有限温度下介观复杂耦合双谐振电路的量子涨落

对介观复杂耦合电路作双模耦合谐振子处理,将其量子化.通过线性变换,将介观体系的哈密顿量对角化.利用热场动力学(TFD)理论,研究了热真空态、热相干态及热压缩态下回路中电荷和电流的量子涨落.结果表明,电荷电流的量子涨落不仅和电路自身的参数、彼此的复杂耦合程度有关,而且还和压缩度、压缩角及环境温度有关,而且随温度的升高而增大.     

有限温度下介观互感电容耦合双谐振电路的量子涨落

从满足的微分方程入手,对介观互感电容耦合电路作双模耦合谐振子处理,利用谐振子量子化的方法将其量子化.通过线性变换,将体系的哈密顿量对角化,给出了体系的本征能谱.在热场动力学(TFD)理论框架下,研究了热真空态、热相干态及热压缩态下回路中电荷和电流的量子涨落.结果表明:电荷电流的量子涨落不仅和电路自身的参数、彼此的耦合程度有关,而且还和压缩度、压缩角及环境温度有关,并且随温度的升高而增大.     

介观含源耦合电路中的量子力学效应

通过对无耗耦合含源介观电路的量子化和体系哈密顿量的对角化,计算了压缩真空态下和含源电路基态下电荷、电流的量子涨落。结果表明,介观耦合电路中存在量子力学效应,每一回路的量子涨落除决定于回跟自身参量外,还决定于另一回路的电学参量,即两回路中的量子涨落是相互关联的;此外,量子涨落与电路所处的状态密切相关。     

压缩真空态的激发态下介观互感电容耦合双谐振电路的量子涨落

对介观互感电容耦合电路作双模耦合谐振子处理,将其量子化.通过三次幺正变换,将体系的哈密顿量对角化,给出了体系的本征能谱.研究了压缩真空的激发态下回路中电荷和电流的量子涨落.结果表明:这种量子涨落不仅与电路器件的参数、激发量子数、压缩参数有关,而且还和彼此的互感、电容耦合有关.     

介观互感电容耦合双谐振电路在压缩真空态下的量子涨落

对介观互感电容耦合电路作双模耦合谐振子处理,将其量子化.通过三次幺正变换,将体系的哈密顿量对角化,给出了体系的本征能谱,研究了压缩真空态下回路中电荷和电流的量子涨落.     

介观含源耦合电路在压缩真空态的激发态下的量子涨落

从无耗散的含源电感耦合电路的经典运动方程出发，在压缩真空态的激发下求解了耦合电路电荷和电流的量子涨落，并对结果进行了讨论。     

压缩真空态的激发态下介观互感电容藕合双谐振电路的量子涨落

对介观互感电容耦合电路作双模耦合谐振子处理，将其量子化．通过三次幺正变换，将体系的哈密顿量对角化，给出了体系的本征能谱．研究了压缩真空的激发态下回路中电荷和电流的量子涨落．结果表明：这种量子涨落不仅与电路器件的参数、激发量子数、压缩参数有关，而且还和彼此的互感、电容耦合有关．     

有源介观电感耦合电路的本征态及热效应

研究了介观电感耦合电路中压缩态的产生及涨落压缩问题，如果电路参数电容和电感随时间变化，则有源电感耦合电路的本征态是压缩平移Fock态，当电路的频率不变时，电感增加，电荷的量子涨落有压缩，而电流的量子涨落无压缩，电感减小，电流的量子涨落有压缩，电荷的量子涨落无压缩，耦合电感有助于减小电流的量子涨落，温度上升使量子涨落增加，利用电容和电感的时间演化能够降低温度引起的热噪声。     

耗散介观RLC串并联电路在热真空态下的量子涨落

利用阻尼谐振子正则量子化方法,实现了对耗散介观RLC串并联电路的量子化,并在此基础上,研究了基于热场动力学(TFD)理论的热真空态下的电荷和自感磁通链、电压和电流的量子涨落.结果表明,在热真空态下电荷和自感磁通链、电压和电流都存在着各自的量子涨落,且量子涨落及量子涨落积不仅与电路中的器件参数有关,而且还与时间和温度有关.     

Fock态下介观电容耦合阻尼双谐振RLC电路的量子涨落

将介观电容耦合阻尼电路作双模耦合阻尼谐振子处理,使其量子化,通过3次幺正变换,将体系的哈密顿量对角化,并给出了体系的本征能谱.研究了Fock态、真空态下回路中电荷和电流的量子涨落.