通俗唱法中气声的训练

“气声”的运用是通俗唱法中呼吸运用的一大特点，从“气声”训练前的准备、“气声”训练过程中的要求这两个方面，对如何进行“气声”训练的问题作了比较细致的阐述和探讨。     

三元混晶中的浅杂质态

利用微扰－变分法研究了极性三元混晶中束缚在浅库仑杂质中心的极化子。采用改进的无序元胞独立位移模型秀效声子模近似,计及电子和两支光学声子的相互作用,导出了极化子基态能量和束缚能量随组分变化的解析解,分析了声子屏蔽,质量重整化和自陷效应,对若干三元混晶的数值计算结果表明：声子屏蔽效应占主要作用;电子声子的相互作用减小了束缚极化子的束缚能。     

一件让马小跳想入非非的事情

记的不是事实,比如记他上语文课时读课文拖声拖气,他就要找她说清楚。马小跳举着这个记录他不良表现的小本子,身边还有给他助威的猿猴毛超、企鹅唐飞和河马张达,满世界寻找路曼曼。“路曼曼,你出来!”路曼曼好像从天而降,突然横在马小跳的面前:“干什么?”“你诬陷我!”马小跳大叫道,“我读课文没有拖声拖气。”路曼曼比他的声音更大:“你就拖声拖气了!”马小跳想用他的声音压倒路曼曼的声音,脖子上暴出了一条一条的像青虫一样的青筋。“谁听见我拖声拖气了?”马小跳问毛超,“你听见我拖声拖气没有?”马小跳的同桌路曼曼,有一本专门记录马小…     

半导体球形异质结中界面光学声子及电声相互作用

在介电连续模型下,运用传递矩阵的方法研究多层球形异质结中的界面光学声子,得出了多层球形异质结中的界面光学声子的本征模解、色散关系和电子与界面光学声子相互作用的哈密顿.对5层球形异质结CdS/HgS/CdS/HgS/H2O中的界面声子的色散关系和电声相互作用的耦合强度进行了数值计算,结果发现在5层球形异质结中,存在着7支光学界面声子,但仅有一支界面声子对电声相互作用的耦合强度具有重要的影响.     

Shallow Impurity States in Ternary Mixed Crystals

利用微扰－变分法研究了极性三元混晶中束缚在浅库仑杂质中心的极化子．采用改进的无序元胞独立位移模型和有效声子模近似，计及电子和两支光学声子的相互作用，导出了极化子基态能量和束缚能量随组分变化的解析解，分析了声子屏蔽、质量重整化和自陷效应．对若干三元混晶的数值计算结果表明：声子屏蔽效应占主要作用；电子声子的相互作用减小了束缚极化子的束缚能．发现声子对束缚能的贡献随组分的变化是非单调的．讨论了有效声子模方法的有效性和适用范围     

经典Boussinesq方程的新同宿轨和孤立子解

 考虑了经典的Boussinesq方程.通过线性稳定性分析,证明了经典的“好”Boussinesq方程存在同宿轨解,经典的“坏”Boussinesq方程存在孤立子解.然后,利用Hirota双线性方法,得到了方程的新同宿轨和孤立子解.     

一维极性分子链中的非线性效应

运用连续极限近似方法，通过求解声子和激子的运动方程，得到了在不考虑激子与声子的相互作用和考虑激子与声子相互作用两种情况下的极性分子简谐链和非简谐链中晶格振动的孤子解，并得出了激子与声子的相互作用的非线性效应类似于晶格三次势的非线性效应，以及相同的非线性效应不论是同时作用还是单独作用都具有相同的非线性效应的结论。     

光学声子散射对纤锌矿AlN/GaN异质结中电子迁移率的影响

考虑导带弯曲和有限高势垒,利用变分法和力平衡方程研究了界面光学声子和半空间光学声子散射对纤锌矿AlN/GaN异质结中二维电子气(2DEG)迁移率的影响,数值计算了各支光学声子作用下迁移率随电子面密度及温度的变化.结果表明:总迁移率随电子面密度先上升后下降,随温度升高则一直呈下降趋势.在较低电子面密度时,沟道区的体纵光学声子散为影响迁移率的主要因素;当电子面密度大于4×10113/cm2时,界面声子散射成为主要因素.     

