非对称两态叠加多模叠加态光场的一种最小测不准态

 根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模复共轭相干态的相反态{-Z (a)*j }〉q与多模虚共轭相干态的相反态{-iZ (b)*j }〉q,两者线性叠加组成强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场?鬃 (ab)II 〉q。利用多模压缩态理论,对态?鬃 (ab)II 〉q的广义非线性高次压缩性质进行了详细分析。结果发现,若构成态?鬃 (ab)II 〉q的两个截然不同的量子光场态{-Z (a)*j }〉q和态{-iZ (b)*j }〉q中,各对应模的强度（或平均光子数）满足■R（a）Nj =■R（b）N j 或■R（a）Nj =■R（b）Nj ,并满足一定条件时,无论腔膜总数q、态间初始相位差（θ（aR）nq －θ（bI）nq ）,以及两态叠加的概幅r（aR）nq 和r（bI）nq 等如何变化,态?鬃 (ab)II 〉q总可以恒处于等幂次N-Y最小测不准态或等幂次N-H最小测不准态,成为一种新的相干态。     

多模叠加态│Ψ~(3)>_q的N_j-Y最小测不准态

根据新近建立的多模压缩态理论,对一种新型的三态叠加多模叠加态光场的不等幂次Nj-Y最小测不准态进行了详细研究.结果发现:当压缩次数Nj和Nj1分别满足一定的条件时,态总是恒处于不等幂次N-Y最小测不准态.     

第一种非对称叠加态光场的等幂次N-Y最小测不准态

利用多模压缩态理论 ,研究了多模叠加态光场 ψ(ab)I 〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性 .结果发现 ,在一些特定的条件下 ,态 ψ(ab)I 〉q恒处于等幂次N Y最小测不准态 ,而不呈现等幂次N次方Y压缩效应 .可见 ,由非对称相干态光场线性叠加所组成的多模叠加态光场在一定条件下仍可保留原光场的相干特性     

多模叠加态|ψ(3)〉q的Nj-Y最小测不准态

根据新近建立的多模压缩态理论,对一种新型的三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)〉q的不等幂次Nj-Y最小测不准态进行了详细研究.结果发现当压缩次数Nj和Nj分别满足一定的条件时,态|ψ(3)〉q总是恒处于不等幂次Nj-Y最小测不准态.     

量子光场态|ψ(3)〉q的N-H最小测不准态

本文根据新近建立的多模压缩态理论,对一种新型的三态叠加多模量子光场态|ψ(3)〉q的等幂次N-H最小测不准态进行了详细研究.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N这两者之积满足一定的条件时,态|ψ(3)〉q总是恒处于等幂次N-H最小测不准态.     

量子光场态|ψ(3)〉q的N-H最小测不准态

本文根据新近建立的多模压缩态理论,对一种新型的三态叠加多模量子光场态│Ψ(3)〉q的等幂次N-H最小测不准态进行了详细研究。结果发现:当腔模总数q与压缩次数N这两者之积满足一定的条件时,态│Ψ(3)〉q总是恒处于等幂次N-H最小测不准态。     

量子光场态的｜ψ^（3）〉q的N-H最小测不准态

本文根据新近建立的多模压缩态理论，对一种新型的三态叠加多模量子光场态｜ψ^（3）〉q的等幂次N-H最小测不准态进行了详细研究。结果发现：当腔模总数q与压缩次数N这两者之积满足一定的条件时，态｜ψ^（3）〉q总是恒处于等幂次N-H最小测不准态。     

测不准关系与表象

文章分析了近似测不准关系的推导与理解的几个要点，提出了可以用单缝衍射实验定性地引出表象问题，并讨论了测不准关系在统计物理学中的运用。     

第一种非对称叠加态光场的等幂次N-Y测不准态

利用多模压缩态理论,研究了多模叠加态光场|ψ(ab)I〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性,结果发现:在一些特定的条件下,态|ψ(ab)I〉q恒处于等幂次N-Y测不准态,而不呈现等幂次N次方Y压缩效应。     

关于测不准关系

测不准关系是量子力学中一个既重要又难于理解的物理概念,本文就测不准关系的物理实质进行探讨,指出物质的波一粒二象性是测不准关系的物理基础,并从其物理基础出发评它的物理涵义。     

位移偶相干态和位移寄相干态

本文引入了位移偶相干态和位移奇相干态，它们分别是位移算符作用于偶相干态和奇相干态后得到的一种非经典态。我们研究了这些态的量子统计性质，讨论了它们的２、４和６阶振幅压缩以及振幅平方压缩，可以看出位移算符会改变其量子统计性质和振幅平方的压缩性质，但不改变其振幅两个正交分量的压缩特性。     

位移偶相干态和位移奇相干态

本文引入了位移偶相干态和位移奇相干态，它们分别是位移算符作用于偶相于态和奇相干态后得到的一种非经典态．我们研究了这些态的量子统计性质，讨论了它们的２、４和６阶振幅压缩以及振幅平方压缩．可以看出位移算符会改变其量子统计性质和振幅平方的压缩性质，但不改变其振幅两个正交分量的压缩特性     

测不准关系与氢原子基态能量

从海森伯测不准关系出发,首先对氢原子基态能量进行估算,而后应用氢原子能级公式,得出氢原子不同受激态能量值,从而获得一幅氢原子能级的清晰图象,最后算出氢原子的电离能。     

傅里叶变换与测不准原理

从傅里叶变换的定义出发,并考虑到时变信号的短时傅里叶变换,推导出量子理论中的测不准原理,说明两 者之间存在这种联系的必然性.     

如何理解测不准关系

结合教学中学生易混的问题,对测不准关系的本质进行阐述,指出测不准关系是微观粒子的波粒二象性的必然结果。     

能量时间测不准关系

能量时间测不准关系是量子力学中的基本关系。本文对这一关系作了全面分析,并详细介绍了这一关系的三种推导方法。不同方法推导出的能量时间测不准关系具有不同的物理意义。     

q相干态的真空态产生与保持

推导出产生ｑ相干态的最简哈密顿形式，推广了文献［１］的结果。     

真空态与相干态的叠加态振幅平方压缩

研究了真空态与相干态的叠加态振幅平方压缩,讨论了叠加参数p、相干参数(R,θ)对真空态与相干态的叠加态振幅平方压缩的影响.     

真空态与相干态的叠加态的熵压缩

研究真空态与相干态|α〉叠加态的熵压缩性质,并比较熵压缩与方差压缩的关系.研究表明:当权重b及相干态的振幅R取不同值时,叠加态的熵压缩和方差压缩分别满足熵测不准关系和海森堡测不准关系,且熵压缩比方差压缩能更灵敏地量度光场的压缩性质.     

测不准关系与Schwarzschild-de Sitter黑洞熵

采用由广义测不准关系得到的新的态密度方程 ,研究了在Schwarzschild deSitter时空背景下黑洞的熵 .利用新的态密度方程后 ,不通过截断可以消除brick wall模型中出现的发散 ,进而得到了黑洞熵与它的视界面积成正比的结果 .Schwarzschild deSitter时空的总熵与黑洞视界面积和宇宙视界面积之和成正比的结果 ,揭示了黑洞熵与视界面积的内在联系 ,进一步表明了黑洞熵是视界面上量子态的熵 ,是一种量子效应 .广义测不准关系的引入对视界面附近态密度发散的消除 ,还表明brick wall方法与引力场量子化有关