电磁场的寖渐施加撤除与能量算符(英文)

当电磁场(宀浸)渐施加并随后(宀浸)渐撤除之后,电磁场为零而矢势和标势仍可不为零。在这情形下必须用能量算符而不能用哈密顿量去计算系统处于一能量本征态的几率。在电磁场为零时势为零这种规范中,能量算符化为未扰动哈密顿量,这时能用通常的方法计算几率。     

入射粒子、规范场和几何位相

证明了只要粒子在规范场中运动的方程具有定域规范不变性 ,则其波函数就是相应的无势方程的波函数和规范势沿粒子运动闭合路径不可积位相因子之乘积 .在场强为零、势不为零的复连通区域中 ,上述不可积位相为几何位相 ,由此推得 :①重力势或惯性力势沿相干中性原子运动闭合路径的不可积积分 ;②胶子势沿夸克运动闭合路径的不可积积分 ;③中间玻色子势沿轻子左 (右 )手场运动闭合路径的不可积积分 ,在上述复连通区域都各将贡献一几何位相     

一类带变位势的临界指数增长的椭圆型方程组正解

研究了一类带变位势的临界指数增长的椭圆型方程组．通过使用变分法得到的研究结果表明：虽然方程组带变位势,但方程组的能量泛函在零点附近存在局部极小值点,且该极小值点为方程组的正解．此外,当方程组的扰动项趋于零时．该正解也趋于零．     

磁性杂质在铁基超导体中引起的隙内束缚态

基于两轨道四带紧束缚模型,研究铁基超导体中单个磁性杂质对局域态密度的影响,并得到杂质共振峰的高度、位置与混合势的关系.在杂质点附近,在一定的磁性杂质势下存在零能共振峰,超导相干峰也受到抑制.随着磁性势的变化,零能共振峰发生劈裂.发现在非磁性势V_s一定、磁性势V_m=|V_m|时,局域态密度曲线基本相同,并且在一定的杂质势范围内正负能侧杂质共振峰是对称的,也注意到局域态密度显示较强的磁性或非磁性杂质势的特征.     

矢量场存在矢势的充要条件

指出某区域矢量场的散度处处为零不是该矢量场存在矢势的充要条件,从矢量场存在矢势与第二型面积分的关系,讨论矢量场存在矢势的充要条件,并给出几种矢量场存在矢势的充要条件。     

新环状势的Klein-Gordon方程束缚态解

Klein-Gordon方程可以描述自旋为零或整数相对论运动粒子.强耦合条件下,环状非中心势是一类重要的势函数,Klein-Gordon方程可描述非中心势这类系统的性质.     

第二类Pschl-Teller赝自旋对称势场相对论粒子的束缚态

标量势和矢量势之和为零意味着原子核具有严格的赝自旋对称性.作者在赝自旋对称性条件下,求解了第二类Pschl-Teller型势中运动粒子的klein-Gorden方程和Dirac方程S波的束缚态解,并给出了相应的束缚态能谱和相对论性波函数.     

第二类P(o)schl-Teller赝自旋对称势场相对论粒子的束缚态

标量势和矢量势之和为零意味着原子核具有严格的赝自旋对称性.作者在赝自旋对称性条件下,求解了第二类P(o)schl-Teller型势中运动粒子的klein-Gorden方程和Dirac方程S波的束缚态解,并给出了相应的束缚态能谱和相对论性波函数.     

零半径势方法求解定态薛定锷方程

本文论证了用零半径势方法求解一维定态薛定锷方程的原理和基本计算公式.并指出在定态薛定锷方程中V(x)为有限深度、对称或非对称的势阱时,采用零半径势方法求解,可以归结为实对称矩阵的本征值问题,用计算机求其数值解.文中给出了用计算机计算的具体例子.     

电磁场作用下原子能态跃迁几率的计算

用Ｙａｎｇ方法讨论了规范不变的电磁场作用下原子能态跃迁几率计算问题，结果表明，通常的处理只是在场为零，势也为零的特定规范中才成立。     

求解简单液体径向分布函数的微扰方法

给出了求解简单液体径向分布函数的微扰方法,该方法把分子间相互作用势分解成参考势与微扰势之和,把径向分布函数、全相关函数、直接相关函数及桥函数表示成微扰级数的形式,假设零级桥函数为已经的参考流体的桥函数,其余级次的桥函数都为零,得到了各级函数所满足的积分方程和闭包关系.利用上述方法分别计算了单元和二元硬核Lenard-Jones流体的径向分布函数,并与用Choudhury理论计算的结果进行了比较,计算结果验证了本文方法的正确性.     

