水电站日调节计算中的一个数学问题

对电站上下游的明渠不恒定流动用微幅波理论来处理,日调节问题就将被归结为下述数学问题; {α~2q/αt~2+2U_0(α~2q/αtαs)-(gH_0-U_0~2)α~2q/αs~2+2I_0g/U_0 αq/αt+3I_0g αq/αs=0, {q=0=q_0(s), {qt=0=q_1(s), {(q(0,t)+Q_0){integral from n=0 to t αq/αs(0+,η)-αq/αs(0_-η)dη+f(0)q_0(0)+Q_0}-f(t)。其中U_0,H_0,I_0,g,Q_0均为确定的常数,而q_0(s),q_1(s),f(t)均为充分光滑的函数。我们用双曲型方程混合问题的处理方法,结合了中间的非线性连结条件,得到了结论;当条件 [q_0(g)+Q_0-1/2gH_0~(1/2)(1-F_τ~2)△H_0]~2≥α>0被满足时,那末在一定的时间段内,问题是适定的。其中△H_0=(f(0)/q_0(0)+Q_0)是电站上下游的初始水位差,而F_τ=U_0/gH_0~(1/2)是弗劳德数。     

高阶Bose-Einstein关联的动力学奇异性

量子场论中古典数学不能描写奇异性的g2R依赖(动力学奇异性),在现代数学刻画的非微扰(公理化)场论中g2R通过反常维度γB(gR)、γF(gR)与γm(gR)进入N点截断Green广函G(N)(gR,aQN)并控制其奇异性,NBγB(gR)阶导数将G(N)μ(gR,aQN)的奇异性从极点移动到它的幂邻域,q阶Bose-Einstein真关联实验(q=2,3,UAI;q=2,3,4,NA22)揭示出:(1)奇异性完全由γB(gR)控制.(2)γB(gR)的电荷依赖为(gR±beR)2,这里b<1,gR=α槡s(QCD,-3γB(gR)=αs).(3)Bose-Einstein关联实验直接测量出反常维度γB(gR)的数值.(4)质量奇异性由反常维度γm(gR)控制,质壳超分布的奇异方程给出递增的质量序列m1相似文献   

ηc→2g强衰变的有限顶角修正及αs(mc)的确定

计算了 ηc 两胶子衰变宽度的有限顶角展开的修正 .通过数值计算 ,得到了 ηc 的零程近似的修正因子为 :γ=1 32 ,利用衰变宽度Γ (ηc 2g) ,抽出强耦合参数αs(mc) =0 2 8± 0 0 5 ,这个值与Γ (J/Ψ 3g)强衰变的顶角修正得到的结果一致 .而Γ (ηc 2g)的有限顶角修正没有Γ (J/Ψ 3g)大 .     

多点边值问题的特征值结构

讨论下列二阶（m＋2）点边界值问题一Y”＋q（x）y,=λy,x∈[0,1],y（o）=0,y（1）一∑αkY（ηk）=0的特征值结构,其中q∈L^1。（[0,1],R）,α=（αk）∈R^m,0〈η1〈…〈ηm〈1。由于线性算子关于多点边值条件是不对称的,因此以上多点边值问题可能含有复特征值。本文得到了此问题的所有复特征值的结构,并且证明了它一直有一个实特征值序列趋于＋∞.     

关于五个变量的Jensen型算子方程的可加逼近

通过考虑逼近余,研究定义在或者取值于β-齐性的F*-空间上5个变量的Jensen型函数方程的稳定性理论,并举例说明参数p,q,r,s,t取β2,(1/(β1)),(β2)/(β1)时方程的稳定性不成立.     

矢量重味介子的径向激发态

改进了D*Dπ和B*Bπ基态强耦合常数gD*Dπ和gB*Bπ的计算,首次提出了一个在矢量重味介子径向激发态情况下相应的强耦合常数gD*′Dπ和gB*′Bπ的QCD研究.利用D→π和B→π形状因子的光锥求和规则预言,并结合实验数据先分别拟合基态耦合常数gD*Dπ和gB*Bπ,进而将基态耦合常数作为输入参数分别拟合耦合常数...     

