重夸克偶素的一种唯象囚禁势（Ⅲ）

本文计算了以U_c(r)=1/2×kr~2+λ_1r~4+λ_2r~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱的相对论修正。计算结果表明,考虑相对论修正后,大多数能级比未考虑相对论修正时与实验值符合得更好。     

Ac(2880)+ 2D波激发态的强衰变

在³P₀模型框架下,计算A_c(2880)⁺作为2D波激发态的衰变宽度和分支比,确定其量子态并探究内部激发模式.计算结果表明:A_c(2880)⁺有可能是2D激发态A_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_ρ=1、l_λ=2,为径向ρ激发、轨道λ激发的激发模式,总衰变宽度Γ_total=18.53 MeV,分支比比值R=Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2520)π)/Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2455)π)=0.16;也可能是2D激发态A’_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_λ     

$\bf\Lambda _{\bf c} \textbf{(2880)}^{\bf +} \textbf{2}$D波激发态的强衰变

在$^3P_0 $模型框架下, 计算$\Lambda _{c} (2880)^+$作为2D波激发态的衰变宽度和分支比, 确定其量子态并探究内部激发模式. 计算结果表明: $\Lambda _{c} (2880)^+$有可能是2D激发态$\Lambda _{{c}2} \big(\frac{3}{2}^+\big)$, $J^P=\frac{3}{2}^+$, 且$n_\rho =1$、$l_\lambda =2$, 为径向$\rho $激发、轨道$\lambda $激发的激发模式, 总衰变宽度${\it\Gamma}_{total} =18.53$ MeV, 分支比比值$R={\it\Gamma}(\Lambda _{c}(2880)^+\to \Sigma _{c}(2520)\pi)$/${\it\Gamma}(\Lambda _{c} (2880)^+\to \Sigma _{c} (2455)\pi)=0.16$; 也可能是2D激发态$\Lambda _{{c}2}^{'}\big(\frac{3}{2}^+\big)$, $J^P=\frac{3}{2}^+$, 且$n_\lambda =1$、$l_\lambda =2$, 为径向$\lambda $激发、轨道$\lambda $激发的激发模式, 总衰变宽度${\it\Gamma} _{total} =1.69$ MeV, 分支比比值$R={\it\Gamma}(\Lambda _{c} (2880)^+\to \Sigma_{c}(2520)\pi )$/${\it\Gamma} (\Lambda_{c} (2880)^+\to \Sigma_{c}(2455)\pi )=0.10$.     

中性黑格斯玻色子对分支比Br(B→Xsl+l-)的贡献

在top夸克双Higgs模型下计算了由中性黑格斯玻色子导致的圈图对稀有衰变B→Xsl+l-(l=e,μ)分支比的贡献.通过数值计算发现:①中性黑格斯玻色子对B→Xxl+l-衰变过程的贡献与标准模型部分相互加强,但增加的幅度较小;②当中性黑格斯玻色子的质量大于100GeV,tanβ≤40时,可以忽略中性黑格斯玻色子对B→Xxl+l-(l=e,μ)分支比的贡献.     

素变量混合幂丢番图逼近

设k是大于或等于的正整数,η是任意给定的实数,λ_1,λ_2,λ_3,λ_4是非零实数不全同号,并且λ_1/λ_2是无理数,则不等式|λ_1p_1~2+λ_2p_2~2+λ_3p_3~2+λ_4p_4~k+η|(maxp_j)~(-σ)有无穷多组素数解p_1,p_2,p_3,p_4,这里σ=1/8(k+8/k)+ε,ε0.     

代数上的超广义投影元的线性组合的群逆的表示（英文）

本文,我们研究了λ_1a+λ_2b的群逆,其中a与b为域上的代数中的超广义投影元.作为应用,我们给出了a~mb~n(λ_1a~k+λ_2b~l)的群逆的公式.     

一类二元指数分布相关系数的估计

设二元随机变量(X,Y)的生存函数为F(x,y)=exp〔-λ_1x-λ_2y-λ_(12)Max(x,y)〕x≥0,y≥0 0 其它其中λ_1≥0,λ_2≥0,λ_(12)≥0,λ_1+λ_(12)>0,λ_2+λ_(12)>0.我们把这类二元分布记作BVE(λ_1,λ_2,λ_(12)).该文讨论(X,Y)的相关系数ρ的统计推断问题。这无论在理论上还是实际上都是有意义的。本文基于元件以及串联系统两者的试验数据,得到了λ_1=λ_2时ρ的估计ρ和没有λ_1=λ_2限制时ρ的估计ρ,并分别讨论了ρ和ρ的无偏性,强相合性和渐近正态性。     

四代夸克的混合矩阵与CP破坏

本文通过引入两个小参数λ_1和λ_2(U_(12)≡λ_1,U_(34)≡λ_2),用么正性及旋转的方法给出了四代夸克的混合矩阵U(λ_1,λ_2).在现有实验数据的基础上,分析了前三代对 K°—(?)体系 CP 破的贡献,以及引入第四代夸克的必要性.对λ_1=λ_2的情况,讨论了第四代夸克对 CP 破坏的贡献及其对相角的限制,并给出了与现有实验符合的结果.     

