关于Liouville方程和Wave方程,Benjamin-Ono方程的Bcklund变换的分解

本文首次建立联系两个不同方程的Bckluncl变换的分解,并将此类分解推广到积分微分型方程。联系Liouville方程     

Boussinesq方程的Bcklund变换的分解

Bcklund变换(三BT)在非线性演化方程的研究中起着重要作用.Konopelchenko讨论了BT的群结构性质。屠规彰指出由方程的BT求出方程的守恒律,非线性迭加公式及孤     

半单纯Toda方程的Bcklund变换

其中N=(N_(ik))是实的l×l矩阵,它的l个行向量是一个半单纯李代数的素根(在R~l的某些基上)。在“Painlevé analysis for the semisimple Toda lattice”一文中(将发表在J.Math.Phys.),H.Flaschka和我已证明了方程(1)具Painlevé性质。     

KP方程的Lax对和Bcklund变换

Kodomtsev-Petviashvili方程(u_t 6uu_x u_(xxx)_x u_(yy)=0 (1)是一个1 2维的非线性演化方程。现给出KP方程的一个Lax对,并利用这个Lax对给出它的一个Darboux型的Bcklund变换     

Sine-Gordon方程中的破缺仿射代数与Bcklund变换

Sine-Gordon方程(SGE)是经典的非线性方程之一。它的很多性质已经研究得比较充分。但近年来,在手征模型与自对偶杨-Mills场方程(SDYME)中,有关无穷维代数与Riemann-Hilbert变换(RHT)的研究已经取得了很多新进展。将这些讨论应用于SGE,并寻求新的性质与联系自然是个令人感兴趣的问题。     

不同的演化方程的解之间的Bcklund变换

在文献[1]中,作者讨论了某些非线性演化方程的Darboux型的Bcklund变换,这种形式的变换可看作是通常的Bcklund变换的显式,应用起来比较方便。本文将进一步讨论某些不同方程的解之间的Darboux型的Bcklund变换。     

浅水波方程和Boussinesq方程的Lax对和Bcklund变换

1.对浅水波方程 有下列结果: 定理1 设Q=Mdx+Ndt,其中     

关于Burgers方程和Heat方程的一个含参数的Bcklund变换

本文首次用对两个方程分别不变的不变变换,由联系这两个方程的无参数的Bcklund变换导出它们的一个含任意参数的Bcklund变换。     

等谱与非等谱的KdV方程簇的Bcklund变换

以下总假定u(x,t)为x和t的光滑函数,u及其对x的各阶导数当x→—∞时都充分快地趋于零。 考虑广义的KdV方程簇     

一个KP型方程的Lax表示、Bcklund变换和无穷守恒律

2+1维的几个非线性方程的统一和推广。本文首先给出方程(1)的Lax表示,由此导出方程的Riccatti型Lax表示,进而得到(1)的一个Darboux型Bcklund变换和自Bcklund变换,最后经广义的Miura变换和方程的不变变换导出方程(1)的无穷守恒律。     

一个非线性演化方程组的守恒律和Bcklund变换

考虑非线性演化方程组我们得到了如下的结果:1.找到了(1)式的两个Lax对:     

有限深层流体方程的B(?)cklund变换与复合Galilei变换的一个关系

超双曲型方程与多复变函数有密切关系。这个事实,是我国学者首先注意并提出来的。这类线性偏微分方程的定性研究,应从基本解出发,通过基本解研究超双曲型方程解的性质,必然有助于定解问题的解决。我们主要提出由超双曲型方程的基本解构造的广义势解,并指出这类解的非解析性与拓展性。定义 设f(x_1,…,x_m,y_1,…,y_m)是关于变元     

浅水波模型方程的Bcklund变换可换性定理和非线性叠加公式

近年来孤立子理论得到了迅速的发展,同时还出现了许多有待解决的问题.问题之一是对一般形式的方程,B(?)cklund 变换(BT)的可换性尚无一般的证明.我们考虑浅水波模型方程     

有限深层流体方程的B(?)cklund变换与复合Galilei变换的一个关系

描写有限深度的分层流体方程u_1 2uu_x T(u_(xx))=0,(1)其中δ表示流层深度,p表示取积分主值,在代换(?)下,可以改写为     

自对偶杨-Mills场方程与Ernst方程解的变换关系的对应

自从Witten建立了自对偶杨-Mills场(SDYM)在R-规范下的杨方程在静态轴对称情况下的简化形式与Ernst方程的联系以来,人们对这一领域的兴趣逐渐增大。乔玲丽(Chau)同作者曾注意到,通过某种变换就可以明显地建立上述的联系,并且不一定限制在静态情况,但未公开发表。本文的目的在于讨论SDYM的场方程与Ernst方程解的变换关系的对应。     

x-Kdv方程的不变变换与守恒律

具有松弛效应非均匀介质中的Kdv方程为R(u)≡u_t+2βu+(α+βx)u_x-6uu_x+u_(xxx)=0,(1)其中α,β为常数,简称方程(1)为x-Kdv方程。我们可得方程(1)的包含四个任意参数的不变变换为     

T模运算下Fuzzy关系方程的最大解

Sanchez给出了极大极小运算下Fuzzy关系方程的最大解,本文给出了一般的T模运算下Fuzzy关系方程的最大解。若映射T:[0,1]~2→[0,1]满足条件:a) T(α,1)=α;     

经典力学系统在约束条件下的对称变换

基于拉格朗日体制,用独立坐标描述的经典力学系统,著名的Noether定理给出:使作用量(或拉氏函数)不变(或规范变式)的无穷小变换导致一种守恒律,虽然近年来Noether定理有了某些发展,但是对于一个用非独立坐标所描述的受约束系统,是否仍有上述结果,却未有讨论。这里我们指出,对于这样的     

在变量变换下Fourier级数的收敛性

若函数f(x)只有简单间断点,则称f是正则的。一个正则函数f,若对[-π,π]到[-π,π]的任一同胚变换g,fog的Fourier级数都处处收敛,则称f∈GW。一个连续函数f,若对任一同胚变换g,fog的Fourier级数都一致收敛,则称f∈UGW。     

声场的简正波表示与广义射线表示之间的变换关系

在波动传播理论的研究中,早就采用了简正波理论方法与射线理论方法,并相应给出两种场的表示,并有时称之为“射线与简正波的二象性问题”.经典射线与简正波之间不存在严格的的变换关系,最近发展了“广义射线”方法,它也是波动方程的严格解.对于同一物理客观实在的不同描述方法必然存在着内在的联系以及能说明这种联系的“变换关系”.揭示出这种“变换关系”,无疑将有助于我们深