一类一维p-Laplacian非线性奇异三点边值问题正解的存在性

利用Leray-Schauder非线性抉择定理和锥不动点定理证明一类一维非线性奇异p-Laplacian三点边值问题{(Φ(u′))′+q(t)f(u(t))=0,0t1,u(0)=0,u(1)=αu(η),0η1,0α1存在一个正解u∈C[0,1]∩C1(0,1],在(0,1]上u0,其中Φ(s)=s p-2s,p1,允许q(t)在t=0有奇性,并且非线性项f在u=0处具有奇性.     

含有梯度和非局部源的快速扩散方程解的熄灭

研究了含有梯度项和非局部源的快速扩散方程u_t=Δu~m+λ︱Δu︱~q+a∫_Ωu~pdx的弱解在有限时间内熄灭的问题,其中ΩR~N(N2),0m1,q,a,λ,p0.如果(i)mp1+m,mq≤2/3-m,且初值充分小,或者(ii)m=qp1+m,q≤2/3-m,对任意初值u0,当λ,a充分小时,弱解u(x,t)在有限时间熄灭.     

二阶线性常微分方程m点边值问题的正解

建立了m点边值问题u″+a(t)f(u)=0,u(0)=0,u(1)- m-2i=1αiu(ηi)=b正解的存在性,其中b,αi>0,ηi∈(0,1),i=1,…,m-2为已知,且 m-2i=1αiηi<1,在适当的条件下证明了:存在一个正数b*,使得上述问题对于0b*无解.     

循环小数的周期和数码和

如果素数p是102k-1u+1的一个因子,则说p在一k-类中,由此导出一个对素数的分类.设(b,10)=1且既约真分数a/b的循环节是q1q2…q2s,那么qi+qs+i=9当且仅当b的所有素因子都属于一k-类,这时a/b的数码和为9s.既约真分数a/3n+2的数码和为9(t-1)/2+r,这里t是a/3n+2的周期,r是a模9的最小非负剩余.如果1/p的周期等于p-1或(p-1)/2,那么p是一个素数.       

用QCD因子化方法研究Bc→J/ψπ,η_c π,J/ψK,η_c K过程

在即将运行的LHC实验上可以观测到大量的Bc介子,使得对Bc介子的研究成为可能.本文用QCD因子化方法,对Bc→J/ψπ,ηcπ,J/ψK,ηcK进行唯象研究,给出它们的分支比,并对理论预言的不确定性进行分析.     

Bi Ⅳ离子5d Rydberg态能级的最弱受约束电子势模型理论计算

根据最弱受约束电子势模型的理论,在考虑外能级干扰的情况下,计算了Bi Ⅳ离子的5d106s2→5d96s2np (n=6~20)和5d106s2→5d96s2nf (n=5~20)系列中的6个Rydberg态的系列能级,理论计算值与实验值吻合较好,并且预言了一些实验中尚未观测到的能级值.     

渗杂梯度化的α-Si太阳电池光电流和效率计算

本文对渗杂梯度化的 nip 型α—Si 太阳电池的短路电流 J_(sc)和效率η作了计算。结果如下:1.0.5μ和1.0μ厚电池的本征 J_(sc)分别达23.3mα/cm~2和25.3mα/cm~2.它们很接近于Carlson 的计算结果.在表面反射和电极复盖光损失各占10%条件下算得0.5μ和1.0μ电池的效率分别为12.69%和14.4%。2.与0.5μ厚均匀渗杂的 nip 型 a—Si 实验电池比较,发现 V_(oc)很接近,但 J_(sc)、FF 和η比梯度化电池低得多,这显然是由于均匀渗杂实验电池中存在较大的复合损失和串联电阻引起的。如果用在消除复合损失条件下所得到的最佳填充因子0.7计算,0.5μ厚梯度化电池可以达到大于10%效率.     

