J/Ψ衰变到重子对的研究

进一步考虑到本底形状对拟和结果的影响后,给出J/Ψ→Ξ--Ξ+的角分布α=0.52±0.26;利用BE-SII上已有的角分布结果对J/Ψ→Ξ--Ξ+,p-p,Λ-Λ,0Σ-Σ0的电形状因子GBE和磁形状因子GBM的比进行了研究,并与DM2的结果进行了比较.     

讨论粲强子J/Ψ的衰变模式

在幺正手征微扰方法下讨论了粲强子J/Ψ衰变的两种模式.第一种衰变模式是J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个标量介子的过程,很多实验结果可以通过这一理论得到很好的描述,此时其标量介子被认为是通过赝标量介子-赝标量介子相互作用动力学产生的标量共振态.受此工作启发,这一理论进一步被推广到研究粲强子J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个张量介子的过程,此时张量介子被认为是通过矢量介子-矢量介子相互作用动力学产生的张量共振态.讨论了这种新的衰变模式,通过比较理论计算结果和感兴趣的北京谱仪上的实验数据,发现只需要引入1个参数就可以很好地描述实验上4个独立过程的衰变分支比,从而表明提出的这一新衰变方式可以合理地描述目前已知的实验数据.     

B_((S))→J/ΨP(V)衰变分支比

在因子化框架下研究了B(S)→J/ΨP(V)(P(V)表示赝标量(矢量)介子)的衰变分支比.发现衰变分支比与威尔森系数、Cabibbo-Kobayashi-Maskawa(CKM)矩阵和有效参数有关,在选取的有效参数范围内,本文的结果包含了实验结果.     

单标记方法在psi(3686)重子对衰变中的应用研究

基于BOSS软件框架,利用5.06×108 psi(3686)蒙特卡罗样本,对单标记方法与遍举方法在psi(3686)重子对衰变测量开展了研究。结果表明在未考虑次级衰变分支比的情况下单标记方法探测效率达到了34.35%,而遍举方法探测效率仅有3.79%。通过对比两种方法得到的探测效率、信噪比、信号事例数等,我们发现单标记方法在粲偶素衰变到重子对末态的测量中具有更大的优势。     

色八重态机制与p-p碰撞中J/Ψ粒子的产生

计算了色单态和色八重态产生机制下高能非极化p-p碰撞中J/Ψ粒子产生的微分截面随质心系能量的变化,并与实验数据进行了对比.结果表明,仅考虑部分子融合过程,色八重态产生机制能很好地解释高能碰撞中J/Ψ粒子产生的实验数据,明显优于色单态机制,同时发现粲夸克质量取值得不同也会对产值的计算产生影响.     

J/Ψ和Υ家族的轻子衰变和辐射跃迁宽度

从伸缩子-胶子有效耦合理论得到的重夸克势(Dilaton)势出发，计算了重介子的轻子衰变和辐射跃迁宽度，并与Cornell势所得到的相应结果作了比较．结果表明，Dilaton势的计算结果比Cornell势的相应结果更好地符合实验数据．     

BESIII 实验测量J/ψ→γ精度的研究

基于BOSS软件框架,利用BESIII合作组产生的106 M单举ψ(3686)事例,研究了在BESIII上实验测量C宇称破坏过程J/ψ→γ可达到的实验精度.在无信号事例的单举ψ(3686)样本中,在90%置信水平下设定了该过程观测事例数的上限,并计算得到BF(J/ψ→γ)的上限为6.1×10－7.研究结果表明在BESIII计划采集的实验数据样本下,该C宇称破坏过程的实验测量精度可达到10－7量级.     

Bc介子半轻子衰变到P波Xc态或hc态

计算Bc介子半轻子衰变,末态强子是P波Xc态或hc态的过程。利用势模型理论求解介子波函数和质量。强子矩阵元写成形状因子的形成,形状因子被表示为初态末态介子波函数的重叠积分。     

η'衰变到γπ~+π~-的蒙特卡罗产生子研究

在高能物理实验数据分析中,事例选择效率是排除探测器和数据分析因素,从而获得物理测量量的必要输入参量.蒙特卡罗(MC)模拟是获得事例选择效率的唯一方法.结合实验数据与现有的理论模型,研究考虑了盒子反常效应的η'衰变到γπ+π-蒙特卡罗产生子的方法,获得的结果能够较好地与实验数据符合.     

