S=1/2反铁磁海森堡交替链的能隙

应用Ｓ＝１／２量子键算符方法研究了Ｓ＝１／２反铁磁海森堡交替链的激发谱,该方法比严格 对角化方法简单而有效,当Ｊ‘＝Ｊ时,第一激发态和基态之间能隙为零,这与各向同性的Ｓ＝１／２反铁磁海森堡链的结论一致。当Ｊ’＝－Ｊ时,第一激发态和基态之间能隙为０．５８８８Ｊ。     

掺杂对一维反铁磁海森堡自旋链性质的影响

应用三子格的自旋波理论和格林函数方法研究了由掺杂形成的准一维自旋1/2的反铁磁海森堡系统,得到系统存在3支自旋波激发谱,其中1支没有能隙,2支有能隙;在长波近似下,这3支自旋波激发谱与波矢k成平方关系,系统的低温比热为C∝T1/2关系,其基态具有磁性长程序,这都不同于未掺杂的一维自旋1/2的反铁磁海森堡链模型系统.对系统磁性序的研究表明,T=0是相变点,Mermin-Wagner定理对于该系统成立.     

无长程序的混合自旋反铁磁材料L2BaNiO5的理论研究

构建了准一维自旋为1的反铁磁Heisenberg模型, 并采用双时Green函数理论研究了无长程序的反铁磁材料L₂BaNiO₅在奈尔温度以上时的物理性质. 得到了该系统的关联函数、沿Ni链方向的激发谱以及该激发谱中Haldane能隙随温度的变化关系. 我们发现, 虽然高温时该系统Boson凝聚消失, 反铁磁长程序不存在, 但是由于该系统中的短程关联仍然存在, 致使激发谱中仍然存在能隙. 而且受Ni离子与稀土离子间磁相互作用的影响, 致使沿Ni链方向激发谱的能量增强. 另外, 还发现随着温度的升高Haldane能隙在增加.     

单离子各向异性对一维海森系统激发谱的影响

我们利用平均场Ｓｃｈｗｉｎｇｅｒ－Ｂｏｓｏｎ理论表示研究了具有单离子单轴各向异性的海森堡反铁磁链的性质，在格点退耦近似下，我们找到一个清楚，简单的物理描述，得到两支激发谱，以区分ｓ＾ｚ＝０单态和ｓ＾ｚ＝±１双重简并态。     

存在外场时无规稀磁离是性反铁磁体的结构因子

用一种新的格林函数解耦方法，对具有层间耦合和意境离子异性的海森堡反铁磁三角晶格进行了研究，计算了自旋元激发能谱和结构因子。     

子格对称破缺的准-维海森堡系统的DMRG研究

利用密度矩阵重整化群（DMRG）方法研究一种S=1／2子格对称破缺的准-维反铁磁海森堡自旋链，计算了该系统单个原胞的基态能、自旋关联函数以及交错磁化率．研究表明：尽管自旋相互作用是反铁磁的，但由于子格对称破缺的影响．而使系统基态呈现出不饱和的铁磁性（即亚铁磁特性）．这与运用LIEB—MATTIS定理的预测结果和自旋波近似的计算定性一致．     

子格对称破缺的准一维海森堡系统的DMRG研究

利用密度矩阵重整化群(DMRG)方法研究一种S=1/2子格对称破缺的准一维反铁磁海森堡自旋链,计算了该系统单个原胞的基态能、自旋关联函数以及交错磁化率.研究表明:尽管自旋相互作用是反铁磁的,但由于子格对称破缺的影响,而使系统基态呈现出不饱和的铁磁性(即亚铁磁特性),这与运用LIEB-MATTIS定理的预测结果和自旋波近似的计算定性一致.     

非均匀推广的海森堡铁磁链模型与可积方程

利用延拓结构研究了可积的非均匀推广的海森堡铁磁链方程。通过将非均匀推广的海森堡铁磁链的自旋矢量取为闵可夫斯基空间中曲线的次法矢量，得到相应的耦合的非均匀可积方程。     

具有层间耦合反铁磁阻挫系统的热力学系统

本研究了具有充分阻挫的海森堡反铁磁三角晶格的热力学性质，同时讨论了系统的低温相变行为和自旋的元激发谱，其结果与蒙特卡罗模拟结果符合的较好。     

存在外场时无规稀磁离子异性反铁磁体的结构因子

用一种新的格林函数解耦方法 ,对具有层间耦合和单离子异性的海森堡反铁磁三角晶格进行了研究 ,计算了自旋元激发能谱和结构因子     

四次幂交换作用的稀疏伊辛铁磁系统

本文应用新近发展的有效场重整化群方法,研究了四次幂交换作用和自旋浓度对于稀疏伊辛(Ising)铁磁系统的居里温度的影响.     

双二次耦合场对铁磁/反铁磁双层膜中交换偏置场的影响

研究了界面双线性耦合和双二次耦合对铁磁/反铁磁双层膜中交换偏置场的影响.结果表明:随着双线性耦合场或双二次耦合场的增加,交换偏置场的最大值位置向易轴靠近.另外,交换偏置场随外磁场角度的变化曲线随着双二次耦合场的增加,逐渐趋于正弦图像.其根源在于双二次耦合场与铁磁层单轴各向异场二者作用相互抵消,使曲线趋于光滑.铁磁层的磁滞回线对双二次耦合场也有一定的依赖.     

