π-■群

本文引进π-局部定义群系π-■,推广了局部定义群系的概念,统一和推广了P-幂零群、p-超可解群和 p-可解群等概念.本文还引进π-Frattini 子群Φ,(G)和π-Fitting 子群 F_x(G)两个特征子群,得到了π-■群的如下刻划:若■可解,对π-可解群 G,下列命题等价:(1) G∈π-■;(2) G/Φ_x(G)∈π-■;(3) ■p∈π∩π(G),G 的每个 p-极大子群 M 有 M/M_G∈■;(4) ■p∈∩π(G),G 的每个p-极大子群补于 G 的■-主因子.     

费米子Regge极迹的解析性和阈行为

从兀介子核子散射振幅出发,根据Mamdelstam 表示和么正条件。对于奇异量子数为零,重子数为1的费米子Regge 极迹,求得了下列结果:(1)位置参数α(s)的解析性,只有右方物理割无左方动力割,但是左方有从s=0到-∞的运动学割。(2)存当s<0时α(s)取复数值,并且还有一条同它或成复共轭(在s<0范围内)的Regge 极迹。这一对极迹它们的J-字称相同,但是空间宇称相反。0相似文献   

关于■介子与核子的相互作用

对强相互作用采取梯级近似的方法,求得了介子与核子的弹性散射及导致超子产生的过程的协变的积分方程组,利用弗利得荷蒙近似解这些积分方程,并应用麦卡锡和格临的方法消去解中的发散,在处理中计及了介子与超子的各种可能的字称的情况.本文同时给出了玻恩近似下的结果.我们所得到的解答反映出一个重要的结果,π介子相互作用在介子的过程中起着十分重大的影响.     

空间极迹与本体极迹关系的探讨

由刚体力学知道,作平面平行运动的刚体(或称薄板),当其角速度不为零时,在任一时刻薄板上恒有速度为零的一点,这点称为转动瞬心,常以C表示。转动瞬心C在固定平面上所描绘的轨迹为空间极迹,而在薄板上所描绘的轨迹称为本体极迹。1 空间极迹和本体极迹的参数方程 刚体的平面运动,是其随基点的平动和绕基点的转动的复合运动。刚体上任一点可     

确定π~ο介子的形状因子的一种可能方法

怎样测定π~ο介子的形状因子?这是近来感兴趣的问题之一。因为一直还没有测出任何一个玻色子的电磁结构。测定π~ο介子的形状因子一般有两个办法。一是如文献[1]指出利用正负电子对而产生π~ο介子和光子的反应。另一是测量由π~ο介子衰变而成的正负     

核子和O~-介子的内部波函数及电磁形状因子

(一) 核子的和π介子的——特別是核子的——电磁形状因子的实驗数据已經积累得相当多。这些数据可以作为人們探討核子和O~-介子內部結构的重要依据。文献用层子模型計算过核子的电磁形状因子,得到与实驗符合的質子中子磁矩比等結果,但是由于內部波函数未知,沒有研究过电或磁形状因子单独地和实驗比較的問題。在文献中列举了一些非相对論夸克模型計算核子电磁形状因子的工作。这一类計算的缺点在于不滿足相对論协变性的要求。目前电子質子弹性散射实驗的动量轉移平方已經达到几十个(GeV/c)~2,不考虑相对論效应显然是严重的問題。文献采用相对論諧振子型的內部波函数,得到与实驗符合的核子电磁形状因子。但是他們所用的內部波函数沒有Bethe—SalPeter振幅在能量复平面上要     

Regge极点与π-N 散射T=3/2,=3/2P-波相移

本文应用Khuri 所发展的散射振幅Regge 表示的新形式,计算了π—N 散射T=(?)J=(?)p-波散射相移;假设了在阈以上直到共振附近止的低能范围内,((?),(?))共振所在的一条Regge 极迹是上述分波振幅的主要贡献。与别的文献不同,在计算中所作的近似,仍能使近似分波振幅阈行为在很高程度上满足分波弹性么正条件。计算结果同实验符合得相当好。     

π-代数与π-子模

引进了π-模,π-余模等概念,研究了π-代数A上的π-模和π-子模的一些性质,把代数上的相关性质推广到了π-代数上;给出了π-代数A上的π-模和π-子模的一些充分必要条件.     

