核内核子的胶子分布函数

利用推广ｘ重新标度模型，考查了原子核内核子的胶子分布函数。计算了Ｓｎ核和Ｃ核胶子分布函数之比值，所得结果与实验数据相符合。     

RHIC能区粒子分布特征与中心度关系的研究

胶子饱和模型认为：随着高能重离子碰撞能量的升高,会出现胶子饱和现象,并给出了饱和胶子分布.进一步发展了胶子饱和模型,将胶子饱和与流体动力学时空演化结合起来,系统分析RHIC能区的粒子分布随中心度的变化关系.     

浅谈高等数学教学中数学思维的培养

根据色蒸发模型,应用EKS98及HKM04的程序,计算了在LHC上p-Pb碰撞过程中J/ψ粒子的微分产值比.在LHC的能量范围内,此比值近似于胶子的核效应因子.本文数据与未来LHC上p-Pb碰撞的实验数据对比,可以修正高能时此二种程序对束缚核子胶子分布函数的描述,对束缚核内胶子密度提供高能时的约束.     

The production of on LHC and the nuclear gluon density

根据色蒸发模型,应用EKS98及HKM04的程序,计算了在LHC上p-Pb碰撞过程中J/ψ粒子的微分产值比.在LHC的能量范围内,此比值近似于胶子的核效应因子.本文数据与未来LHC上p-Pb碰撞的实验数据对比,可以修正高能时此二种程序对束缚核子胶子分布函数的描述,对束缚核内胶子密度提供高能时的约束.     

LHC上J/ψ粒子的产生对束缚核子胶子分布函数的约束

根据色蒸发模型,应用EKS98及HKM04的程序,计算了在LHC上p-Pb碰撞过程中J/ψ粒子的微分产值比.在LHC的能量范围内,此比值近似于胶子的核效应因子.本文数据与未来LHC上p-Pb碰撞的实验数据对比,可以修正高能时此二种程序对束缚核子胶子分布函数的描述,对束缚核内胶子密度提供高能时的约束.     

关于胶子喷注的一些性质

我们提出了一种喷注模型:单个部分子形成一个部分子集团,然后重组为强子.利用这个模型,计算了胶子喷注的分布函数,讨论了胶子的碎裂函数.在这基础上分析了胶子喷注与夸克喷注的区别.     

重离子碰撞J/ψ粒子产生中的核介质效应

利用色八重态产生机制和不同的核介质效应模型,在RHIC-PHENIX和HERA-B的运动学范围内,计算了重离子碰撞中J/ψ粒子产生截面比的y分布,以及在xF<0范围内a(xF)的xF分布,并与最新公布的实验数据进行了对比,显示出不同的核介质效应模型对截面的影响相差很大.结论对于验证xF<0时核介质效应模型的适用性、研究夸克--胶子等离子体的形成标志具有重要意义.     

核束缚能效应和部分子间相互演化对平均核结构函数的影响

把束缚核子内海克从物理上分为两部分：一部分是伴随价夸克受核束缚效应影响的云海夸克，另一部分是能摆脱核子的要票才而逃逸到核环境中的背景海夸克。首先，给出了核束缚效应对核内束缚核子中价夸克、云海夸克及相应胶子的纵向动量几率分布函数的最低级修正形式；借助核动量守恒条件定出了背景海夸克及相应胶子的动量几率分布函数，根据部分子内禀横向动量分布与动量分布间的制约关系及我们关于核环境中部分子间相互演化的观点，建     

核内非核子自由度和QCD非微扰效应研究

该研究包括:提出了解释EMC效应的附加部分子演化模型,给出了更完美的核内夸克、胶子分布,为双重X重新标度模型提供了物理基础.改进了附加部分子演化模型,明显优于其他理论模型.率先发现了QCD非微扰效应所引起的核子结构函数非平庸Q2依赖性.对进一步研究夸克间相互作用的QCD非微扰修正奠定了坚实的理论基础.     

建立在威尔圈水平上的两胶子体系的BS方程

在一个有质量组分胶子与无质量规范胶子具有ＳＵｃ（Ｎ）定域规范不变的相互作用的模型中，得到了组分胶子两点格林函数与四点格林函数的Ｆｅｙｍａｎ－Ｓｃｈｗｉｎｇｅｒ表示，继而导出了两组分胶子体系的ＢＳ方程以及相互作用核的表达式，由此便证明了所有动力学信息都包含在处于ＳＵｃ（Ｎ）伴随表示的威尔逊圈中。     

核子中部分子分布函数的研究

通过对几个著名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数差别非常明显,说明人们对它们的认识还远未清晰.通过计算分析高扭度效应对部分子分布函数的影响,发现遮蔽效应使小x和中x区域的扭度-4的胶子和海夸克的分布函数略小于扭度-2的分布函数,反遮蔽效应使x≥2区域的扭度-4的胶子和海夸克分布函数大于相应的扭度-2的分布函数.最后,从数值计算角度验证了MD-DGLAP演化方程是符合动量守恒定律的.     

