Ni－Si－B系非晶合金的结晶度与退火温度关系的研究

本文对Ｎｉ＿（８５－ｘ）Ｓｉ＿（１５）Ｂ＿ｘ（ｘ＝１３，１７，２１）系非晶合金条带的晶化（经过处理后的）结晶度的测定进行了比较系统的研究．结晶度的测定系采用电子计算机分峰方法将ｘ射线衍射曲线中的非晶峰与结晶分离开来，其中非晶峰以三次多项式表示，结晶峰以高斯－柯西复函数表示，由这些表达式组成联立方程组，用最小二乘法求解，并计算出它们的相对强度值，得到其结晶庆与退火温度呈抛物线关系曲线．     

B原子浓度对非晶态Ni—Si—B系合金电阻应变系数的影响

通过Ｎｉ－Ｓｉ－Ｂ系非晶合金电阻随拉应变变化特性曲线的测定，考察了Ｂ原子浓度对非晶Ｎｉ７２－ｘＳｉ１５Ｂ１３＋ｘ（ｘ＝０，２，４，６，８）合金电阻应变系数的影响，并采用Ｎａｇｅｌ推广的液态金属Ｚｉｍａｎ理论对其实验结果进行了初步的解释。     

B原子浓度对非晶态Ni－Si－B系合金电阻应变系数的影响

通过Ｎｉ－Ｓｉ－Ｂ系非晶合金电阻随拉应变变化特性曲线的测定，考察了Ｂ原子浓度对非晶Ｎｉ７２－ｘＳｉ１５Ｂ１３＋ｘ（ｘ＝０，２，４，６，８）合金电阻应变系数的影响，并采用Ｎａｇｅｌ推广的液态金属Ｚｉｍａｎ理论对其实验结果进行了初步的解释．     

PET纤维结晶度和晶粒大小的研究

大角X射线衍射法估算纤维的结晶度和晶粒表现尺寸时,一般采用的方法是把归一化的衍射强度曲线分解为一个以多项式表示的非晶部分散射曲线及几个以高斯函数和柯西函数组合起来表示的结晶峰;分峰之后,试样的结晶度一般用峰面积结晶度即解析峰下面经归一化的散射对未经解析而归一化的曲线下的总散射的面积比率求得.结晶表现尺寸从相应的结晶峰半高宽求得.但上述的分峰方法得不到分峰结果的唯一解.本研究工作采纳前人提出的PET结晶样品X射线衍射强度曲线所包含的非晶部分曲线的一系列理论和经验的假设,作为物理制约条件,进而与数学上的满足条件相结合,在进行分峰时,可以解出数学上符合δ<3%的精度、物理意义上符合客观存在的解.并通过对PET纤维的研究,对上述方法作了证实.     

利用分峰法测定4A分子筛的结晶度

提出了应用非晶强度曲线和多重峰分离程序，根据X射线衍射图进行4A分子筛结晶测定的方法。本方法准确、简便，不需要标样即可获得结晶度的绝对值。     

关于Hermite—Fejer插值算子

设Ｈｎ（ｆ，ｘ）是以Ｊａｃｏｂｉ多项式Ｊｎ（ｘ）的零点为基点的Ｈｅｒｍｉｔｅ－Ｆｅｊｅｒ插值算子，本文得到了Ｈｎ（ｆ，ｘ）的逼近度的渐近表示。     

Ti—Al—Y三元系相图1000℃部分等温截面重新确定

利用扩散偶局部平衡原理，通过金相观察和电子探针微区成分分析，重新测定了１０００℃下Ｔｉ－Ａｌ－Ｙ三元部分等温截面相图。首次发现该系在１０００℃存在两个三元化合物均相区Ｙ（ＡｌｘＴｉ１－ｘ）２（ｘ＝８０％￣１００％）和Ｙ３（ＡｌｘＴｉ１－ｘ）２（ｘ＝８０％￣１００％）改变了以前发表的关于Ｔｉ－Ａｌ－Ｙ三元相图１０００℃等温截面的研究结果。此外在所测部分等温截面相图中存在６个单相区，９个两相平衡区，４     

利用分峰法测定4A分子筛的结晶度

提出了应用非晶强度曲线和多重峰分离程序,根据X射线衍射图进行4A分子筛结晶度测定的方法.本方法准确、简便,不需要标样即可获得结晶度的绝对值.     