一类环状球谐振子势Klein-Gordon方程的束缚态解

提出了一种新的环状球谐振子势. 在标量势与矢量势相等条件下,应用因子分解方法,求解了零自旋粒子在其中满足的Klein-Gordon方程,得到了束缚态解和能谱方程.归一化角向波函数和径向波函数分别以初等函数表示,并用笛卡尔符号法则讨论了能谱方程.结果表明,粒子在这一势场中惟一地具有正的分立能量本征值.     

多个白噪声驱动下一维周期势中粒子的迁移率

高阻尼条件下推导了在加性和乘性白噪声共同驱动下一维周期势中运动粒子的迁移率公式．当周期势为余弦势时，发现：在加性白噪声的基础上，由于周期势幅涨落导致乘性白噪声的加入，使运动粒子的迁移率增大，并且在两个噪声强度一定的条件下，运动粒子的迁移率随周期势幅的增大而减少，直至为零．     

GNES方法计算微波定向耦合器的电感──电磁场理论中几何化、数论消发散方法的推广

应用GNES方法计算微波定向耦合器的电感．证明TEM波模式下柱导体是等矢势体,给出了矢势和面电流的基本奇性积分方程组．具体计算了各种组态下双圆杆内导体的电感,并得到了零级近似的解析表达式．     

费曼传播子方法研究超流费米原子气体从一维光晶格中释放后的相干演化

文章基于描述零温超流费米气体的序参量方程，通过费曼传播子方法，解析了关闭光晶格和谐振子势后，超流费米原子气体的相干演化，以及仅关闭光晶格，费米超流在谐振子势中的周期演化。     

多个白噪声驱动下一维周期势中粒子的迁移率

高阻尼条件下推导了在加性和乘性白噪声共同驱动下了一维周期势中运动粒子的迁移率公式，当周期势为余弦势时，在加性白噪声的基础上，由于周期势幅涨落导致乘性白噪声的加入，使运动粒子的迁移率增大，并且在两个噪声强度一定的条件下，运动粒子的迁移率随周期势幅的增大而减少，直至为零。     

高压下铝的弹性系数的分子动力学模拟

采用Y．Mishin的EAM势和分子动力学方法，对零温下-15．-20GPa范围内铝的弹性系数进行了研究，得到了弹性系数随压强的变化关系．利用Murnagahan等温状态方程对压强和体积关系进行了拟合，得到铝的零压体模量为73．5GPa．该结果与相关文献资料报导的值在误差范围内符合得很好．通过和实验值的比较，说明该相互作用势的适用范围可以到15GPa．     

双原子分子振动能谱的再计算

对势模型进行变形,借助超维里定理和Hellman-Feyman定理,不用求波函数,而只根据零级能量和势模型推导了无波函数微扰论的递推公式.利用这些公式和双变量的快速逼近的pad埁近似方法,计算了Hcl分子的振动能谱,计算结果与实验相符.     

关于化学势μ的两点注记

通过分析化学势μ的物理意义,指出仅对单元系化学势μ是1mol吉布斯函数;同时得出仅当系统粒子数变化且系统粒子数变化不受到约束时化学势为零．     

粘性和粘弹性流体的势流

本书是《剑桥航空和航天》系列丛书第21卷。本书论述势流如何进入粘性和粘弹性流体运动的一般理论中。传统上，势流理论表述为无粘流体的势流研究对象，当流体是不可压缩时，这种流体被称为”理想的”流体，这种表述形式甚为广泛，它可以在流体力学的每一本书和所有大学教程中找到，但是，这是错误的。在势（无旋转）流中，把流体的粘性设为零是没有必要的，也是没有用的。有非零粘性流体的势流无量纲描述与雷诺数有关，无粘性流体的势流理论将雷诺数提高到无限大，而该书介绍的理论阐述在有限和非常小的雷诺数情况下的势流理论。