类锂等电子系列离子2s电子能量解析值与量子数亏损规律的研究

根ＭｏｒｓｅＰＭ等人提出的解析波函数，设计了一个优化了的Ｆｏｒｔｒａｎ计算机程序，得到了类锂等电子系列离子２ｓ电子的能量解析值及其量子数亏损，所得２ｓ的能量解析值及其量子数亏损，所得２ｓ电子能量值和量子数亏损与实验值符合较好，此外对量子数亏损的规律性作了深入细致的讨论．该文提供的类理等电子系列离子高离化态２ｓ电子的能量值可供从事天体物理和实验室等离子体研究的光谱学工作者参考和进行检验．     

类锂原子体系的激发态结构

用全实加关联（ＦＣＰＣ）方法计算了类锂体系（从ＬｉⅠ到ＮｅⅧ）激发态１ｓ＾２ｎｌ（ｌ＝０,１,２,３;６≤ｎ≤９）的能量及其精细结构（ｌ〉０）。相对论修正和质量极化效应应用一级微扰论加计算。量子电动力学（ＱＥＤ）效应也予以估算。所得结果与已有的实验数据符合得很好。结合量子亏损理论,得到这些类锂体系各里德伯（Ｒｙｄｂｅｒｇ）序列的量子数亏损,从而可准确地预言它们的任意激发态（ｎ≥１０）的能量。     

对氦原子ns^2态的Ze和σ值的探讨

本文应用Ｒｉｔｚ变分法，计算氦原子２ｓ＾２和３ｓ＾２球对称双激发态的能量，从理论上对氦原子在球对称双激发态时有效核电荷数Ｚｅ和屏蔽常数σ值与量子数ｎ的关系作一探讨。     

Ti^19＋离子的能量和量子亏损

利用全实加关联（FCPC）方法计算了类锂Ti^19＋离子的激发态1s2nl（l=d,f,n≤9）的非相对论的电离能;将相对论效应（电子动能的相对论修正,Darwin项,电子-电子接触项以及轨道-轨道相互作用）和质量极化效应作为微扰,计算了它们对体系能量的修正;利用有效核电荷方法计算了电子的量子电动力学（QED）效应对电离势和激发能的贡献。在用FCPC方法得到的Ti^19＋离子的激发态能量的基础上,以单通道量子亏损理论（QDT）为依据,计算了这两个Rydberg系列的量子数亏损;将得到的量子数亏损作为输入,根据Rydberg公式又实现了对任意高激发态的能量的理论预言。     

解析式直流辉光放电等离子体理论模型的改进

对作者前期建立的自洽、解析式直流辉光放电等离子体理论模型进行了改进。考虑到电子能量分布，认为电子碰撞电离速率系数ｆ取决于电子的迁移速度ＶＥ和扩散速度ＶＤ，而不象以前假设电离速率系数ｆ为一常数。另外，不再将形式为（Ｃ１ｃｏｓｍｚ＋Ｃ２ｓｉｎｍｚ）的通解简化为形式为Ｃ（ｃｏｓｍｚ＋ｓｉｎｍｚ）的特解，改进后的理论模型仍为自洽的解析式理论模型，它的适用范围更广，与实验结果更为接近。     

类Li离子PⅩⅢ—NiⅩⅩⅥ能量的半经验计算值与量子数亏损的规律性

一、引言在文献[1]中我们根据B. Edlen提供的半经验计算方法设计了一个计算机程序,得到了类Li离子Li Ⅰ—Si Ⅻ的能量与量子数亏损值。本文利用与文献[1]相同的程序计算了PⅩⅢ—NiⅩⅩⅥ离子的ns~2S、np~2P、nd~2D和nf~2F态(直至n=12)的能级值与量子数亏损。在文献[1]中曾根据原子实极化模型阐明了类Li离子np~2P、nd~2D和nf~2等非贯穿     

最弱受约束电子势模型下KrⅡ离子Rydberg态能级的研究

在最弱受约束电子势模型的理论框架下，通过对最弱受约束电子的识别，将Martin关于单价原子量子亏损公式推广到实为开壳层的多价原子(离子)系统，并且保留了能量对量子数亏损的高次依赖关系，计算了KrⅡ离子的4s24p4 (1D)nd’2D3/2，4s24p4 (1D)nd’2D5/2，4s24p4 (3P)np和4s24p4 (1D)nd’2S1/2系列Rydberg态的能级，理论计算值与实验值符合很好，两者的相对误差除了个别数据外，不超过8.24×10-4，达到了很高的精度.     

BeⅠ等电子序列的高激发态结构（奇宇称，J＝0）

本文应用本征通道量子亏损理论（ＥＱＤＴ），系统地研究了ＢｅⅠ等电子序列（ＢｅⅠ－ＭｇＫ）的高激发态结构。得到了描述高激发态结构的ＥＱＤＴ参量（μα，Ｕｉ）以及它们随核电荷数增大的变化规律。以这些参量作为输入，获得了类Ｂｅ体系２ｓｎｐ．２ｐｎｓ，２ｐｎｄ组态的全部Ｒｙｄｂｅｒｇ能级及混合系数。结果表明：理论值与实验值在高激发能区趋于一致，相对误差在１０－５左右。     

Cu~(26+)离子里德堡系列的电离能和量子数亏损

应用全实加关联(FCPC)方法,计算了类锂Cu~(26+)离子1s~2nl(l=d,f;n≤9)2个里德堡系列电离能,得到的计算结果与现有的实验数据高度符合;结合量子数亏损理论,确定了类锂Cu~(26+)离子1s~2nl(l=d,f;n≤9)态的量子数亏损;分析了量子数亏损随着主量子数n和轨道角动量l的变化规律;在此基础上,根据半经验方法实现了对高激发态的能量的理论预言。     