试析《孟子》之“情”字

分析《孟子·告子章句上》章六之“情”字含义,比较了历代各家对这一“情”字的以下三种理解：1）作“情感”解;2）作“实”解;3）作“性”解。重点围绕三个问题展开讨论,最后指出,相较于“情”作“情感”解,“情”作“实”解和作“性”解更为合理。     

戏曲发声技术“摇声练习”在美声歌唱练习中的运用

戏曲发声技术“摇声练习”是戏曲演员练声的主要手段之一。通过对“摇声练习”的机理和方法的探索研究，证明摇声练习对声乐学习中良好颤音的获得及建立气与声的动态平衡具有重要的作用。     

Molecular dynamics study onthe structure I xenon hydrate

Gas hydrates (GHs) are multi-component crystalline compounds with structures consisting of water molecules and encasing gas molecules[1]. There are three types of natural GHs, called structure I, structure II and structure H.[2]. Simple gases such as methane, xenon (Xe), etc. are hydrophobic and can be trapped into water cages to form structure I GHs[2]. It is found that Xe are present in the samples from hydrate ridge, Cascadia Margin[3]. Xe hy-drate is especially suited for study of X…     

Molecular dynamics study on the structure Ⅰ xenon hydrate

A 368 water molecule structure Ⅰ gas hydrate encased with 22 xenon molecules have been calculated by molecular dynamical simulations. The potential TIP4P was used for water interactions and Lennard-Jones for Xe-Xe and Xe-water interactions. There is a fiat region and a local mininum between 75.0 and 100 K in the potential energy curve. Glassy phase transition for Xe hydrate is predicted in this region by analyzing anomalous heat capacity, phonon density of states, and radial distribution functions.     

Thermon gas as the thermal energy carrier in gas and metals

The thermon gas may be seen as the main thermal-energy carrier in heat conduction. Consider phonons, which are defined as the energy quanta for quantized lattice vibrationss, and the phonon gas, which consists of a large number of randomly moving phonons. In the same way, a thermon in gas and metal is defined as the equivalent mass of thermal energy of a gas molecule or an electron, respectively, and the thermon gas consists of a large number of randomly moving thermons. Like the phonon and the photon, the rest mass of a thermon is zero. Because the mass of a moving thermon changes continuously, the thermon may be regarded as a nonquantized quasiparticle. Thus, heat flux can be seen as the directional flow of the thermon gas due to a given temperature gradient. The thermon mass is m_h=E/c², where E is the thermal energy and c is the speed of light, and the thermon gas is actually a compressible gas flow with real mass. According to the principle of aerodynamics, the state equations of a thermon gas in either gas or metal are obtained by different statistical functions. Furthermore, Newtonian mechanics may be applied to obtain the momentum-conservation equation of a thermon gas, which is actually the general heat-conduction law, and which reduces to Fourier’s law when thermal inertia is negligible. The general heat-conduction law is a damped wave equation that can be used to quantitatively investigate thermal wave phenomena caused by heating of thin metal films by ultrafast laser pulses. The numerical solution of the general heat-conduction law is obtained using a finite-difference method with double precision, and the results show that the thermal wave increases as the spatial inertia of the thermon gas increases.     

转移矩阵方法与一维声子晶体的带结构

声子同物质（比如液体、气体或细长竿等）相互作用可以归结为声子在不同＂声阻抗＂场中运动。所谓声子晶体就是物质的声阻抗周期变化的晶体。当声子在这种介质中运动时,它的能量（频率）将分裂成带。利用转移矩阵方法分析了声阻抗呈阶跃型分布的一维声子晶体带结构,讨论了系统的稳定性、禁带宽度。结果表明,材料的禁带特征与它的参数有关,只需适当选择介质或适当调节介质参数就可以得到不同声学性质的声子晶体。     

