磁体中的力场的再认识

在真空中．磁场力是用Lorentz力的定律来定义的。但在实体介质中，场通常是用Maxwell方程来定义的。在实验观测中，所接触的场均为力场。如果认为宏观电磁场是微观电磁场的统计平均．则可证明这种微观场的统计平均值即宏观场将依赖于微观偶极子的性质。     

线性媒质中电磁场的动量守恒定律

本文用电磁波动观点,从麦克斯韦方程组和洛仑兹力公式出发,讨论了在各向同性媒质中电磁场的动量守恒问题。若μ=μ_0,ε=ε_0即蜕变为真空中的电磁场动量守恒定律。     

无力场的磁场分布

无力场是电流和磁场平行而使电磁体积力为零的一种磁场结构。这种磁场满足如下关系式: ▽×B=αB,(1) 式中系数α叫做无力场参数。在一般情况下,系数α是空间位置的函数,如果α是常量,则称这种无力场是线性无力场。由于无力场的磁场分布的研究。对等离子体物理学和空间科学具有重要意义,因此,现在越来越引起人们的兴趣。近来,我国科学工作者王水从无力场的基本方程     

托马斯进动的弗米变换形式

Fermi-Walker(F-W)及Fermi(F)变换是经常用在物理定律中的一类变换. 考虑一任意矢量V~μ,它定义在四维弯曲时空上一点x~μ(0),当矢量V~μ沿着类时曲线x~μ(τ)(0<τ相似文献   

关于正规矩阵及矩阵三种积的亚正定性

本文首先讨论正规矩阵为亚正定的特征;然后论述了亚正定矩阵的一般积、Kronecker积以及Hadamard积仍为亚正定的条件。定义1 设A为实方阵,对任意非零向量x,有x Ax>0;称A为亚正定的。定义2 设A∈R~(n×n),A~ΓA=AA~Γ;则称A为正规矩阵。定义3 A、B为同阶实方阵,A可逆,方程|λA-B|=0的解为B相对A的特征根,显然它们是A和B确定的。定义4 A=(α)(?)×,B=(b_i)_m×m都是实阵;则m·n阵方阵(α_(ij)·B)_(m×m)为A与B的Kronecker积,记为AB。     

具有常平均曲率的曲率子流形上一类Schr?dinger算子的特征值估计

研究曲率子流形中一类Schr?dinger算子的第一个特征值,并给出一些估计.具体地,假设φ:■是■中具有常平均曲率H的曲率子流形,■的主曲率的绝对值■,S为M~n的第二基本形式模长的平方,我们得到了如下结论:(1)当H=0,即M~n为极小曲率子流形,μ_1是Schr?dinger算子■的第一特征值,则■;或者μ_1=0,如果M~n为全测地的.(2)当余维数p=1时,M~n为具有非零常平均曲率的曲率超曲面,λ_1为算子L_2=-Δ-S的第一特征值,则有(i)若2≤n≤4,或者n≥5,■,则■ii)若n≥5,■,则■该结果推广了Wu~([4])、Chen-Cheng~([5])的部分结论.     

地电荷的电容结构发电机制研究

由地电荷与地球自转运动发电原理及国际参考地磁场(IGRF)标准模型所确定的地球磁场能量的分布,经分析、推论,建立了地电荷的电容结构发电机制,并由此而建立了全球电磁场结构和等效电路.此电磁场发电机制由磁场和电路双正交结构组成,磁场正交结构为偶极子场和非偶极子场,电路正交结构为地电荷运动的等效发电环电流和电源及负载电阻组成的全球等效电路.电荷运动的等效发电环电流产生的是偶极子场;电源及负载电阻组成的全球等效电路产生的是非偶极子场.地电荷的电容结构发电机制所确定的地磁场结构模型,与现地磁场结构模型完全不同,特别是极区拱形地磁场及其双向地磁场边界特性.此模型对极光、极光椭圆区、极区双向电集流和极区离子上行,对大气电场、大地自然电位的形成和变化趋势,对行星际磁场BZ及其南、北分量BS和BN的生成,及行星际南向分量BS与磁暴的关系,以及对地震与偶极子场、非偶极子场之间的关系等,都作出了较合理的阐释.     

