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叠加势V(r)=A_1r~6+A_2r~2+B_2r~(-4)+B_1r(-6)径向Schrdinger方程的解析解 总被引:2,自引:0,他引:2
周国中 《徐州师范大学学报(自然科学版)》2003,(1)
采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6的叠加势径向Schrodinger方程的 解析解. 相似文献
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叠加势V(r)=A1r^6+A2r^2+B2r^—4+B1r^—6径向Schroedinger方程的解析解 总被引:6,自引:1,他引:5
周国中 《徐州师范大学学报(自然科学版)》2003,21(1):29-33
采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r^6 A2r^2 B2r^-4 B1r^-6的叠加势径向Schroedinger方程的解析解。 相似文献
3.
根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B1/r2+B1/r4+B0/r6的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数. 相似文献
4.
本文采用连分法得到相互作用势为V(r)=A1r^-6 A2r^-4 A3r^2的Hamihonian算子的精确的能量本征值和能量本征函数. 相似文献
5.
周国中 《贵州师范大学学报(自然科学版)》2006,24(4)
根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的径向schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数. 相似文献
6.
本文对幂函数和逆幂函数V(r)=α1r8+α2r3+α3r2+3βr-1+β2r-3+β1r-4在多种相互作用幂函数紧密耦合的条件下,采用连续分数法进行求解,得到了叠加势的径向Schrdinger方程的精确解,进一步得出径向的波函数和量子化的能级,并作简单讨论. 相似文献
7.
根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2的schr(o..)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数. 相似文献
8.
根据波函数的有限性和负幂次势V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的渐近性质,通过待定势波函数的设定,得到以其为势函数的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数;通过对势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的分析,得到势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的通式.结果表明:势参数之间存在制约关系. 相似文献
9.
周国中 《贵州师范大学学报(自然科学版)》2006,(4)
根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1r的径向schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。 相似文献
10.
张耀静 《漳州师范学院学报》2021,(3):14-20
设r,t,j是正整数,若对每一个r+tj+i(r+tj+i≤n),n阶简单图G中长为r+tj+i的圈恰好有di个,0≤i≤t?1,其中t是di的周期数,j是t重复的次数,则称图G为r-(d0,…,dt?1)-泛圈图.主要讨论了r-(6?2μ1,6?2μ1,8?2μ1,6?2μ1)-泛圈图,r-(6?2μ1,8?2μ1,... 相似文献
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势函数V(r)=Z^2r^-4-d1d2r^-3的离子的Hamiltonian本征方程的精确解 总被引:2,自引:0,他引:2
周国中 《徐州师范大学学报(自然科学版)》2004,22(1):51-54
采用连分法,得到离子之间相互作用势为V(r)=Z^2r^-4-d1d2r^-3的离子的Hamiltonian算符的精确能量本征值和能量本征函数。 相似文献
12.
根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=Dor^14 D1r^12 D2r^10 D3r^8 D4r^6 D5r^4 D6r^2的schroedinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。 相似文献
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14.
通过研究因子分解,证明了:对于(k(f-1)+r-1,kf-r+1)-图G(2≤r≤k),H是G中一个给定的有r条边的子图,则G存在一个子图R,使得R有一个均匀边着色与H近似正交. 相似文献
15.
设p为素数,文章利用同余及丢番图方程的一些结果证明了不定方程组x+1=6py2,x2-x+1=3z2无正整数解。 相似文献