重夸克偶素的一种唯象囚禁势(Ⅰ)

本文用无波函数微扰论(Perturbation theory Without wavefunction)计算了以U_c(γ)=1/2kγ~2+λ_1γ~4+λ_2γ~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱,选取适当的势参数时,粲偶素族和底偶素族的计算值与实验结果相符合,同时还利用计算能谱时所选取的势参数算出了与各能级相对应的平均半径,<γ~2>及<γ~4>等值。     

一个丢番图不等式

在本文中,我们得到如下定理:定理设λ_1,…,λ_5是非零实数,不具有相同符号,且不全是有理比,那么,任给ε>0,丢番图不等式|λ_1x_1~2+…+λ_5x_5~2|<(■x_i)~(-2/9+ε)有无限组正整数解(x_1,…,x_5).     

夸克模型下氘核结构初探

假定ｄ核中六个夸克为双高斯分布，通过Ｇｌａｕｂｅｒ多重散射理论拟合实验曲线来确定波函数中参数值，从而具体决定ｄ核的夸克分布。     

夸克的量子输运理论

在本文,我们推导出了夸克的一般性量子输运方程和限制方程,并讨论了理论的半经典和经典极限情况。     

Top夸克实验测量与唯象研究（Ⅰ）

本文对寻找Ｔｏｐ夸克的ｅ￣＋ｅ￣－和对撞机实验结果进行了综合分析，讨论了Ｔｏｐ夸克的主要产生和衰变道．本文根据ＬＥＰ和ＣＤＦ等实验组最新实验结果，导出了幅射修正因子△ｒ的实验值．本文给出了对Ｔｏｐ夸克质量Ｍ＿ｔ的限制．     

衰变集合与衰变问题

引进衰变物元及衰变集合的概念,从而开辟了一条处理衰变问题的规律及方法的科学路径。     

中子物质的一种可能相变

建议高密物质中子化后出现夸克集团相，这是一种带色的中子．分析了相应温度和密度．讨论了新相的自族长程序和类铁磁的畴状结构．     

重子磁矩和重子质量谱

通过唯象地引入夸克对质量分裂所引起的附加磁矩,并考虑质量比例因子及上、下夸克质量m_u与M_d之差的影响,使理论预言的重子磁矩与实验值的符合程度得以改善.     

Kinetics of Chlorine Decay in Water Distribution Systems

A combined first and second-order model, which includes bulk decay and wall decay, was developed to describe chlorine decay in water distribution systems. In the model the bulk decay has complex relationships with total organic carbon (TOC), the initial chlorine concentration and the temperature. Except for the initial stages they can be simplified into a linear increase with TOC, a linear decrease with initial chlorine concentration and an exponential relationship with the temperature. The model also explains why chlorine decays rapidly in the initial stages. The parameters of model are determined by deriving the best fitness with experimental data. And the accuracy of model has been verified by using the experimental data and the monitoring data in a distribution system.     

具有摩擦和记忆性的非线性波动方程一致能量衰减估计

考虑一类非线性粘弹性波动方程uu-KoAu+ g(t-s)div[a(x)▽ u(s)]ds+ b(x)h(u1)=f(u),(x,t)∈Ω×(0,∞)的初边值问题.在对函数g,h和f比较弱的假设下,通过引入简单的Lyapunov泛函和精确先验估计证明了能量一致衰减.     

B介子的衰变

一般认为非相对论性夸克模型只在动量反冲较小的区域适用,而对动量反冲极大的B介子稀有衰变B→K^*y(q^2=0)不适用．工作于无限动量参照系的Bsw模型却恰好适用于q^2=0区域,可证明在该模型中用于联系B→K^*γ稀有衰变和B→ρev^-半轻子衰变q^2=0谱的一个比在SU(3)味对称下与具体波函数无关,还可证明该性质在相对论性光前夸克模型中,当b夸克质量无穷大时也成立,事实上相对论性光前夸克模型在b夸克质量趋于无穷大时退化成BSW模型。     

B*d→Bdγ辐射衰变研究

用一种改进的光锥QCD求和规则研究辐射衰变B^*_{d→Bdγ. 在关联函数中选择适当的手征流算符, 计算耦合常gB^* dBdγ, 从而消除了矩阵元〈γ(q)|d(x)γμγ5d(0)|0〉的不确定性对 计算结果的影响, 其衰变宽度与标准的光锥QCD求和规则计算结果在误差范围内一致.}