空腔电离室的设计

以布拉格－格雷的空腔理论为依据，推导了用空腔电离室测量Ｘ、γ射线照射量和吸收剂量的基本关系式，空腔电离设计计算方法，给出了计算实例，结果表明，提出的设计计算方法是有效的。     

30—130keV X射线照射量率绝对测量

我们利用一台GTY—200—20型工业X射线机,建立了6—80keV的K荧光X射线源和40—160keV连续过滤X射线源。为了能实施对所形成的X射线辐射场进行照射量率的绝对测量,我们建立了适用于能区在30—130kV的自由空气电离室和它的电测装置。     

基于MCM全反射模型的镀锌层质量测量方法

提出一种基于TXRF(Total-Reflection X-ray Fluorescence)的锌层质量标准曲线的理论计算方法.该方法首先利用材料参数和射线源参数建立MCM(Monte Carlo Method)物理模型.然后将某冷轧厂的标准镀锌板锌层厚度值输入仿真物理模型,得到各标准板对应的荧光光子注量.最后将厚度值对光子注量作图建立标准测量曲线,相关系数为0.9992.在相同实验条件下,测得未知镀锌板的荧光光子注量,通过插入法在标准曲线上得到相应的锌层厚度,并与多种方法进行测量比对.结果表明:所提出的计算方法可应用于锌层单位面积质量为50～140 g·m~(-2)的常规镀锌板测量.     

NXS-1型诊断X线自动曝线控制器

在医学、物理学和工程技术等方面,X射线技术得到了广泛的应用。本文介绍一种诊断用X线自动曝线控制器,描述了控制器电离室和电子电路的物理设计。电离室由两个平行板电极组成,中间充空气。电离室电极用高原子序数的金属制造。金属材料吸收X射后放出的电子数远远大于空气等价壁放出的电子数。电离室电离电流与吸收的X线光子能量有关(因此与X光管管电压有关)。拍X线片时,通常用的增感屏是CaWO_4,也是一种高原子序数材料。增感屏中产生可见光子的数目也是依赖X线能量的。金属室壁电离室电流依赖X线能量的关系与增感屏相似,这意味着对于一定的剂量、电离室给出的信号大小虽然依赖于KV,但其依赖方式和X线片的黑度对KV的依赖关系一样。     

有限链环上线性码和循环码的结构

设R是有限链环,R上长度为n的线性码C等同于模Rn的子模,循环码等同于R[x]/(xn-1)的理想.定义C[γi]={x|x∈C,γix=0},那么C[γi]是Rn的子模,且C[γi]/C[γi-1]是自由模.进一步当C是循环码时,C[γi]/C[γi-1]同构于K[x]/(xn-1)的某个理想.由此出发,给出了有限链环上线性码的结构和循环码的结构,证明并拓广了Norton的有关结论.     

空气伽马吸收剂量率影响因素研究

为提高辐射环境监测数据的准确度,对空气伽马吸收剂量率影响因素进行了研究。针对空气伽马吸收剂量率两个主要影响参数—空气氡及其子体浓度和相对湿度,分别进行了室内外本底测量、增加氡浓度和改变相对湿度实验。采用闪烁室测氡仪(ZnS(Ag)型)、静电收集室测氡仪(RAD7)和电离室测氡仪(AlphaGUARD)测量空气氡浓度,用X-γ剂量率仪(CKL-3120)测量空气伽马吸收剂量率。联合观测空气伽马吸收剂量率、空气氡浓度、温度、相对湿度和大气压强,实验结果表明:空气氡浓度、相对湿度与空气伽马吸收剂量率呈现弱的正相关。     

金涂覆光子晶体光纤偏振滤波器的特性分析

设计了一种基于表面等离子体共振的光子晶体光纤偏振滤波器.在空气孔中选择性金涂覆使表面等离子体模式与纤芯模式共振.利用有限元法分析了改变结构参数对滤波器性能的影响.数值模拟结果表明金薄膜厚度和空气孔直径能够优化表面等离子体模式及纤芯模式的共振峰位置和强度，在波长1.31μm 处x偏振方向的损耗到达740.5dB/cm，y偏振方向的损耗很低且x，y方向的损耗峰明显地被分开.利用这些特性设计出一种新型的工作在通信波段的光子晶体光纤偏振滤波器.     

