对几种挥发性液体蒸发热的测定

在1887年,Srante Arrhenins提出了一个方程,解释了化学反应速度常数(K)随温度变化的关系。logK=A-B/T式中T是开氏温度,A和B是常数,可由给定的logK和1/T作图而求得,常数B直接与反应活化能(Ea)有关。B=Ea/2.3R,R是气体常数(1.99卡摩尔~(-1)度~(-1))。当logK对1/T作图时,便得到一直线,其斜率为(?)Ea/2.3R。     

新型热敏厚膜电阻器浆料

美国Ferro corporation的电子材料部推出了SEN-SOHM系列热敏电阻器浆料.这种热敏电阻器浆料制造的电阻会随温度的改变而大幅度地变化,当温度在—55℃至150℃范围内变化时,电阻随之发生反向(850—N系列)或正向(850—P系列)的相对线性变化,而电阻率以10为档级在100欧至100万欧的范围内变化.电阻温度系数在标准条件下分别为每摄氏度负百万分之1.000和正百万分之1.000.     

准直照明下Atherton理论的修正

本文纠正了Atherton理论中的错误,导出了在准直照明条件下色料反射率R_∞与吸收系数和散射系数之比(K/S)的关系——CI函数。K-M函数、Atherton函数和CI函数在色料反射率R_∞不是很大时,都主要是反射率的反商函数。假设染料的散射可忽略,那么他们都与染料浓度存在线性关系,因此在单常数配色时,染料强度评价和颜色深度评价时,都能得到相同的结果。     

NTC热敏电阻温度特性的研究

在实验室采用相关的仪器,通过对半导体材料做成的热敏电阻随温度变化的研究,得出热敏电阻阻值与温度的关系。介绍了热敏电阻的几种应用。     

复Hilbert空间上自共轭算子谱分解定理的复分析证明

本文按照张恭庆教授指出的途径,用复分析方法证明了在复Hilbert空间上自共轭线性算子的谱分解定理。我们首先用Cauchy公式证明若R_λ是自共轭算子T的豫解式,则(R_λx,x)可以用Stieltjes积分表示 (R_λx,x)=integral from n=-∞ to ∞ dρ(t)/(λ-t) 这里谱函数ρ(t)由R_λ唯一确定。由此利用双线性泛函(R_λx,y)导出谱分解定理以及谱族{E(t)}的表示式 E(t)=(?)1/2πi integral from n=-∞ to (1 δ)((R_(s-iε)-R_(s iε))ds     

“十一”型热敏电阻简介

(一)制作过程为了迎接国庆向党献礼,在国庆前夕,我处利用上海创造仪器厂的材料,以白金丝为电极烧结成了这个点状热敏电阻。(二)特性半导体热电皿的竹要特性是其电姐随温度极灵敏的变化,描写这个特性的物理量是:电l胜温度系数二,郎在2了C时,温度改变1"C,电阻相对变化的百分比     

ZnO—Cr_2O_3系陶瓷的NTC热敏特性考察

本文研究了ZnO-Cr_2O_3系陶瓷的制备工艺,粉末压片电导行为.证实其电导或电阻与温度有Arrheuius线性关系.该系陶瓷具有NTC热敏电阻特性,热敏电阻常数(3.1—9.5)×10~3,是一类稳定、灵敏的中温到热敏陶瓷.     

基于 LabVIEW 的热敏电阻自动测试系统

基于 LabVIEW 的热敏电阻自动测试系统是由热敏电阻和555定时器构成的多谐振荡电路,其关键是将热敏电阻阻值变化转换为频率变化,结合 LabVIEW采集电路实现电阻对频率的测量,使其自动完成电阻值测量。该系统在仿真、软件控制、跨平台操作等方面有广泛的应用。     

Mn掺杂La0．1Sr0．9TiO3中温热敏电阻研究

为了探索钙钛矿结构复合金属氧化物中温热敏电阻材料,对La0.1Sr0.9TiO3掺杂Mn元素.研究发现,采用Mn部分替代La0.1Sr0.9TiO3的Ti导致电阻率和热常数B显著变小.对于Mn掺杂量为0 1的样品,其在300 ℃时的电阻率为3 0×102 Ω·m,热常数B为5 900 K;而未掺杂的样品电阻率高达9 8×104 Ω·m,B为13 000 K.掺Mn还显著抑制了材料电阻随时间的漂移.这可能缘于掺Mn后形成了Mn3+-O-Ti4+键,电子的传导机理发生了变化.Mn掺杂的La0.1Sr0.9TiO3有希望作为中温热敏电阻应用.     

