D6h^4结构空间群的IR矩阵和IR基的计算

在晶体空间群的Ｃ－Ｇ系数计算中，空间群的ＩＲ矩阵的计算具有极其重要的作用。本文利用本征函数法，计算了Ｄ６ｈ＾４结构空间群的ＩＲ矩阵，同时给出ＩＲ基的计算，以及ＩＲ基之间的相对相因子的处理。     

群为完全群的一个充要条件

若一个群为完全群 ,当是另一个群的正规子群时 ,必为其直因子 ,反之如何 ?在参考文献 [1]中仅对有限群证明 ,本文对一般群证明     

面向三维信号的非线性分组码

设Z[^3（-2的平方根）]是代数数域Q（^3（-2的平方根））的代数整数环,把商环Z[^3（-2的平方根）]／（p^n）的乘法单位群分解为群的直积,由此获得三维信号空间并可用来构造分组码,这些码能够改正某些错误。     

图的曲面嵌入

提供了曲面的一种多边形表示，它虽然由多面形表示演化而来，但使得图的曲面嵌入的存在性、计数、确定最大亏格等问题变得十分简单。多面形表示源于Heffter^[1],Hilbert和Cohn—Vossen提出过引线问题并将它与Heawood的地图着色猜想联系^[2]，经过近百年直至Ringal等获得证明^[3,4]。Edmonds(1960)^[5]的多面形表示曾被广泛引用．但30余年后，才发现是Heffter的对偶形式。虽然多边形表示始于本文作者的专著^[6,7]，但至今才发现它在处理上述问题的效力。这就导致此文并为过渡到组合地图理论搭起一座桥梁。     

磁空间群P63/m''m''c''不可约共表示的计算

群表示理论在群论的发展和应用中占有十分重要的地位，它对求解C-G系数，同位标量因子及母分系数是必不可少的．本文主要以P63”m′m′c′的对称点L点为例，应用诱导表示的方法，介绍磁空间群不可约共表示的计算方法．     

Zn上四元数代数Zn[i,j,k]的零因子和单位群

研究Zn上的四元数代数Zn[i,j,k]的零因子和单位群,给出Zn[i,j,k]的零因子个数和Zn[i,j,k]的单位群阶的计算公式,证明Zn[i,j,k]≌M2（Zn）的充分必要条件是n为奇数,并且完全决定了Zn[i,j,k]的单位群结构.     

关于内5—闭可解群的构造

研究内P—闭群的构造是一个相当活跃的课题.文献[1,2]已经讨论了P=2,3的情况,文献[3]给出了内5—闭单群的结构.本文给出内5—闭可解群的结构,仅讨论有限群,所用术语及符号都是标准的.     

Q[x]上5次不可约多项式的伽罗华群计算方法

本文给出了Q[x]上5次不可约多项式的伽罗华群的一种计算方法.这种方法改进了[1]的方法,并且适合于实际的计算.     

Q[x]上5次不可约多项式的伽罗华群计算方法

本文给出了Q[x]上5次不可约多项式的伽罗华群的一种计算方法.这种方法改进了[1]的方法,并且适合于实际的计算。     

图的曲面嵌入

提供了曲面的一种多边形表示，它虽然由多面形表示演化而来，但使得图的曲面嵌入的存在性、计数、确定最大亏格等问题变得十分简单．多面形表示源于Heffter^[1]．Hilbert和Cohn—Vossen提出过引线问题并将它与Heawood的地图着色猜想联系[2]．经过近百年直至Ringal等获得证明^[3，4]．Edmonds(1960)^[5]的多面形表示曾被广泛引用．但30余年后，才发现是Heffter的对偶形式．虽然多边形表示始于本文作者的专著^[6,7]，但至今才发现它在处理上述问题的效力、这就导致此文并为过渡到组合地图理论搭起一座桥梁．     

广义TKK代数的一类模结构

设S是欧氏空间R″（υ≥1）中最小的非格半格,在一个Jordan代数T（S）的基础上,通过Tits-Kantor-Koecher方法可构造TKK李代数g（T（S））,研究该李代数的泛中心扩张广义TKK代数g（T（S））,的一类在群代数与对称代数上的不可约表示。     

空间群设置和群元变换

讨论了常用的空间群不可约表示表中,由于空间群设置不同而引起的对应群元以及晶体原子位置之间的变换关系,给出了所有有心点阵空间群群元变换矩阵表达式。     

群乘表在群的正则表示中的运用

运用群乘表能方便地写出对应群的正则表示 ,既快捷又准确 ,节省了大量运算时间     

磁空间群Pб_ 3/m''''m’c''''不可约共表示的计算

群表示理论在群论的发展和应用中占有十分重要的地位,它对求解C-G系数,同位标量因子及母分系数是必不可少的。本文主要以P6_3”m′m′c′的对称点L点为例,应用诱导表示的方法,介绍磁空间群不可约共表示的计算方法。     

关于某些特殊函数的Barnes积分表示

利用形如〔１ａｂ０１ｃ００１〕，（ａ，ｂ，ｃ为实数）的矩阵群的不可约表示，导出了Γ（ｚ）（ζ（ｘ）－１），１／Γ（１＋ｚ），Ｗｋｍ（（√ｒ１＋√ｒ２）＾２ｅ＾ｉθ）以及Ｊｍ（ｚ）的Ｂａｒｎｅｓ积分表示。     

O_h~8结构磁空间群C—G系数的计算

磁空间群相对于以往的空间群 ,在对物理图像的描述上更准确、深刻 .如它可在考虑晶体对称性的同时 ,也考虑到自旋磁矩的作用 ,因而它的C—G系数要更加重要 .本文利用本征函数法 ,计算了面心立方结构O8h 磁空间群的C—G系数 ,以及波矢选择规则和C—G序列     

一类线性关系确定方法的证明

线性代数中 ,向量间线性关系的确定是一个很重要的问题。其中包括向量间的线性表示 ,极大无关组的确定等等。本文对文献 [1 ]中给出的确定向量间的线性表示及用极大无关组表示的一类方法 ,做出理论上的证明。     

与极小非超可解群有关的群的不可约表示

本文讨论有限群在特征为0的代数闭域K上的表示。群G的表示φ称为单项表示,如果φ是G的某个子群的一次表示的诱导表示。如果G的每一个不可约表示都是单项表示,则称G是M一群。本文在§1用指标方法证明了有关群G的不可约表示由子群的不可约表示所诱导的两个定理。然后在§2证明了:极小非超可解群是M-群;可解外超可解群是M-群;若群G是abel正规子群与极小非超可解群的半直积,则G是M-群。     

一个高维表示空间的分解

本文用直接计算的方法,对由SU_2群的基础表示空间四次直乘得到的十六维空间分别按S_4和SU_2进行约化,并求出荷载S_4和SU_2不可约表示的基函数。