GeV伽玛射线噪blazar天体观测特性的统计分析

收集了35个GeV伽玛射线噪blazar天体的从光学到伽玛射线波段观测数据.计算了αxγ,αxox,αγxγ,分析了Γγ和 logνpeak,Γx 和logνpeak 以及Γx 和Γγ的相关性,得出FSRQs 具有较大的Γγ光子谱指数,对应的谱较陡,而HBLs 具有较小的Γx光子谱指数,其谱较平.BL- Lacs 和FSRQs 的αxγ与αxox,αxox与αγxγ存在明显的负相关.     

关于辐射后棉花性状的变异性

采用电离辐射急性照射处于不同发育阶段的生长棉株是极有前途的。这种方法在一定范围内可以改变为我们所需要的突变频率和突变谱。根据这个设想,在营养盆钵中进行试验,取三个棉花品种(108—Φ,153—Φ和C—4727)的处在孕蕾期和开花期,以及不同天数的棉铃,用 Co~(60)—γ射线照射0.5、1.0、1.5、2.0、2.5和3.0千伦琴。试验证实:照射剂量越高,棉株及果实器官越年幼,辐射作用就越大。第一代被改变了形状的数量随着照射剂量增加而增多,尤其是照射处在孕蕾期的棉株,剂量在1.5千伦琴以上的,最初15～20天内生长则停止,在被照射过的生长点中新陈代谢正常过程遭受扰乱,而铃的大小、形状,叶和花都有所改变。照射处     

用光源信号测试BESIII量能器用前放的相对增益

电磁量能器在BESIII谱仪中占有十分重要的地位,它的基本功能是测量电子和γ光子的能量和位置信息.本文介绍了BESIII谱仪中量能器组件前置放大器的相对增益和两路前放相对增益非对称性的测量方法及测量系统,并给出了测量统计结果.     

288.2～318.2K下H_2O-HAc体系中HCl的标准迁移热力学量

该文应用离子选择性电极测定了288.2～318.2K间的7个温度下电池 H~+膜电极|HCl(m),H_2O(1—x)+HAc(x)|Cl~-膜电极的电动势,并由此求得了各温度下HCl自水向各组成H_2O-HAc混合溶剂中的标准迁移自由能ΔG_t~?、标准迁移熵ΔS_t~?、标准迁移热焓ΔH_t~?。最后还对实验结果进行了分析,讨论。     

光子的旋量波动方程

给出自由和非自由光子的旋量波动方程及光子自旋算符与自旋波函数.通过计算光子的螺旋度,证明存在左旋和右旋光子.由单光子自旋波函数得到两光子或多光子的自旋波函数,并给出多光子的自旋纠缠态.     

压缩型光子晶体光纤的双折射特性

定义了压缩率的概念,提出了一个可以构建三角格子、压缩三角格子、正方格子和矩形格子光子晶体光纤的模型;基于此压缩率模型,应用超格子构造法研究了压缩对光子晶体光纤双折射特性的影响.结果表明,通过改变光子晶体光纤晶格的压缩率可以获得较大的双折射.另外,分析了光纤双折射随晶格常数和空气孔直径的变化规律,并报导了光纤双折射符号随着空气孔直径变化而发生多次改变的现象.     

光子是什么

通常认为光子是电磁场量子,亦即电磁场经量子场处理后形成的方程可以描写光子。然而在物理思维上存在困难,例如很难了解光子物理形象的动力学。非相对论量子力学(例如Schr?dinger方程)决定,用波函数Ψ(x)描述的电子定位是在空间中的几率性分布;但与此相反,光子是不可定位的。由于在数学上不能使用满足Einstein狭义相对论的定位几率分布来建立连续性方程,因而无法对光子流建立连续性方程。正如大家所知,对量子粒子(如电子)是用波函数表达其空间定位性质,但光子是非局域粒子的事实造成我们无法为光子定义一个自洽的波函数,虽然在Weisskopf-Wigner模型理论框架内可以建立光子波函数的操作性定义。总之,不能为光子写出波方程。必须强调指出,光子不是一个刚性球,永远无法给出其尺寸和体积。光子的理论分析以广义Maxwell方程组和量子理论为基础,后者是指量子力学(QM)和量子电动力学(QED)。Schr?dinger方程(SE)非常适用于光纤的分析,这个事实证明QM对解释光子有用。然而,必须指出光子形象仍然模糊不清。光波并不完全等同于传统电磁波,因为光子是微观粒子,波特性遵从统计规律,波函数表达几率波模式。然而现时却缺少光子几率波的方程。本文将1936年发现的Proca方程组称为广义Maxwell方程组或修正的Maxwell方程组,在光子有静止质量时应由Proca方程组取代Maxwell方程组。这时,磁矢势A成为可观测量。人们已用许多方法进行了光子静质量测量,可以相信光子也是一种有质(量)粒子。在这种情况下,我们发现即使在自由空间(真空)条件下电磁波也可能作超光速传播。而按照Proca理论,将给光子带来几率波特性,但却仍然保持光子与电磁波之间的传统关系(光子仍是电磁波的量子)。……本文的结论是:光子是一种深具特殊性的微观粒子。由于光子静质量、引力、真空极化作用等因素的影响,在我们的新理论中速度的非恒值性是一个特点。这就可能造成对光速的多样化解释。因此我们追求对物理学中的这个基本问题的新理解——"真空中光速"的确切含意是什么?     

