载有稳恒电流导体内净电荷和导体内外电场分布

作者从运动电荷在磁场中受到洛仑兹力作用和能量守恒出发，阐明了载有稳恒电流的导体内部净电荷不为零和导体内，外部均存在电场强度的径向分量。     

普遍的高斯定理和界面上的电场力

讨论了带电导体表面和电场中二介质界面上的电场强度和所受到的静电力，给出了普遍的或推广的高斯定理——通过任一闭合假想曲面(即高斯面)的电场通量等于闭合面内电荷及闭合面上半数电荷的代数和除以ε0。     

稳恒电流的二级电场

研究了稳恒电流的二级电场问题，根据这一研究提出了为保持电流的稳定性，导体中电流除产生磁场外，还必须产生径向电场，为计算这一径径向电场，引入了位移电荷的假定，推导出了位移电荷密度的表达公式，求得了与电流平方成正比的电流电场的势。     

导体椭圆柱面的电荷及场强的分布

利用复变函数保角变换,将无限长导体椭圆柱面变换为无限长导体圆柱面,给出了无限长导体椭圆柱面电荷密度和空间电场分布.     

关于均匀载流导体内的电荷分布

本文指出在载有稳恒电流的导体内，由于运动电荷受洛仑兹力的作用，使得均匀导体内有体电荷分布，且电荷体密度ρ正比于电流密度ｊ。     

孤立民导体凹凸型尖端表面电荷与电场分布

从电荷分布的微观解释和导体表面电场的特性出发,对孤立民导体凹凸形尖端处表面电荷与电场分布进行了定性分析;根据此带电导体的等势面与电力线正交的特征,给出了此带电导体尖端处的表面电荷与表面电场间的定量关系式,并进行了讨论。     

孤立带电导体凹凸形尖端表面电荷与电场分布

从电荷分布的微观解释和导体表面电场的特性出发,对孤立带电导体凹凸形尖端处表面电荷与电场分布进行了定性分析;根据此带电导体的等势面与电力线正交的特性,给出了此带电导体尖端处的表面电荷与表面电场间的定量关系式,并进行了讨论.     

磁场中载流导线受力的剖析

本文从电子运动和霍尔电场概念出发,讨论运动电荷所受的洛伦兹力是如何转变成载流导体所受的安培力.     

浅谈静电场中导体球壳内外空间的电势分布

导体是一种特殊的介质。由于它的内部结构,使它在外场作用中具有一些独特的性质。 我们知道,金属导体中具有大量的带负电的自由电子和带正电的晶体点阵,当导体处于某一种确定状态时(如带有一定的电荷或具有确定电势),只要无外界影响,导体内的自由电子就无任何定向运动,处于一种静电平衡状态。这时,导体内各点的场强(?)=0。当导体受到外场的作用时,导体内的自由电子将在电场力的作用下相对于晶体点阵作定向运动,从而引起导体内电荷的重新分布。电荷重新分布的结果,使导体处于一种新的平衡状态(保持总电荷不变或具有确定电势)。这时,导体内各点的场强仍等于零,导体仍是一等势体。     

通电导体内稳恒电场的建立和电荷的分布

本文通过通电导体内稳恒电场的建立过程，分析了通电导体内荷的堆积 和分布情况。     

用电像法研究带电导体球与点电荷作用的场强

运用电像法，研究了任一点电荷在不改变带电导体球的电荷分布及改变带电导体球的电荷分布两种情况下所形成的电场强度的差异．     

两种绘制一维点电荷系电场线方法的比较

通过点电荷电场中接地导体球面上的电荷分布,对两种绘制一维点电荷系电场线方法进行比较,指出各自的优势和不足.     

导体平面上感应电荷及空间电场分布

利用镜象法讨论了在无限大导体平面附近有点电荷及一段线电荷时 ,空间的电场分布以及导体平面上感应电荷的分布     

带电椭球导体的电势分布及电容

用椭球坐标系表示带电椭球导体的电势分布和电容 ,然后求解 ,并讨论了细长棒和薄圆盘的特殊情况     

电像法求解角域静电场

用几何电像法研究了二面导体角域中点电荷的电势和电场的求解,分析讨论了α角取哪些值时能用电像法求解,取哪些值时不能用电像法求解.分别计算了α等于π/2、π/3、π情况下像电荷的分布规律及电势分布规律.     

电像法在静电感应中的应用

本文采用电像法研究和讨论了导体壳(表面电势为0的情形)内电荷在壳内任一点产生的电势和电场强度。分别分析计算了半球体、1/4球体、二球体的重合部分三种不同情形下的电势和电场强度。     

中性导体在均匀磁场中旋转时电荷分布的简易推论

从缓慢运动 (υ c)介质的麦克斯韦方程组出发 ,直接导出中性导体在均匀磁场中轴对称旋转时 ,电荷分布的相关公式 ,并用求解泊松方程和拉普拉斯方程验证了这些公式的正确性 ,且具有普遍性意义     

旋转椭球导体的电势和静电能

根据旋转椭球导体的面电荷密度,用电磁学理论计算了它的电势和静电能,给出了相应的解析表达式.