Bc介子半轻子衰变到P波χc态或hc态

计算Bc介子半轻子衰变,末态强子是P波χc态或hc态的过程.利用势模型理论求解介子波函数和质量.强子矩阵元写成形状因子的形式,形状因子被表示为初态末态介子波函数的重叠积分.     

Bc介子非轻子两体衰变

计算Bc介子非轻子两体衰变Bc→X+Y,末态强子之一X是P波Xc态或hc态过程的衰变宽度.强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分,介子波函数采用势模型理论求得.     

J/Ψ介子衰变过程对OZI规则的破坏

研究J/Ψ介子衰变过程对OZI规则的破坏效应, 通过中间态K*K和ρπ计算其衰变分支比的贡献.  结果表明, J/Ψ→f0衰变过程的理论结果和实验结果相符, 即在该过程中对OZI规则的破坏较大.      

B_c介子非轻子两体衰变

计算 Bc介子非轻子两体衰变 Bc→X+Y,末态强子之一 X是 P波 χc态或 hc态过程的衰变宽度 .强子跃迁矩阵元写成形状因子的形式 ,形状因子表示初态末态介子波函数的重叠积分 ,介子波函数采用势模型理论求得     

BESIII测量cJ→ηη’的蒙特卡罗研究

基于BOSS软件框架,利用BESIII合作组产生的400 M单举ψ(3686)事例,研究在BESIII探测器上实现测量到cJ→ηη’分支比的可能性.以无信号事例的单举ψ(3686)样本为背景样本,以纯信号蒙特卡罗事例为信号样本,控制信号事例,在分别假设观测到cJ→ηη’衰变过程信号显著水平为3σ和5σ的情况下,得到该过程对应的分支比.     

强子对撞中测量J/Ψ极化的方法

描述测量 J/Ψ介子极化的方法,该方法能够测量质心能量为 10 TeV(或以上)的质子对撞中产生的 J/Ψ 介子的极化参量随其横向动量的变化, LHC 上的 CMS 探测器收集到的前 50 pb^-1 的数据就可以完成这项测量。研究了用于提取极化参量α 的拟合过程的误差,并分析了相应的测量精度。该方法的测量精度受到统计误差和系统误差的影响, 其量级为αstat < 0.13, αsyst < 0.01。在费米实验室的 CDF 实验上曾进行过 J/Ψ极化的测量, 其结果与非相对论 QCD 理论预言不符,在 CMS 上进行的再次测量将为这项研究提供更充足的信息。     

LHC上p-p碰撞中J/Ψ粒子的产生与胶子分布函数

采用3种部分子分布函数,计算了COM、CEM两种产生模式下LHC上不同p-p碰撞能量时J/Ψ粒子的产值,结果表明在相同的产生模式下,较高碰撞能量时不同的部分子分布函数的结论略有差异;针对p-p碰撞而言,两种产生模式的结论有所不同.本文的结论与未来LHC的实验数据对比,可以为部分子分布函数,尤其是胶子分布函数提供大标度时...     

通过J/Ψ→μ+μ-确定BES Ⅲ上J/Ψ总数

基于BES Ⅲ离线软件系统BOSS6.3.4,研究J/Ψ衰变到μ+μ-的事例挑选、探测效率以及本底估计,并用此过程来确定BESⅢ上J/Ψ总数.实验结果显示:用这种方法能得到事例选择效率为55.55%;得到的探测效率与硬件结构相符合;很好地将来自J/Ψ衰变的本底压低,提供了估计QED本底的方法;最后得到蒙特卡罗样本的输入与输出差别为0.08%.以上结果说明该方法适合精确地确定BESⅢ上高统计量的J/Ψ总数.     

矩分析方法和五夸克态

按照推广的矩分析方法,考虑了过程e e-→ψ(2S)→Θ,Θ→K0p,→K0,给出了JΘ=1/2和JΘ=3/2的不为零的矩表达式,这些矩有助于将来在升级的北京正负电子对撞机/北京谱仪上寻找五夸克态.     

在CQM模型下研究D*s1(2710)→DsJ (1968,2112)+π0的强衰变

伴随着新的D介子不断被发现,奇异介子的族谱也变得丰富起来,利用组份夸克模型研究了强衰变过程D*s1 (2710)→Ds(1968)+π0和D*s1(2710)→D*s(2112)+π0.讨论了D*s1 (2710)这个存在争议的粒子,计算结果支持它由c和(s)组成,属于H类型的双重态(0-,1-),自旋-宇称为JP=1...