标架场e_a~μ(x)的一种表达式

在弯曲时空中,物质场的量子化仍然是一个没有完全解决的问题。Schwinger和Kibble利用r矩阵的标架表示,并在时间规范和空间对称的时空规范下,将标量场和旋量场进行了正则量子化;随后Fadeev在黎曼超曲面上也完成了同样的工作。他们工作的相同之处是采用一些人为的规范条件,使得标架场e_α~μ(x)有简单形式:     

L-函数的一种新型均值公式

对实数Q≥3,设正整数q≤Q,x表示模q的Dirichlet特征,L(s,X)是对应于X的L-函数,L'(s,X)表示L(s,X)对于复变量s的一阶导数。本文的主要目的是研究均值     

E_6模型中的三代中微子振荡

在文[1]中,我们讨论了E_6大统一模型中的中微子振荡问题。在该文中,我们仅讨论了存在一代费米子的情况。本文我们讨论一个更现实的模型,即存在三代费米子情况下的中微子振荡问题。费米子超场Ψ_i(27)为E_6风群的27维表示,i=1,2,3表示代指标。Higgs超场H_a(27)、H_a(27~*)、(78)分别是E_6群的27、27~*、78维表示,a=1,2.在每代费米子中,包含有5个     

青藏高原各拉丹冬冰芯年积累量变化及其与大气环流的关系

根据各拉丹冬冰芯重建了该地区近70 a来积累量的时间序列. 冰芯积累量与邻近区域气象台站的降水量存在显著的正相关性, 表明冰芯积累量可以作为该地区降水量的代用指标. 1930s中期至1960s初期, 各拉丹冬地区的降水量处于一个低值期, 并于1950s末期达到了极低值. 自1960s开始, 降水量急剧上升, 进入1990s后, 降水量有下降趋势, 但仍然高于1930s~1950s. 利用Mann-Kendall方法检测出该地区降水量在1967年发生了一次突变, 即由低降水期转为高降水期. 大气环流特征的分析表明, 高降水期的西南夏季风比低降水期北扩了约2个纬度, 且巴尔喀什湖槽在高降水期明显增强, 同时经向风和水汽输送在高降水期也显著增强.     

关于杨-米尔斯场的场强和规范势

<正> 一、杨-米尔斯场(即 SU_2规范场)是除经典电磁场外,最早引入的规范场,也是目前讨论得较多的、有物理意义的非交换规范场.我们用 A_μ,μ=0,1,2,3表示场的规范势,f_(μν),μ,ν=0,1,2,3表示场强,它们都是4维时空上取值于三维同位旋空间的(向量值)函数.用规范势表示场强的表达式为     

关于Riemann zeta-函数的几个恒等式

对任意复数s,设ζ(s)表示Riemann zeta-函数,当Re(s)>1时有本文的主要目的是研究形如下式     

一类函数的插值

对实数a令(?)=max(1,|a|)。设s≥1。用G_s表示s维单位立方体,用(x,y)表示R~s中矢量x,y的内积。对m=m_1,…,     

Riemann Zeta函数在σ=1/2线上零点个数的一个下界

设T>0,N(T)表示Riemann Zeta函数ζ(s)在区域0≤σ≤1,0相似文献   

陆地上空大气温度的卫星红外遥感探测

对一组卫星测温通道来说,第i个通道测到的向上辐射强度可表示为这里,M是通道数,τ为从气压P处到大气外界的透过率,(?)_i↓为有效向下天空辐射强度,ε为地面比辐射率,B为普郎克函数,T表示气压P处的温度,角码s表示是地面的量。 原则上,无论在陆地或海洋上,都可以通过求解(1)式来得到大气温度垂直分布。但在陆地的情况下,虽然地面气压可以作为已知的,或者有可能在卫星上用激光雷达直接测出,但     

致密星吸积盘的光学表现——Kerr度规

致密星吸积盘(或环)的光学表现问题,是与解释某些高能天体物理现象(例如,致密X射线星、活动的星系核)直接有关的。上一篇文章,我们讨论了在球对称的Schwarzschild场中吸积盘的光学表现,由于强引力场的作用,光子的运动要受到影响,计算结果表明,吸积物质的发射频谱和交食时的光变曲线都会显现出一些新的特征。 实际的致密天体常常是转动的。天体的     

