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陆雄 《兰州理工大学学报》1991,(2)
本文比较全面地分析了洛仑兹力和安培力的联系与区别,弥补了通常流行的讲联系多说区别少的缺陷,指出在任何情况下,安培力都是导体中自由电子所受洛仑兹力的一个分力——由电子相对于导线的平均定向移动速度所引起的力——的宏观表现。 相似文献
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Wang Runxuan 《宝鸡文理学院学报(自然科学版)》1995,(4)
文中以金属导电的电子论为基础，详尽讨论了导体相对磁场静止、运动等各种情况下的洛仑兹力与安培力的关系问题，进而从安培力作功与洛仑兹力不作功指出其联系与区别。 相似文献
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杨昌权 《高等函授学报(自然科学版)》1999,(6):27-27
我们知道，载流导体在磁场中要受到安培力的作用，当导线运动时安培力就要作功，但是我们知道，安培力是洛仑兹力的宏观表现，而洛仑兹力的方向是始终与电荷的运动速度垂直的，因此它永远不作功。这样就产生了洛仑兹力不作功，而为什么安培力却能做功的问题。下面通过一个实例来讨论这个问题。如图所示电路，在匀强磁场B中一长为l载有电流I的导线ab在安培力F作用下以速度u向右滑动。由安培力公式dF＝Idl×B可算出导线ab上受到的安培力F＝IIB，其方向与u一致向右。显然F作了功。但这与作用在导线中自由电子上的洛仑兹力不作功并不矛盾。… 相似文献
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李生华 《甘肃联合大学学报(自然科学版)》2009,(Z2):142-142
通过对电荷移动情况及受力情况的分析,得出运动电荷在磁场中受到的洛仑兹力不做功.安培力并非洛仑兹力之和,而是洛仑兹力的总和在垂直导线的方向上的一个分量. 相似文献
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洛仑兹力不作功是勿庸置疑的，总洛仑兹力不作功，但洛仑兹力分力作功，实质上，安培力是洛仑兹力合力的一个分力。安培力作功即电流作功是通过洛仑兹力合力的分力作功的转化；动生电动势产生的原因是机械能通过洛仑兹分力作功转化为电源的电能。 相似文献
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洛仑兹力不作功是勿庸置疑的。总洛仑兹力不作功,但洛仑兹力分力作功。实质上,安培力是洛仑兹力合力的一个分力。安培力作功即电流作功是通过洛仑兹力合力的分力作功的转化;动生电动势产生的原因是机械能通过洛仑兹力分力作功转化为电源的电能。 相似文献
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汤国兴 《青岛大学学报(自然科学版)》2001,14(2):7-10
电磁规律可以归结为两个麦克斯韦电磁场运动方程和一个洛仑兹力公式。电场和磁场可以用统一的电磁张量来描述。经典电磁理论是四维协变时,相对论时空概念的改变是根本性的改变。相对性原理应用到电磁现象中,能使我们对电磁学规律有进一步深入的理解。 相似文献
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郑俊博 《宝鸡文理学院学报(自然科学版)》2000,20(3):218-220,223
在电磁场量统一性的基础上，指出了洛仑兹力公式中的速度ｖ是电荷相对观察者的运动速度，顺便述及安培力的成因。 相似文献
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苏国珍 《集美大学学报(自然科学版)》1997,(2)
通过安培定律与法拉第电磁感应定律导出安培力做功的一股公式。根据安培力做功公式得到两个用于计算载流线圈在磁场中所受的合力和对某一给定转轴的力矩的重要推论。 相似文献
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曹勇 《辽宁师专学报(自然科学版)》2000,2(2):106-108
安培公式dF=IdlXB表述的是电流元所受的磁场力,是一种微观表述．它的宏观意义：即通电导线在磁场中所受的力——安培力．安培力是一种分布力,应该用分布力集度矢量q来表述．用矢量积分式F=IdlXB来表述安培力是不确切的,因为它只有应用在特定理想模型,并且明确等效作用点才能与分布力等效． 相似文献
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申志荣 《陕西师范大学学报(自然科学版)》2004,(Z1)
分析了两个相互运动的点电荷之间相互作用的洛仑兹力,得到了洛仑兹力的数学表达式,讨论了两个电荷点之间的洛仑兹力的力学特性,证明了洛仑兹力不服从牛顿第三定律,同时说明了牛顿第三定律的成立条件及使用范围. 相似文献
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用二参方程φ=XZ/ri^2 Z^＊/rc^2计算Lewis酸软硬的标度，参数Z／ri^2与静电力有关，Z^＊／rc^2与共价力有关．运用该式计算119种酸的软硬度值，结果与Pearson根据实验总结的分类结果一致. 相似文献