光子的量子波动方程

给出外场中粒子的Lagrange函数及其Hamilton量的相对论表达式.令静止质量m0=0,进一步给出光子的Hamilton量及光子在介质中的势能.在此基础上,给出自由和非自由光子的量子波动方程.用该方程可研究光在光子晶体中的量子色散关系及量子透射等特性.     

X线剂量测量中IAEA TRS398和TRS277号报告的比较

目的 比较按IAEA TRS398和TRS277号报告推荐方法 测量医用X线绝对剂量的差异.方法 用IBA公司DOSE1剂量仪、FC65-G指形电离窜及NE2570型Farmer没量仪和2571型电离室,分别按照TRS398和TRS277号报告的要求,对Elekta公司电子直线加速器三档光子线(6mV,10mV,15mV)进行测量,并对结果 进行比较.结果 分别采用不同的剂量仪和不同的测量规程得到的结果 基本相同.用DOSEI剂量仪两种方法 测量相对偏差为2.99‰～7.07‰.结论 用TRS398号报告测量得到的结果 比TRS277报告测量的结果 都偏大,但是两者的误差都小于1%,能够满足国标要求的将测量误差控制在2%以内的要求.     

基于分层微结构纤芯的太赫兹高双折射光子晶体光纤（英文）

基于"功能基元"+"序构"的设计思想,提出了一种在纤芯引入等差分层微结构的太赫兹超高双折射光子晶体光纤.光纤包层由三角晶格排列的圆形空气孔组成;纤芯由三角晶格排列,尺寸满足等差分层条件的椭圆空气孔组成.数值模拟结果显示,当入射光频率为0.5-1.5 THz时,光纤能够实现超高模式双折射;在0.9 THz,模式双折射达到最大值4.07×10^-2,此时基模x,y偏振模式的有效材料损耗(EML)分别为0.075 cm^-1和0.062cm^-1.与6种不同尺寸的均匀微结构纤芯光子晶体光纤的模式双折射特性进行对比研究.结果显示,提出的分层微结构纤芯光子晶体光纤,能够在很宽的工作频段,实现更稳定的超高模式双折射,且具有较低的材料吸收损耗.对于通信、传感、测量等领域的有限长度光纤器件应用,能够起到优化设计,显著提高器件性能的作用.     

探测空气中反常契伦柯夫辐射的实验结果

本实验对相对论电子在空气中产生的反常契伦柯夫辐射进行了测量,给出了反常契伦柯夫辐射在21°～90°范围内的角分布,发现在30°附近有峰值,辐射光子波长主要在2035 (?)附近.     

园偏振 γ e~-→ω~- υ 过程和 ω~-介子的磁矩

本文探讨了园偏振硬γ光子与高能电子碰撞产生 W 介子的过程,指出了利用它来检验矢量中间玻色子反常磁矩的优越性.在质心系能量平方为10~4GeV~2到5×10~4GeV~2范围内,计算了γ光子不同螺旋态时的微分截面、总截面和不对称性系数.结果表明,测量微分截面和不对称性系数随能量的变化能确切地定出 W 介子反常磁矩值.     

Sn中M(o)bius形式平行的子流形

设x:M→Sn是单位球面上M(o)bius形式平行的具有常数M(o)bius标准数量曲率的不含脐点的子流形.本文建立了关于x的无迹Blaschke张量(～A)的M(o)bius型积分不等式,在此基础上对临界点处子流形进行分类.