Ni—Si—B系非晶合金的结晶度与退火时间的关系

对Ｎｉ６４Ｓｉ１５Ｂ２１非晶合金条带在２５０℃不同退火时间下的结晶度进行了测定。得到了结晶与度火保温时间呈抛物线关系的实验规律。     

（AlxGa1—x）yIn1—yP表面氧化特性

利用双层吸收膜模型,采用消光式椭圆偏振仪,对用ＭＯＣＶＤ方法生长的（ＡｌｘＧａ１－ｘ）ｙＩｎ１－ｙＰ（本征）、（ＡｌｘＧａ１－ｘ）ｙＩｎ１－ｙＰ（掺Ｍｇ）和（ＡｌｘＧａ１－ｘ）ｙＩｎ１－ｙＰ（掺Ｓｉ）３个样品及它们的表面氧化膜的光学参数进行了测量和计算,并对其结果加以讨论。另外还在室温下对（ＡｌｘＨａ１－ｘ）ｙＩｎ１－ｙＰ（本征）表面氧化膜的生长速率及其厚度进行研究,并得对膜厚与时间的线性关系曲线     

激光熔池中Co—Cr—C共晶系合金的凝固组织形态选择

激光熔池中金属的凝固过程由于极端偏离平衡，并伴随有复杂的热量、质量及动量传输过程而变得十分复杂．本文以ＣＯ－Ｃｒ－Ｃ三元合金的γ－Ｃｏ－Ｃｒ７－ｘＣｏｘＣ３伪二元截面共晶合金系为对象，系统考察了在激光重熔后凝固组织的形成，探索了其形态选择演绎规律．研究表明，该伪二元截面合金系在激光重熔条件下有一个向碳化物成分方向倾斜的γ－Ｃｏ与Ｃｒ７－ｘＣｏｘＣ３共生生长区．并可观察到在足够大的过冷度下发生的非晶转变论文最后运用最高界面温度假设和相应的界面响应函数讨论了该合金系在激光重熔时凝固组织形态选择图并与实验结果作了比较．     

零对称BZ—代数

将原子及其分支的概念引信ＢＺ－代数，提出零对称ＢＺ－代数，得到若干重要特征。研究零对称ＢＺ－代数Ｘ关于其理想Ｎｚ（Ｘ）＝｛ｘ∈Ｘ│０－ｘ≤ｘ｝所作为的商代数Ｘ／Ｎｚ（Ｘ０的结构，证得Ｘ／Ｎｚ（Ｘ）≌｛ｙ│ｙ＝（０－ｘ）－ｘ，ｘ∈Ｘ｝。     

Fe系非晶合金的微观结构特征研究

用差示扫描量热法（DSC），研究了Fe基非晶合金在不同的升温速率（5K／min、10K／min、20K／min、40K／min）下的DSC曲线，通过观察其不同的差热曲线，得到晶化放热峰和晶化吸热峰的位置，同时阐述了X射线衍射强度与径向分布函数（RDF）之间的关系、衍射强度的实验测定，并且结合计算非晶态合金径向分布函数的基本原理，计算了Fe基非晶合金的RDF。计算结果表明，在非晶态材料中随着与选作原点的原子间距离的增加，相关性就迅速减弱，在相距几个原子间距的原子之间就显不出相关作用，其相对位置接近完全无序。从而，由实验结果计算获得Fe系非晶合金的微观结构参数：最近邻原子间距R1=2．63712，次近邻原子间距R3=4．94952，配位数CN=12．83063。     

关于“k——序哈密尔顿图”一文的一点注记

本注记改正文［１］中一个引理的一点错误及引理证明中的失误。重新证明了若ｎ阶图Ｇ的任二不相邻顶点ｕ、ｖ有ｄ（ｕ）＋ｄ（ｖ）≥ｎ＋２ｋ－７，４≤ｋ≤ｎ，则对于Ｇ的任意不同的ｋ个顶点ｖ１，ｖ２，…，ｖｋ，有ｖ１（ｘ１）ｖ２（ｘ２）…ｖｋ－１（ｘｋ－１）ｖｋ型ｖ１—ｖｋ路（我们用ｖｉ（ｘｉ）ｖｉ＋１表示ｖｉｖｉ＋１或ｖｉｘｉｖｉ＋１。）或ｖｋｖ１（ｘ１）…（ｘｋ－２）ｖｋ－１型ｖｋ—ｖｋ－１路；若对任不相邻两顶点ｕ、ｖ有ｄ（ｕ）＋ｄ（ｖ）≥ｎ，则对于Ｇ中任三点ｖ１，ｖ２，ｖ３存在ｖ１（ｘ１）ｖ２（ｘ２）ｖ３型ｖ１—ｖ３路。最后对文［１］中的公开问题１提出自己的看法。     