√sNN＝200GeV/核子重离子碰撞中J/ψ粒子的产生与核遮蔽效应

在RHIC的PHENIX的快度接收范围内,采用EKS98和HKN04给出的束缚核子部分子分布函数,计算了√sNN＝200 GeV/核子p-Au,p-p碰撞中色八重态产生机制下J/ψ粒子微分截面随快度的变化.在RHIC能量下,最主要的粲夸克偶素产生过程是胶子融合.所得结论与实验数据对比,有助于了解胶子分布的核遮蔽效应.     

从唯象层子势导出核子—核子相互作用

本文从具有禁闭的单胶子交换模型(OGEC)理论出发,通过引入形状因子自旋相关势和中程势以及线性禁闭势,建立了具有特设禁闭势和形状因子自旋相关势以及中程势的单胶子交换模型(OGECIF).从唯象层子势导出了核子—核子相互作用,比较显著地改进了OGEC模型的结果。     

强子的Thomson模型和μ对横动量等问题

本文提出了一种类似于Thomson原子模型的强子结构模型:强子由准自由的价夸克和处于“凝聚”态的胶质组成;海夸克取胶子场的真空极化形式。在此基础上,用统计热力学方法处理胶子态,用部分子模型处理夸克,解释了μ对大横动量实验中的几个事实以及一些其他强子过程。     

(s_(NN))~(1/2)=200GeV/核子重离子碰撞中J/ψ粒子的产生与核遮蔽效应

在RHIC的PHENIX的快度接收范围内,采用EKS98和HKN04给出的束缚核子部分子分布函数,计算了(s_(NN))~(1/2)=200 GeV/核子p-Au,p-p碰撞中色八重态产生机制下J/ψ粒子微分截面随快度的变化.在RHIC能量下,最主要的粲夸克偶素产生过程是胶子融合.所得结论与实验数据对比,有助于了解胶子分布的核遮蔽效应.     

H粒子的结构

在手征SU(3)夸克模型中,用夸克与标量介子九重态和赝标介子九重态场的耦合来描述中长程相互作用,用单胶子交换来描述短程相互作用.推广的手征SU(3)夸克模型是在原来手征SU(3)夸克模型的基础上进一步引入了夸克和矢量介子九重态场的耦合,主要由矢量介子交换来描述短程相互作用.笔者利用手征SU(3)夸克模型和推广手征SU(3)夸克模型,在两集团组态下研究了H粒子的结构.结果表明, NΞ和∑∑耦合道对H粒子提供比较大的吸引相互作用,两集团之间的夸克交换效应也提供吸引相互作用,它们都有助于H粒子束缚态的形成.另外,通过和手征SU(3)夸克模型的结果比较,发现两种不同的短程相互作用机制对H粒子定性的描述是一致的.     

波波相互作用非线性效应的模型研究

波波耦合模型是从复杂的非线性物理问题中抽象出来的一个简单的数学模型,本文主要是对这一模型进行研究．通过计算机图形模拟,观察波波耦合的图象随各个控制参量变化而具体演化的过程,可以发现在控制参量满足一定条件时,会出现定向、稳定的尖峰．这一规律有很实际的物理意义,特别是在夸克-胶子等离子体信号的研究中会预示新的实验现象．     

无序瞬子媒质中的三胶子凝聚

在有限温度量子色动力学瞬子真空模型中，考虑瞬子间的相互作用，应用费曼变分原理和平均场近似，研究了三胶子凝聚的温度依赖性，结果表明：三胶子凝聚随温度升高而衰减，并在Ｔ≈３．０∧ｍｓ时几乎为零，三胶子凝聚的干涉部分与非干涉部分相比可以忽略，低温近似仅在Ｔ＜６０ＭｅＶ温度区域成立。     

夸克-胶子等离子体模型与三火球模型

对比夸克—胶子等离子体模型与三火球模型物理图象的异同,以ＱＣＤ袋模型和统计流体力学模型的计算值对应三火球模型中重要参数及快度窗口粒子分布和多重数分布．     

在QCD真空中夸克和胶子的虚度

QCD非定域的真空凝聚描述了夸克和胶子在非微扰QCD真空态中的分布．物理上这意味着真空中的夸克和胶子有一个非零的均方动量,称之为虚度．夸克的虚度是定域的夸克胶子混合真空凝聚值与定域的夸克真空凝聚值之比．胶子的虚度是用胶子的真空凝聚值和四夸克的真空凝聚值来表述的．通过求解Dyson-Schwinger方程（DSEs）,计算夸克和胶子的真空凝聚值来研究夸克及胶子的虚度．得到的夸克虚度的理论值与QCD求和规则和格点QCD计算等其他理论模型的预言一致．首次计算了胶子的虚度,并给出了胶子虚度随强耦合常数α3（Q^2）的变化关系,其结果是十分有意义的．