U自共轭算子与自对偶次正常算子

本文通过对算子方程UA=A*U的讨论,给出了J.B.Conway于[1]中提出的自对偶次正常算子的一个内蕴性描述. 定义设H是可析的Hilbert空间,U是日上的酉算子,如果H上的算子A满足方程UA=A*U,则称A为U自共轭算子(U self adjoint,本文简记为U s.a.). U s.a.算子具有如下初等性质: 性质1 A是U s.a.算子,则σ(A)与σ_(?)(A)关于实数轴对称.当λ∈σ_(?)(A)时,A-λ与A-λ的Fredholm指标互为相反数,特别当λ为实数时,ind(A-λ)=0. 证显然,由方程UA=A*U,可知σ(A),σ.(A)是关于实数轴对称的.又根据U     

关于矩形波导中的场解问题

本文将对矩形波导中的电磁场方程的解答作了较为系统的论述。其内容包括两大部分:(一)场的波动方程及其解答。(二)矩形波导中的主模 TE_(10)波。在阐述过程中,力求方法简单,步骤简洁明确。因而本文仅作为教材处理方面的一点体会。在微波传输线中,目前应用最广的一种是矩形波导,因而本文就矩形波导的场解问题,作一讨论。若有由金属壁组成的矩形波导,并取其坐标如图(1)示。其宽边为 a,窄边为 b 且设:①波导为无限长,均匀,其内介质为空气,磁导率μ=μ_0,介电常数ε=ε_0。②波导内壁为理想导体。③波导中没有自由电荷ρ和传导电流 J。④在讨论中,只考虑沿 Z 轴前进的波。则在上述条件下,求其电磁场方程的解。     

复合算子在β_μ(B)空间到β_μ(D)空间上的有界性

给出了复合算子C_φ=f°φ在β_μ(B)空间到β_μ(D)空间上的有界的充分必要条件,以及复合算子C_φ=f°φ在β_(μ,0)(B)空间到β_(μ,0)(D)空间上的有界的充分必要条件.     

用铁砂代替Fe_2O_3制备M_x—2000软磁铁氧体

用铁砂代替Fe_2O_3,制备性能优良的软磁MnZn铁氧体,其性能如下:μ_1:2000±20％; B(H=800A/m):360-390mT;H_c:12.8-14.8A/m:T_c:160-180℃tgδ/μ(f=100KC,H=0.4A/米):21.0-27.0×10~(-6);Tkμ/μ(20-60℃):1.3-1.8×10~(-6).针对铁砂的特点,本文对用铁砂制备软磁MnZn铁氧体的工艺进行研究,得出一些规律和特点。     

Mossbauer spectra and magnetic properties of amorphous (Fe_(1-x)Co_x)_(77.5)Nd_4B_(18.5) alloys

本文研究了非晶合金(Fe_(1-x)Co_x)_(77.5)Nd_4B_(18.5)(0≤X≤1.O)的~57Fe穆斯堡尔谱和磁的特性.假设Co原子磁矩保持1.21μB,则Fe原子磁矩随着含量X的增加而增加.Fe磁矩的增加与Fe的平均超精细场的增加是一致的.当Co含量在x=0.7时居里温度达最大值,在室温下,晶体化的FeCoNdB合金在Co含量较小时有高的矫顽场和能积.     

群体基因频率的世代演替模型及稳定性讨论

群体基因频率是某一个基因座位上的各复等位基因在群体中的相对频率。如果有两个(或两个以上)复等位基因的相对频率改变,则该群体基因频率即发生了变化。定义1:若群体在某个基因座位上有n个复等位基因α_1,α_2,…α_n,它们在第m代的基因频率为p_(im)(i=1,2…n),则该基因座位的群体基因频率可用一个n维向量P_m表示,其中分量p_(im)≥0(i=1,2…n)且n个分量p_(im)的和为1。如果群体是一个大而随机交配的群体,那么第m代群体基因型频率为A_m=P_m·P_m~*(P_m~*为P_m的转置阵)。定义2:若基因α_i突变成基因α_j的频率为μ_(ij),回复突变的频率为μ_(ji),因迁移,选择而引起的基因α_i的改变为μ_(ii)=μ_(ii)~M μ_(ii)~S,那么从第m代到第m 1代群体基因频率的变化可用一演替矩阵π_m表示。P_(m 1)和P_m之间的关系为P_(m 1)=μ_m~(-1)π_mP_m。μ_m~(-1)为归一化常数,以保证第m 1代群体基因频率的n个分量p_im 1之和为1。定义3:若当m趋向无穷大时,P_m的每一个分量的极限都存在,则我们说群体基因频率P_m是极限稳定的。定理1:群体基因频率稳定的充要条件是矩阵π_m的特征方程有正实根,而第m代基因频率向量则正好是这个特征值所对应的一个特征向量。定理2:当μ_(ii)=0,μ_(ij)(i≠j)不随世代而变时,群体基因频率必将趋于极限稳定。作为特例,当n=2时,我们的结果与遗传学中的结论是一致的。     

B(H)上保持*-拟积的双射

设B(H)是维数大于1的复Hilbert空间H上有界线性算子全体得到的代数.?A,B∈B(H),定义拟积A°B=A+B-AB.证明?是B(H)上的双射且满足?(A*°B)=?(A)*°?(B),?A,B∈B(H)的充要条件是当dim H≥3时,存在H上的酉算子或共轭酉算子U使得?(A)=UAU*,A∈B(H);当dim H=2时,存在H上的酉算子U使得?(A)=UA_τU*,A∈B(H),其中τ是C上的环自同构.设A=(a_(ij))∈M_2,则令A_τ=τ(a_(ij)).     

