(?)(x)dx≈∑ω(?)(x_j))中作替换x’=(integral from n=a to b (g(t)dt)）~(-1)integral from n=a to x(g(t)dt)即得单位区间上不带权积分的求积公式x_j’=(integral from n=a to b (g(t)dt))~(-1)integral from n=a to x_j (g(t)dt),ω_j’=ω_j(integral from n=a to b (g(t)dt))~(-1))这里至于在替换之后求积公式的哪些特征仍然保持着,那是需要仔细分析的.举世瞩目的数论方法是专门为计算s维环面G_s上的某些具一定光滑度的函数类的     

绝对稳定性理论中S手续的无亏损性问题

考虑直接控制系统(?)=AX-b(?)(σ),σ=C’X,(1)其中A∈R~(nxn),A稳定,b,c∈R~n,且(A,b)能控,(?)(σ)∈F_∞(?){(?)(σ):R→R连续;(?)(O)=0;(?)(O)=0;σ(?)(σ)≥0}.研究系统(1)的绝对稳定性有两种基本方法,一种是用Lurie型Lyapunov函数,即若存在