N维氢原子的一种因式分解方法

用一种完全的因式分解方法,直接导出Ｎ（Ｎ≥２）维氢原子的主量子数的升、降算子,并由升、降算子关系得到了能量本征值     

最弱受约束电子势模型下Kr II 离子Rydberg态能级的研究

在最弱受约束电子势模型的理论框架下,通过对最弱受约束电子的识别,将Martin关于单价原子量子亏损公式推广到实为开壳层的多价原子(离子)系统,并且保留了能量对量子数亏损的高次依赖关系,计算了Kr II 离子的4s24p4 (1D)nd’ 2D3/2 ,4s24p4 (1D)nd’ 2D5/2,4s24p4 (3P)np和4s24p4 (1D)nd’ 2S1/2系列Rydberg态的能级,理论计算值与实验值符合很好,两者的相对误差除了个别数据外,不超过8.24×10-4,达到了很高的精度.     

在WBEPM框架下Ru原子Rydberg态能级的计算

用最弱受约束电子势模型(w eakest bound e lectronpoten tia lm ode l,W BEPM)理论计算多价原子的R ydberg态能级和相应的量子数亏损。在W BEPM理论框架下,对于一个类光谱能级系列,能级只是主量子数n的函数,通过区分最弱受约束电子与非最弱受约束电子,归纳出相应的类光谱系列,将M artin关于单价原子量子亏损的公式推广到了多价原子系统。以此计算的R u原子的4d7(4F)ns(n≥28)和4d7(4F)nd(n≥26)两个R ydberg系列的能级值与实验值的相对误差均在1.71×1-0 5之内,二者符合较好。这为计算多价原子体系R ydberg态能级提供了一个简捷有效的方法。     

NH_n,NH_m~+,NH_n~-(n=1,2,3;m=1,2,3,4)体系Gaussian-n和CBS-n方法物理化学性质的理论研究(一)NH,NH~+,NH~-体系

利用系统的理论方法研究ＮＨ，ＮＨ＋，ＮＨ－体系的物理化学性质：解离能，电子亲合势，离化能，质子亲合势，原子化能．这些方法有Ｇａｕｓｓｉａｎ－ｎ：Ｇ１，Ｇ２，Ｇ２（ＭＰ２）以及ＣＢＳ－ｎ：ＣＢＳ－４，ＣＢＳ－ｑ，ＣＢＳ－Ｑ，ＣＢＳ－ＡＰＮＯ．对所得结果及其误差进行比较和分析．     

类锂原子基态和激发态电子关联计算

电子关联是目前原子结构研究中最重要的课题之一．本文利用乘以广义Ｌａｓｕｅｒｒｅ多项式作为单电子径向函数集，在一定的子空间内，用组态相互作用和微扰理论相结合的方法，计算了开壳层类锂原子基态和激发态２Ｐ，２Ｄ，２Ｆ，２Ｇ的能量和波函数．     

NHn,NHm^＋,NHn^—（n=1,2,3;m=1,2,3,4）体系Gaussia …

利用系统的理论方法研究ＮＨ，ＮＨ＾＋，ＮＨ＾－体系的物理化学性质：解离能，电子亲合势，离化能，质子亲合势，原子化能，这些方法有Ｇａｕｓｓｉａｎ－ｎ：Ｇ１，Ｇ２，Ｇ２（ＭＰ２）以及ＣＢＳ－ｎ，ＣＢＳ－４，ＣＢＳ－ｑ，ＣＢＳ－Ｑ，ＣＢＳ－ＡＰＮＯ，对所得结果及其误差进行比较和分析。     

R矩阵法计算低能电子与Be+的碰撞激发

用二态密耦Ｒ矩阵方法,在入射电子能量约１－２０ｅＶ内,我们计算了电子与Ｂｒ＾＋碰撞的２ｓ→２ｓ,２ｐ弹性和激发截面,中列出了计算的结果,对比电子与Ｌｉ原子碰撞截面,详细讨论了各分波对截面的贡献。     

类锂Zn~(27+)离子的能量和量子数亏损

用全实加关联(FCPC)方法计算了类锂Zn27+离子1s2np态的非相对论能量和波函数。给出了类锂Zn27+离子1s2np组态(n≤9)的电离势、激发能和跃迁能。依据单通道量子亏损理论,确定了1s2np Rydberg系列的量子数亏损。用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言。     

Theoretical Study on Electron Impact Ionization of H(2s)

利用ＢＢＫ模型对电子碰撞电离Ｈ（２ｓ）过程进行理论研究，计算了对称和不对称几何条件下的三重微分截面。除将部分结果与现有理论进行比较外，首次给出了入射能量为１５０ｅＶ共面不对称条件下的三重微分截面和Ｈ原子２ｓ态的电子动量谱，从而为实验提供较为全面的理论数据。     

Z（2）规范场—Higgs场和Z（4）规范场：Z（2）Higgs场系统…

应用累积展开方法，我们解析地计算了格点Ｚ（２）规范场－Ｈｉｇｇｓ场和Ｚ（４）规范场－Ｈｉｇｇｓ场定模耦合系统的相结构，这一计算分别精确到累积展开的第四级和第三级，所得结果和ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ结果相一致。     

Z（2）规范场－Higgs场和Z（4）规范场──Z（2）Higgs场系统相结构的解析研究

应用累积展开方法，我们解析地计算了格点Ｚ（２）规范场－Ｈｉｇｇｓ场和Ｚ（４）规范场－Ｈｉｇｇｓ场定模耦合系统的相结构，这一计算分别精确到累积展开的第四级和第三级，所得结果和ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ结果相一致。