自感串联佯谬及解释

长直螺线管的自感系数公式L＝μ0b^2V忽略了长直螺线管磁场的端点效应，并认为磁场局限在螺线管内的体积中。长直螺线管串联时，如果应用公式L＝μ0n^2V,不管它们之间的位置关系如何，螺线管之间不存在互感。串联后的总自感系数等于各螺线管自感系数之和，所以顺接和反接公式都不成立。实际上，长直螺线管串联时，如果它们之间的距离不太远，由于其端点效应它们之间有互感。顺接、反接公式只是在重叠绕制的螺线管、螺绕环上的线圈等情况时适用。     

耦合线圈的互感、等效自感与磁能

讨论并分析了两个耦合线圈的关系式M2 ≤L1 L2 与完全耦合的条件 ,串、并联时的等效自感与磁能以及它们随互感系数变化的规律     

耦合线圈的互感、等效自感与磁能

讨论并分析了两个耦合线圈的关系式M^2≤L1L2与完全耦合的条件，串、并联时的等效自感与磁能以及它们随互感系数变化的规律。     

如何做好自感现象的演示教学

本文主要介绍了自感现象以及影响自感现象实验效果的主要因素.通过实验证明,影响自感现象演示效果的主要因素有:线圈本身的自感系数L和电感线圈中电流的变化率△i/△t.为了使自感现象的演示效果更加明显,能真正让学生深刻地领会自感现象,本文给出了一种独特的实验方法.     

关于螺线管各分段自感和段间互感的分析

螺线管是由各分段或各单匝线圈串联而成的,某分段或某匝线圈所匝链的磁链是其自感磁链与别的线圈对其总互感磁链之和.其中自感磁链对各匝线圈来说是相等的,与线圈的具体位置无关.而线圈所获取的总的互感磁链则与该线圈的具体位置有关:线圈越靠近管子的中间,获取的互感磁链就越大;越靠向管子的两端,获取的互感磁链就越小.至于自感系数和互感系数则与相应磁链的特点一样.     

对自感现象教学的探讨

在大学物理中,自感是一个重要的基本概念,也是教学中长期存在的一个突出难点,学生对自感现象存在种种以偏概全甚至是模糊的观念,诸如:断路自感电动势一定是远大于电源电动势的:自感电动势与自感系数成正比,L很大则ε_L也很大;断路时自感电路中灯泡更亮的一闪是因为电流突然增大了一下再减小;自感电流会倒流;自感线圈外部的电场、磁场均为零;线圈内部有磁场无电场等.这些观念似是而非,顽固地存在于学生头脑中,极大地妨碍学生正确牢固掌握知识和发展能力.从教材与教法的角度来看,自感现象不但要总结及     

自感的实验演示及讨论

在高等师范院校物理专业的电磁学课程中,自感属重点内容之一。这一节教学首先通过演示实验对自感现象进行观察。通过用以下两个实验分别观察接通电源和切断电源时的自感现象。 1 通电自感实验用图1所示的电路演示接通电源时的自感现象。接通开关K时可以看到灯泡S_2立即亮了,而灯泡S_1稍落后于S_2逐渐达到稳定的亮度。在这一实验中,S_1和S_2是两个相同的灯泡,只的阻值需调节到与线圈内阻R(?)的数值相等,以使电路达到稳定后S_1和S_2的亮度相同而便于观察比较。L_1采用带铁心的线     

二个矩阵不等式的推广及应用

对文[1]、[2]中的两个不等式进行了推广,我们得到了以下结果,当Ai,Bi为n阶正定实对称矩阵λi＞0,r≥n时得到了以下两个不等式:1.(m∑i=1λi)r-n/r|m∑i=1λiAi|1/r≥m∑i=1λi|Ai|1/r,2.2r-n/r(m∑i=1|Ai Bi|p/r)1/p≥(m∑i=1|Ai|p/r)1/p (m∑i=1|Bi|p/r)1/p,这里0＜P＜1,并应用新的成果重新证明了古典的Holder与Minkowski等不等式.     

通电自感线圈内外的能流

本文探讨通电自感线圈内、外能流的传播情况.当能流输入线圈内时,立即转变为圈内电磁能的增加.圈内电磁能减少时,立即转变为能流的输出.     

带有多个延迟量的中立型微分方程的稳定性分析

讨论了带有多个延迟量的中立型微分方程x(t)=Lx(t)+m∑i=1Mi x(t-τi)+n∑j=1Njx'(t-τ'j)的稳定性.其中L,Mi,Nj∈Cd×d为常数复阵,τi＞0,τ'j＞0为常数延迟量,i=1,…,m,j=1,…,n.列举的相关数值例子表明得到的结果更具有一般性.