黎曼ζ函数在σ=1/2线上零点个数的一个下界

设T>0,N(T)表示黎曼ζ函数ζ(s)(s=σ it)在区域0≤σ≤1,0相似文献   

关于Einstein λ变换与Einstein张量的不变性

设M为n(≥2)维C~∞流形,g,即<,>,为M上的非奇异度量张量场.若以D表示M上所有的仿射联络,则对每一联络D∈D,在M上就有一种几何(M,g,D);又以F表示M上的C~∞函数环,以X表示M上的C~∞向量场所生成的Lie代数,且以记M上的一次外微分形式的全体.令{x~i}为M上点m的局部坐标系,则其相应的坐标基向量场为,其对偶基为{dx~i},由于M上具有度量,故在切空间T_m处还存在么正基场{Z_i},令其对偶基为{Z~i}(i=1,…,n)。     

连续系统的Nielsen算子

梅凤翔定义了离散力学系统的Nielsen算子■式中q_s真是系统的广义坐标,n是自由度(力学学报,1984,16:596—604)。本文将把Nielsen算子推广到连续的力学系统和场中,以x_μ(μ取值0,1,2,3)表示时空坐标,以φ_i(i取值1,2,…,n)表示场变量,场的Lagrange函数密度     

关于平稳随机场的强正则性

设{x(s,t)};s,t=0,±1,±2,…为平稳随机场。H_x为一切x(s,t);s,t=0,±1,±2,…所产生的线性闭空间,即令     

真空涨落与基本粒子构成

在GWS理论中,利用Higgs场、规范场与旋量场之间的相互作用形成了W、Z~0与轻子,其中Higgs场就是一类真空标量场。Heisenberg曾用旋量场构成费米子。李政道从σ模型出发建立了非线性旋量场方程。在此基础上我们试着再前进一步,假设存在标量、矢量、旋量真空场,并且假定各类粒子分别由它们的涨落形成。按此方案,我们讨论了几类非线性方程的典型解,还着重用数值法求解了九类非线性旋量场方程的孤粒子解。最后对结果作了评论。     

关于L-函数的四次均值公式

对整数q>2,设x表示模q的Dirichlet特征,x_0表示主特征,L(s,x)是对应与x的L-函数。本文的主要目的是给出均值     

关于L-函数的k次均值

对整数q>2,设x表示模q的Dirichlet特征,L(s,x)表示对应与x的L-函数。定义函数A(q,k)及B(q,k)如下:     

位数码之和的幂的平均阶

用s(n)表示正整数n的十进制表示中位数码之和,例如,若n=b_r10~r+b_(r-1)10~(r-1)+…+b_110+b_0,则s(n)=b_r+b_(r-1)+…+b_1+b_0. 1/x sum from n≤x (s(n))~k=(9/2)~klog~kx+O(log)~(k-1/3x)。 Cooper与Kennedy证明了对于任何固定的k∈N,有他们还明了     

关于二类Riemann Zeta函数恒等式的二个递推公式

对任意的复数s,设ζ(s)表示RiemannZeta函数,当Re(s)>1时有ζ(s)=sum from n=1 to∞(1/n~s).定义A(n,k,l)=sum from a_1 a_2 … a_k=n(a_1a_2…a_k)~1ζ(2a_1)…ζ(2a_k),(1)其中n≥k为整数,a_1 a_2 … a_k=n表示对所有满足该式的k维正整数组(a_1,a_2,…,a_k)求和,本文的主要目的是研究(1)式的求和计算问题.     

怎么·什么·为什么

最早是法国数学家韦达(1540～1603)开始用辅音字母b、c、d、f等来表示已知的量,用元音a、e、i、o、u等来表示未知的量。后来法国数学家、物理学家笛卡尔将其改成用字母表的前几个字母a、b、c、d等来表示已知的量,而用字母表的后几个字母x、y、z等来表示未知的量,这一习惯一直延续至今。(和)