CMD-3实验π介子形状因子的初步结果（英文）

自2010年12月起,坐落在正负电子对撞机VEPP-2000上的CMD-3探测器成功取数.2013年首次在对撞能量小于1GeV能区进行扫描,并获取积分亮度为18pb-1的数据.本文给出了e~+e~-→π~+π~-截面的初步结果.     

低能π-核非弹性散射与π-π作用

根据π-核非弹性散射的边椽模型,用色散关系的低能近似方法,导出了具有确定状态的π-核非弹性散射的微分截面方程。这些方程和Chew与Low方程出较,从而得到π-π散射截面σ_(ππ)的公式。利用Chew与Low方程求得的关于σ_(ππ)的数据,粗略地估计了散射长度a_0和a_2的大小,结果是和目前的分析是一致的。     

π-余模代数与π-张量积

主要讨论Hopfπ-余代数H上π-H-余模代数与π-张量积.首先引进π-H-余模的π-张量积的概念,得到两个π-H-余模的π-张量积仍是π-H-余模;然后讨论局部有限维的Hopfπ-余代数H上π-H-余模代数的对偶,给出π-H-余模代数的一个等价条件.     

B介子非轻无璨衰变Bs→π+π-中湮灭强度的探索

在大多数B介子非轻无璨衰变中，湮灭贡献都带有不同于树图、企鹅图振幅中的强位相和弱位相，这对研究CP破坏很重要．同时，对于湮灭图自身来讲，计算它的贡献也很有意义：如果知道了湮灭图的贡献，将有助于我们更好的理解低能QCD动力学，研究理论方法是否具有可行性．BS^-→π^ π^-过程有较大的CP破坏，其CP破坏不仅来源于树图算符也来源于企鹅图算符；     

极大π-商群与正规π-补

通过对焦点子群性质的讨论 ,获得了有关π_商群的若干结果。特别获得了若干极大π_商群的同构定理 ,并且作为这些同构定理的应用 ,得到了一个正规π_补的充分条件。     

π-余模余代数与π-余模余理想

引进了π－H－余模余代数、π－－模代数的定义,给出了一些相关的性质,然后证明了局部有限维的π－H－余模余代数的对偶是一个π－H*－模代数;接着又引进了π－H－子余模、π－H－余模余理想、π－－子模以及π－H－模子代数等概念,证明了π－H－余模余理想与π－H*－模子代数间的对应关系.     

π-整环上形式幂级数的容度准则

利用星型算子理论的相关方法,对Krull整环与π-整环进行了研究,给出了π-整环上形式幂级数的一些容度准则,证明了整环R是π-整环当且仅当对f,g∈R[[X]]*,都■h∈K[X]*,使得c(f)w=c(g)wc(h)w;当且仅当对f,g∈R[[X]]*,都■h∈K[X]*,使得c(f)t=c(g)tc(h)t;当且仅当对f∈R[X]*,g∈R[[X]]*,都■h∈K[X]*,使得c(f)w=c(g)wc(h)w;当且仅当对f∈R[X]*,g∈R[[X]]*,都■h∈K[X]*,使得c(f)t=c(g)tc(h)t.     

关于极大π-可分解因子的次正规对

对π-可分群的π-可分解因子的次正规对做进一步地探讨,证明了自同构群在极大π-可分解因子的次正规对集合上有作用。作为该作用的一个直接结果,得到π-可分群的极大π-可分解因子的次正规对是共轭的。特别地,给出了极大π-可分解因子的次正规对的Frattini论断。     

手征σ模型的真空结构与π介子的质量产生

本文利用鞍点方程研究了具有功力学破缺和普通自发破缺的SU(2)_L(?)SU(2)_Nσ模型,得到了与我们以前工作一致的π介子质量谱,并对π介子获得质量的物理机制进行了讨论。     

Belle实验D0→K0sπ十π-道中性D介子混合参数测量的本底研究

在Belle非对称e+e-对撞机实验中,通过D0 →K0sπ+π-道的含时达里兹分析,可以实现对D0 -D0-混合参数的灵敏测量.详细地讨论了事例的筛选和本底分析方法,给出了信号和各类本底谱函数的具体形式.     

有限群π-中心与π-special特征标的关系

在这篇文章中,定义了有限群的π-中心,利用π-中心和π-special特征标的概念,将有限群的中心与不可约特征标的一些结果推广到π-中心和π-special特征标上,我们的结论推广了某些经典结果。