聚合物PTMPS和PTMPS—DMS的SAXS研究

用小角Ｘ－射线散射（ＳＡＸＳ）法研究了聚四甲基苯撑硅氧烷（ＰＴＭＰＳ）和聚四甲基苯撑硅氧烷－二甲基硅氧烷（ＰＴＭＰＳ－ＤＭＳ）多嵌段共聚物超分子结构参数－结晶层厚度α,一维结晶度Ｋ和长周期Ｃ随ＤＭＳ含量变化的规律,发现ＤＭＳ含量为５０％时,关系曲线均呈现一个转折点。     

算子S=v^—1Mv的弱（p.p）型不等式

本文给出了算子Ｓ＝ｖ＾－１Ｍｖ弱（ｐ．ｐ）型不等式的证明。Ｍ表示极大算子；ｕ（ｘ），ｗ（ｘ），为Ａ１权函数。     

关于群的计数的几个渐近公式

令Ｃ（ｘ），Ａ（ｘ），Ｎ（ｘ）分别表示阶ｎ≤ｘ且任一ｎ阶群都是循环群，Ａｂｅｌ群，幂零群的自然数ｎ的个数，本文证明了：Ｃ（ｘ）＝ｅ＾－ｒ／ｌｏｇ３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ４ｘ／ｌｏｇ＾２３ｘ），Ａ（ｘ）＝ｅ＾－ｒｘ／ｌｏｇ３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ４ｘ／ｌｏｇ＾２３ｘ），Ｎ（ｘ）＝ｅ＾－ｒ／ｌｏｇ３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ４ｘ／ｌｏｇ＾２３ｘ），Ｎ（ｘ）－Ａ（ｘ）＝ｅ＾－ｒｘ／ｌｏｇ＾２３ｘｌｏｇ＾２３ｘ＋Ｏ（ｘｌｏｇ＾     

Er（Ni1—xCox）磁性蓄冷材料的研究

研究了实用型Ｅｒ（Ｎｉ１－ｘＣｏｘ）（ｘ＝０，０．１，０．２）材料的制备方法和它们的物理性能。用Ｃｏ部分替代Ｎｉ后，该材料的居里温度降至１０Ｋ范围内，在温度低于１０Ｋ的温区内，Ｅｒ（Ｎｉ１－ｘＣｏｘ）（ｘ＝０，０．１，０．２）材料的比热容远大于传统的蓄冷材料金属Ｐｂ和其他新型Ｅｒ系磁性蓄冷材料的比热容，磁墒变计算结果表明，Ｅｒ（Ｎｉ１－ｘＣｏｘ）（ｘ＝０，０．１，０．２）材料的Ｅｒ＾＋３离子有效Ｊ     

求解析函数的一个方法

已知解析函数ｆ（ｚ）的实部ｕ（ｘ，ｙ）求虚部ｖ（ｘ，ｙ）求虚部ｖ（ｘ，ｙ），进而求出解析函数ｆ（ｚ）的方法一般有：不定积分法，曲线积分法，全微分法，这些方法都要经过多次求导，求积分才能求出ｆ（ｚ），且ｆ（ｚ）是以实部和虚部的形式表示的，还要再将其表示成ｚ的函数，整个求解过程过于繁杂。     

方程x（t）=—f（x（t）,x（t—r1）,x（t—r2））非常数周期解的…

研究了方程ｘ（ｔ）＝－ｆ（ｘ（ｔ），ｘ（ｔ－ｒ１），ｘ（ｔ－ｒ２））（Ａ）非常数周期解的存在性。证明了在某些条件下，方程（Ａ）有以４ｒ１／（１＋４ｎ）（ｎ为非负整数）为周期的非常数振动的周期解。