中江沙溪庙组致密砂岩气藏气水分布及主控因素

为明确中江沙溪庙组深源浅聚型致密砂岩气藏气水分布规律及主控因素,应用岩芯分析、测井、试气、生产、核磁共振和地层水化学分析等资料,对地层水的微观赋存状态、宏观分布规律及主控因素进行了研究。结果表明,中江沙溪庙组地层水矿化度为Ⅲ～Ⅴ类CaCl₂型地层水,地层水以束缚水和毛细管水的形式赋存于储层中,宏观上气水分布受断砂配置、局部构造和河道内部非均质性控制。断层既是天然气充注的基础,又是散失的通道,控制着气、水的宏观分布特征;近断层处天然气易散失,以气水同层为主。河道内部非均质性和局部构造共同控制气、水的局部分布特征,其中,河道内部发育的岩性(物性)封堵能阻止天然气向高部位断层处的运移和散失,并使得气水呈“香肠式”分布,构造低部位也可见气层发育。无岩性封堵河道气水呈“上气下水”分布模式,局部构造高部位为气层,构造相对低部位为水层或气水同层。     

燃气热电冷三联供机组的市场分析及相关政策研究

燃气热电冷三联供机组的市场发展前景主要和以下因素有关：社会需求量、电力和燃气供应条件及技术经济性、上海房地产业的迅速发展为燃气热电冷三联供机组的发展提供了广阔的市场．上海的电力供应将趋于紧张,而天然气的供应将随着“西气东输”国家工程的建成投产不断增加,这对燃气机组的发展提供了有利的空间．在现行能源价格体系下,采用燃气热电冷三联供机组在经济上是可行的．如政府采取积极的引导政策,将为燃气热电冷三联供机组的发展带来良好的前景．     

温度对激光场引起的纳米管声子增益影响

讨论了强激光场下单壁纳米管的声子增益效应. 采用含时微扰方法计算了不同温度下声子占据数随时间的变化率(声子增益系数). 计算结果表明,在强激光场下纳米管中的声子占据数随时间非线性增加,增益系数与温度和激光场强都有关系. 随着温度升高,声子增益系数迅速减小;在确定的温度情况下,激光场强越强,声子增益效应越明显,并对这个现象给出了合理的物理解释.     

静止液体中单泡罩的鼓泡特性

为了研究泡罩在静止液体中的鼓泡特性,用双头电导探针测试了不同气量下不同轴向位置处的相界面参数——局部含气率、界面浓度、气泡平均尺寸,得出了它们沿径向的分布规律：在轴向高度略高于泡罩高度处,局部含气率呈中间峰值分布形态,在径向r／R=0．42处出现了局部含气率峰值,随着轴向高度的增加,局部含气率峰值逐渐向塔中心区域移动;同气量下界面浓度沿轴向的变化规律与局部含气率相似;气泡平均尺寸在同气量下随高度的增加,有减小的趋势。     

鸡西盆地与川西坳陷致密砂岩气成藏条件类比研究

在系统的介绍了“原生型”深盆气和“构造型”致密砂岩气两种致密砂岩气藏的基础上,对鸡西盆地源岩生排烃时期与储层致密化时期做出预测,并首次对鸡西盆地致密砂岩气藏类型做出判断,认为鸡西盆地致密砂岩气属“改造型”致密砂岩气。进而选择代表该类气藏的川西坳陷致密砂岩气藏与鸡西盆地的成藏条件进行类比。结果认为：二者气源条件都较为优越,能够大量生烃;而且储层都较致密。但鸡西盆地由于构造活动强烈,断裂大量发育,对气藏破坏作用大,保存条件要明显差于川西坳陷。因此,鸡西盆地难以形成类似川西坳陷的大型致密砂岩气藏,但在成藏条件优越的局部地区可形成具有经济价值的中小型的致密砂岩气藏。最后,通过排气强度、孔隙度、断层发育等主控因素的叠合对鸡西盆地致密砂岩气藏分布的有利区进行预测。     

温度对冷槽离子质心声子的影响

针对单声子在门操作中的特殊作用,采用松原函数的方法讨论了冷槽离子模型中温度对质心声子数的影响.结果表明,控制离子内态保持在基态的温度量级是mK,这与采用格林函数方法的计算结果一致,而单声子的控制温度在μK量级.所以在门运算过程中,主要考虑质心声子态的影响.