Synthesis,thermal decomposition and crystal structure of copper (Ⅱ)α,β-unsaturated carboxylate with urea

A detailed synthesis is described for binuclear cage ternary complexes Cu2A4 [(NH2)2CO]2, where A = CH2 =CH-COO and CH2 =C(CH3)-COO- . Elemental analysis and thermal analysis have been investigated. The molecular structure of Cu2 (CH2 = CH-COO)4[(NH2)2CO]2 was determined by single crystal X-ray diffraction. The material forms blue crystal with tetragronal symmetry, space group P42/n, a = b = 1.239 35(6) nm, c = 1.398 05 (16) nm, Z = 4. There exists a magnetic exchange interaction between the two paramagnetic Cu atoms. The Cu-Cu bond length is 0.260 94 nm.     

磁性多层膜的磁滞回线和磁阻曲线的唯像理论研究

基于相干转动的局域能量极小模型和经典的热激活模型研究了包含二次、双二次耦合的磁性多层膜的磁化过程。计算结果表明双二次耦合和磁层的层数对多层膜的磁相图、磁滞回线、磁阻曲线都有重要的影响。在有限温度下，热激活使得磁性多层膜的磁状态间发生跳跃而达到动态平衡。当引入了具有高斯分布的微磁畴元后，计算了系统的磁状态，得到了不同温度下的磁滞回线和磁阻曲线。计算结果较好地解释了形态各异的磁滞回线和磁阻曲线。     

用红外光谱法确定粘土表面结合水界限

针对泥页岩吸附结合水诱发或加剧井壁不稳定问题,采用红外光谱法对粘土表面结合水界限进行了定性确定,同时获得有关水分子中化学键合及水分子与粘土矿物间相互作用的信息。结果表明,粘土矿物能与水相互作用而吸附结合水,随着粘土吸附结合水量增多,水合蒙脱土中水分子的伸缩振动频率ν随之降低。在伸缩振动频率ν随相对水气平衡压p/ps的变化过程中,存在先快、中间慢、后期又快直至稳定的特点,出现两个明显的转折点p/ps=0.9、0.98,它们为粘土—水体系的两个特征湿度,前者为粘土表面强结合水与松散结合水(渗透结合水)之间的交界点(界限),后者为松散结合水(渗透结合水)与自由水之间的交界点(界限)。其结果与离子交换法获得的结果相一致。     

电子回旋脉塞等离子体的粒子模拟

采用等离子体粒子模拟(PIC)的方法,在理论研究基础上应用电磁模型,鳊写了TE模式的电子回旋脉塞等离子体粒子模拟程序并进行了数值模拟.模拟结果表明由于相对论效应引起角向群聚,从而产生净能量的交换;回旋脉塞主要发生在ω≈ωc的横向区域,注-波互作用的结果使粒子几乎全部将能量耦合给微波.     

元素周期系的“时空限制”

本文从“时”“空”两个方面讨论了元素周期系的界限。铀后元素是不稳定的,随着原子序数的增加,半衰期迅速变短,作为不稳定核的存在受到可测时间的限制,可测时间的理论极限应是强相互作用时间10~(-23)秒。铀后元素最长寿同位素的半衰期τ(年)与原子序数Z有近似线性关系lgτ=-1.173Z+116.7,由此得出不稳定核存在的时间限制是Z=125;空间限制是Z=131～153。“时”“空”限制基本相一致,使得有理由认为周期系的极限界限在第八周期。     

两表面层铁电薄膜体介质层效应理论研究

基于横场伊辛模型的平均场近似理论,研究了具有两个表面层铁电薄膜的体介质层对整个铁电薄膜相变性质的影响.给出了一个适合于研究任意层数具有两个表面层及体介质层铁电薄膜相变性质的递归公式.研究了体介质层的交换相互作用参量和横场参量对整个铁电薄膜相图的影响,以及交换相互作用参量对横场参量过渡值的影响和横场参量对交换相互作用参量的影响.结果表明,相图中铁电区、薄膜的居里温度、体介质层的横场参量过渡值均随体介质层的交换相互作用参量的增大而增大;体介质层的交换相互作用参量随体介质层的横场参量的增大而增大;而相图中铁电区、薄膜的居里温度却随体介质层的横场参量的增大而减小,并且发现体介质层的交换相互作用参量对薄膜的影响比其横场参量稍大些.最后也给出了两个表面层的交换相互作用对相图的影响.     

双二次域的Tame核和Wild核

设Ｆ＝Ｑ（√ｄ,√－１）为双二次域,Ｋ２ＯＦ和Ｗ（Ｆ）分别是Ｆ的Ｔａｍｅ核和Ｗｉｌｄ核,本文决定了Ｋ２ＯＦ／Ｗ（Ｆ）的结构。     

单带HUBBARD模型的铁磁长程序

本文通过在单带大ＵＨｕｂｂａｒｄ模型加一项铁磁交换作用讨论Ｈｕｂｂａｒｄ模型铁磁长程序的稳定性问题。