环境温度对活立木横截面电阻值的影响

为研究环境温度对活立木内电阻值的影响,采用树木电阻断层成像仪在不同温度下对落叶松和小叶杨两种活立木进行检测,获取截面二维电阻图像并分析其变化,量化横截面内各点电阻值及其与温度之间的关系。结果表明:①落叶松横截面心材电阻值较低,边材较高。随温度降低,边材红色区域(高电阻区)面积减少,心材蓝色区域(低电阻区)面积增大; 而小叶杨电阻图像呈现完全相反的规律。但随温度降低,两树种整体平均电阻值均增大。②样本立木电阻值与环境温度之间存在极显著的指数函数关系(P<0.01),模型相关系数R≥0.822,小叶杨甚至高于0.926,因此认为模型有很好的拟合优度。 ③在落叶松样本立木中,当温度大于0 ℃时,横截面内沿径向分布的各点电阻值之间变化不明显,最大差值为1 236 Ω(3.0 ℃时); 而温度小于0 ℃时波动很大,最大差值达到3 299 Ω(-5.0 ℃时),曲线存在较为明显的两个波谷和中间一个波峰。④在小叶杨样本立木中,随环境温度降低,横截面内沿径向分布的各点电阻值都呈增大趋势; 从边缘到髓心再到另一侧边缘,沿径向分布的电阻值呈由低向高逐渐增大、到最大值后再逐渐降低的趋势。     

晶体Cu和Ar弹性模量随压强和温度的变化关系

应用统计物理理论导出了弹性模量B(T,p)随压强p和温度T的变化关系式,并具体计算出Cu与Ar的弹性模量B(T,p).结果表明:压强较低时,Cu和Ar的弹性模量随压强的变化很小,然而当Cu和Ar的压强分别大于1012Pa和1011Pa时,B随p的增大而迅速增大,B随T的升高而减小.     

Ni薄膜的居里点和第二个磁性特征温度(Ⅰ)

用惯用的不同方法测量了较薄 Ni 膜的居里点,得到了下列结果:1.用转矩法测得的“居里点”θ_L 随测量磁场增加而提高,但除一小段中间区域外,在高磁场(数千 Oe 以上)和低磁场(数百 Oe 以下),θ_L 基本上不随磁场而变。2.θ_(L∞)≈θ_p=θ_k,其中θ_(L∞)表示,在强磁场中测得的θ_L 值,也就是居里点;θ_p 和θ_k 分别表示铁磁性引起的附加负电阻ΔR和电阻在强磁场中的各向异性消失的温度。θ_(L∞)随膜厚度减少而降低。3.磁膜具有明显地不同于居里点的第二个磁性特征温度 T_0,它等于■其中和θ_R和θ_s分别为电阻和.Hall电压随温度T的变化奉与T的关系中出现的峰所对应的温度;θ_m为磁电阻效应与温度的关采中出现的峰听对应的温度;e二为强磁塌中,Hall电压随磁埸的变化率与温度的关系中出现的峰所对应的温度:θ_L0为在弱磁锡中侧得的θ_L值.T_0低于居里点.T_0和θ_L∞----T_0分别随膜厚度减少而降低和提除上述关于居里点和T_0的桔果以外,还得到了下面的桔果:1.△R(T)=CR_11----1(T),其中与R_11----1是平行于膜面的强磁踢平行和垂A于通过膜的电流方向时的电阴值之差;C是常数。C=40-100 (500-50A)。2.退磁伏态NI膜的磁化分布值到200-300~0C(相似文献   

TNT水溶液光氧化动力学

为了实用的目的,在实验室进行了静态法与流动法研究TNT水溶液光氧化动力学实验。 实验结果表明: (1)TNT水溶液在UV—H_2O_2作用下遵循lnc╱c_0=-kt(1)的动力学方程式,式中c_0为TNT水溶液原始浓度,c为t时浓度,t为光氧化时间,k为光氧化速率常数。用(1)式可估计TNT水溶液光氧化达排放标准所需时间。 (2)光氧化速率常数k,在相同条件(UV光强,光照面积,液层厚度和H_2O_2浓度),与TNT水溶液初浓度有关,遵循lnk=-mc_0 B(2)关系,式中kc_0与(1)式同,m和B为经验常数。用(2)式可估算将TNT水溶液稀释以节约电能的程度。 (3)光氧化速率常数k与温度无关。 (4)速率常数k与H_2O_2初浓度有关,存在一最佳H_2O_2初浓度,而且此最佳值随TNT水溶液原始浓度增加而增大。 由液相、薄层色谱分析知此光氧化过程是一复杂反应,其机理正在进一步研究中,上述宏观动力学规律是否适用于工业废水也待确定。     