Na原子3p2P3/2态超精细结构的计算

采用SIC-Xα方法,计算了Na原子3p2P3/2态的磁性超精细相互作用耦合系数A,理论计算与实验结果符合得较好。对于电超精细结构,通过理论计算给出电场梯度值q,再由电性超精细相互作用常数B的实验值,得出原子核的电四极矩Q,由此计算出Na原子核的大致结构。这是用原子物理的方法研究原子核问题的有益尝试。     

关于1,1/3~(s_1),...,1/(2n-1)~(s_(n-1))的第二类初等对称函数的整性（英文）

设d,m与n均为正整数.1915年, Theisinger证明当n≥2时,n次调和和1+1/2+...+1/n不是一个整数.1946年,Erd?s和Niven证明仅有有限多个n,使得关于1/m, 1/(m+d),…, 1/(m+nd)的一个或多个初等对称函数是整数.2015年,Wang和Hong证明当n≥2时,关于1, 1/3,..., 1/(2n-1)的所有初等对称函数均非整数.本文证明:如果n≥2,那么对任意n维正整数向量S_n=(s_0,s_1,...,s_(n-1)),1, 1/3~(s1),..., 1/(2n-1)~(sn-1)的第二类初等对称函数H_2(S_n)=■不是一个整数.     

标准模型中的稀有半轻子衰变B_s→K■~+■-

采用手征流关联函数改进的光锥QCD求和规则(LCSR)方法,消掉了3扭度和5扭度K介子波函数的贡献,计算了-6相似文献   

一类退缩的拟线性椭圆方程正解的多重性

讨论一类退缩的拟线性椭圆方程在有界域ΩRN上的Dirichlet问题:(P){－(△)·(g(│(△)u│α)│(△)u│α-2(△)u)=λ(x)um+uq,u≥0,u(≠)0,inΩ,u│зn+0,至少有两个正解的存在性,其中2＜2α＜N,0＜m＜1,2α＜q＜q*-1,q*＝2αN/N-2α.     

花楸幼苗光合特性及其影响因子分析

使用Li-6400光合测定系统研究了生态因子对花楸(Sorbus pohuashanensisHedl.)二年生幼苗叶片的光合生理特性的影响.结果表明:花楸幼苗净光合速率日变化曲线均呈单峰型,无午休现象,且峰值(18.7μmol/(m2.s))出现在12:00,净光合速率的变化是由非气孔因素决定的;花楸光合作用受多因子交互作用的影响,交互作用对净光合速率的影响大于单一因子,其中光合有效辐射对净光合速率的影响最大;正常大气条件下,花楸幼苗叶片光饱和点为1 268.4μmol/(m2.s)、补偿点为31.9μmol/(m2.s),CO2饱和点为998.82μmol/mol、CO2补偿点为51.87μmol/mol.     

关于Z_m~*子群的一个注记

讨论 n整除 m时 Z*m 的子群与 Z*n 的子群之间的关系以及它们对有限群的 Galois作用的不同 ,并给出相关的例子 .证明当 α≥ 3 ,β≥ 1时 ,Z*2 α 的一个子群与 Z*2 α β 的一个子群在 mod2α下同构当且仅当该子群为〈-1〉;而对于奇素数 p及α,β≥ 1 ,Z*pα 的一个子群与 Z*pα β 的一个子群在 mod pα下同构当且仅当该子群的阶是 p-1的因子 .     

完全二部有向图的(C_(2k),α)-因子分解

K*m,n表示对称的完全二部有向图,C2k表示2k长有向圈。如果K*m,n的子有向图F满足(1)F的有向弧集可分解为若干个有向圈C2k,(2)K*m,n的每一个点都恰好出现在F的"个C2k中,则称F为K*m,n的(C2k,")-因子。如果K*m,n的有向弧集可以划分为K*m,n的(C2k,")-因子的和,则称K*m,n存在(C2k,")-因子分解。文章利用直接构造法,得到对称的完全二部有向图K*m,n存在(C2k,")-因子分解的充分必要条件:m=n#0(mod"k/d),其中d是"和k的最大公约数。