一类L—Fuzzy集的逻辑结构

设L={0,α,β,1}为链或布尔格,L~n中L—模糊集由(?)L(L~n)=={μ|μ~2L~n→L}定义的。本文主要结果为: (1)对μ∈(?)L(L~n),μ可写成如下形式μ=μ~0·0 μ~1·1 μ~2·α μ~3·β=sum from j=0 to 4n-1 α_jm_j其中,α_j∈{0,α,β,1} m_j=multiply from i=1 to n X_i~(ji) (X_i~(ji)为X_i逻辑分量) (2){X|μ(x)=α_i}=sum from pi to m_i (3)L~n中L—模糊集的α—水平集为N_μ(α_i)={X|μ(X)≥α_i,X∈L~n)N_μ(α_i)具有如下性质: 1°、当α_1≥α_2时,N_μ(α_1)相似文献   

平衡设计单向分类随机模型参数的极大似然比检验

对平衡设计单向分类随机模型参数的假设H0:μ=μ0,σα2=σα02,σ2=σ02←→H1:μ≠μ0或σα2≠σα02或σ2≠σ02,利用极大似然比方法导出了检验H0的统计量.求出了检验统计量的渐进分布,并给出了检验规则.最后给出一个应用实例.     

关于t检验方差分析及多重比较的研究

在对均值是否有显著差异进行检验时,t检验和方差分析有时是等价的,有时是不可替代的．检验H0．μ1=μ2vsH1：μ1≠μ2时,t检验与方差分析是等价的;检验H0：μ1≤μ2 vs H1：μ1≠μ2或H0：μ1≥μ2 VS H1：μ1〈μ2时,只能用t检验．检验H0：μ1=μ2=…=vsH1：μ1,μ2,…,μk不全等时,要用方差分析,而不能用两两比较的t检验．当检验结果为有显著差异时,再用多重比较的方法比较是哪些均值有显著差异．     

连工〔Ⅰ〕型电模拟计算机

一、前言 连工〔Ⅰ〕型电模拟计算机属于网络模拟的类型,它是由两层具有40×40格的电网所组成,主要原件系高级线绕电阻。在两层电网的每一相对应的节点间,均以可变电阻连接。 计算机的目的在于解 2〔e(x,y) 2φ(x,y〕=f(x,y)这一类偏微分方程,其中待求函数φ的区域边界的几何形式可以是任意的。如果用逐次迫近法还可以解上述方程中f为f(x,y,φ,　　　　　　…)的问题。除此之外,计算机尚可解决等类形的偏微分方程式。因此有可能广泛计算许多属于平面场的科学问题。例如:静电场,电磁场,温度场,渗透压力场,动水压力场,匀质和非匀质的弹性应力…     

非自治动力系统中利普希茨跟踪性和逐点周期跟踪性的研究

根据离散动力系统中利普希茨跟踪性和逐点周期跟踪性的定义,引入非自治动力系统中利普希茨跟踪性和逐点周期跟踪性的概念,并研究了它们的动力学性质,得到如下结果:1)若F={f_i}~∞_(i=0)拓扑共轭于G={g_i}~∞_(i=0),则F具有利普希茨跟踪性当且仅当G具有利普希茨跟踪性;2)若F={f_i}~∞_(i=0)拓扑共轭于G={g_i}~∞_(i=0),则F具有逐点周期跟踪性当且仅当G具有逐点周期跟踪性;3)乘积系统(X×Y,F×G)具有利普希茨跟踪性当且仅当(X,F)和(Y,G)具有利普希茨跟踪性.这些结论弥补了非自治动力系统中利普希茨跟踪性和逐点周期跟踪性理论的缺失.     

THE COMPOUND BOUNDARY VALUE PROBLEM FOR A CLASS OF NONLINEAR PSEUDOPARABOLIC SYSTEMS

Let D be N+1 connected bounded domain in plane. Suppose the contour of D consists of N+1 simple-ly closed curves _0, _1…, _N and _1… _N are in the interior of domain circumscribed byC_μ~1(0 <μ< 1). In addition, assume that there are n mutually exclusive contour γ_,j=1,…,n,in interi-or of D,γ=γ_i; ∈C_μ~1. Denote D_j is the bounded domain circumscribed by γ_j,j=1,…,n, D~-=D_1+…+D.,D~+=D-D~-,D_t~ =D~ ×E, E=[0,T] (T>0), z=0∈D~+.We consider the following pseudoparabolic complex equation on D_t~ : / t[W_Z- Q_1(z)W_z- Q_2(z) _ - A_1(z)W - A_2(Z) ]= H(t,z,W,W-_2,W_2), (z,t) ∈D_t~ , (1)