R_2Fe_(14)B中R~(3+)离子的二阶晶场

R_2F_(14)B(R=Pr,Nd,Sm,Dy,Er,Tm和Yb)中R~(3+)离子的二阶晶场参数A_(20)可由室温磁化曲线和自旋重取向转变温度估计。R_2Fe_(14)B的哈密顿量为这里,K(Fe,T)是一个铁原子的磁各向异性常数,其数值取自文献[1],其它符号具有通常的意义。交换场H_(ex)正比于m(Fe,T)和文献[2]报道的分子场系数。对于R=Gd,2μ_BH_(ex)的估计值为350K[3]。除了R=Sm以外,A_(22)项均被忽略。通过拟合室温磁化     

关于理解稳恒电路基本规律的要点分析

正确理解并掌握稳恒电路的基本规律,是学好稳恒电路知识的关键,也是能否准确灵活地运用基本概念、定律解决实际问题的前提.鉴于此种原因,本文对稳恒电路中的三个定律作浅谈如下:一、电阻定律:电阻定律R=ρ·L/S告诉我们导体的电阻值取决于导体自身的构造(形状)和材料,但是在理解该定律时还要注意以下两点:(1)R=ρ·L/S的成立是有条件的.由于各种材料的电阻率都要随温度的变化而变化,比如:金属的电阻率随温度的升高而增大.因此应该说,在一定的温度下,导体的电阻是由导体自身决定的.(2)导体的电阻与电路无关.在一定温度下,对于一个给定的电阻,其阻值完全由R=ρ·L/S来确定,而与它是否接入电路以及接入何种电路无关.     

COGAS非设计工况的蒸汽参数

本文建议,在解决无补充燃烧的废热锅炉热平衡的有关问题时,引用一个类似于效率的比率,并籍助于实践数据来考虑这一比率随动力装置负荷的变化。此外,本文讨论废热锅炉的两种运行方式:(1)P=常数,和(2)(G_s(T)~(1/2))/P=常数;并给出按(G_s(T)~(1/2))/P=常数运行时滑动蒸汽参数的确定方法。     

铁电单晶K_xNa_(1-x)Sr_(1.22)Ba_(0.78)Nb_5O_(15)的相变特性

测量 K_xNa_(1-x)Sr_(1.22)Ba_(0.78)Nb_5O_(15)(0≤x≤1) 单晶介电常数的温度依赖性以及居里点附近介电常数随直流偏置电场的变化表明,该系列晶体的铁电一顺电相变特性依赖于其成分。对于 x=0的样品相变是连续的,其特征是:⊿T(居里温度与居里-外斯温度之差)近似为零,C/C~1<4(C 和 C'分别是相变温度以上和以下的居里常数),εE(T)-ε_0(T)为负(εE(T)和ε_0(T)分别为温度T时有直流偏置和无直流偏置时的介电常数)。对于 x=1. 0的样品,相变是一级的,⊿T 较大,C/C>4,εE(T)-ε_0(T)为正。x=0. 5的成分相应于三临界点,其     

电解质在不同温度的混合溶剂中溶解度和溶剂化的研究——KCl—甲醇—非电解质体系

本文测定了温度为5、15、25和35℃时KCl在甲醇—苯、甲醇—甲苯、甲醇—环己烷和甲醇—四氯化碳中的溶解度,并得到经验公式:logs=a+bT,其中S为KCl的溶解度。T为绝对温度,a和b为经验常数。同时计算了KCl由甲醇到甲醇混合溶剂的标准迁移自由能△G°_■得到它和组分X_(ne)的经验关系式:△G°_(t■)=C+dX_(ne),C和d为经验常数。同时出指在本实验范围内,温度的变化不影响纯单溶剂化模型和第二介质常数公式的适用性。     

热敏电阻的性能指标B对温度T特性的影响

讨论了热敏电阻的性能指标B对其温度特性的影响,利用相关参数画出了不同A和B条件下的R-T和T-Ig的曲线,由该曲线可直观地发现与材料相关的B对曲线的倾斜程度的影响.     

氧化钒系PTC陶瓷相变的正电子湮没研究

80年代初,氧化钒系大功率PTC陶瓷热敏电阻出现了,关于这种材料的PTC效应的机理尚处在研究中。本文首次用正电子湮没技术研究这种材料随温度发生的金属-绝缘体(M-I)相变,讨论了正电子湮没参量与材料微观结构变化之间的关系。1.样品制备及实验