在快子模型下的核子结构函数及深度非弹性散射

本文利用基本粒子的快子模型研究了核子的结构函数和标度行为,所获结果与实验符合较好。     

在亚层子模型中的Bjorken标度破坏

应用基本粒子的亚层子结构模型分析计算了e——p深度非弹性散射的标度破坏;本模型也被应用于v(v)——p散射和e——d散射的情形,所得结果都与实验数据很好相符。     

光子的夸克-胶子结构与结构函数分析

给出光子的夸克uF＋2/3（或dF＋1/3）和它的超对称性伴子ye,B^-2/3（或ye,B^＋1/3）由胶子弦粘合在一起的夸克-胶子结构,分析光子的结构函数．所得光子结构与实验观测事实相符;光子结构函数在动量分数x=2．5×10^-3时没有出现象质子结构函数那样的上升迹象,其原因可能是uF^＋2/3的超对称性伴子ye,B^-2/3质量标度很高所致．     

超高能p-p碰撞大横动量直生光子

本文利用亚夸克模型导出的夸克层次的核子结构函数,对超高能p-p碰撞大横动量直生光子的不变微分截面进行计算,并与实验结果进行了比较,符合较好。     

轻子结构与标度行为破坏

(一)引言 1969年BJorken在理论上予言了,在电子——核子的高能非弹性散射过程中的结构函数只是X=q~2/(2pq)(无量钢)的函数而与其它的参量p或q无关,即所谓结构函数的标度行为,p,q各为核子与虚光子的四维动量。事后不久,由SLAC的深度非弹性散射实验结果得到证实以来,引起了各方面的重视,从而把基本粒子理论推向一个新的研究领域。为了解释这种标度行为,费曼提出了基本粒子结构的部分子模型,就是     

玻色型反氢原子结构及氘核PB+1nB0和PF+1nF0结构函数的矩

摘要：根据费米型质子PB^ 1、中子nF^0、电子e^-1的超对称性伴子玻色型PB^ 1nB^0、-↑Ue^-,1↑B粒子,讨论反氢原子的结构,计算费米型氘核PF^ 1nF^0和玻色型氘核PB^ 1nB^0结构函数的矩,结果发现反氢原子的结构与目前观测到费米型反氢原子不同,氘核PB^ 1nB^0结构函数的矩的理论值与实验数据较好相符,PB^ 1nB^0结构函数的矩的计算结果比PB^ 1nF^0要大,增大的值是由于费米型中性矢量反轻子-↑l0F,T结构函数的贡献所致。     

边界层内低阶结构函数标度律的实验研究

利用PIV系统对平板湍流边界层在Reθ=2?167下流向(u′)和法向脉动速度(v′)进行了测量,研究结果显示,当脉动增量的结构函数的阶数为 正分数时,实验所得的标度指数和K41及SL标度指数较为接近;当结构函数的阶数为分数且由0趋向于-1时,实验的标度指数明显偏离K41和SL标度指数,出现奇异标度律。这也说明了用低阶结构函数的标度指 数也能说明标度律的奇异性及边界层内存在间歇性。     

问歇速度场下被动标量的反常标度

介绍了在被动标量的反常标度率研究中的Kraichnan模型.该模型假设输运标量的速度场是Gauss的且在时间上δ相关.在Kraichnan模型基础上,引入"线性假设"使结构函数的方程封闭,进而求出各阶标度指数;同时引入Gauss型速度场的泊松叠加,并进行数值模拟.结果表明,所得被动标量的标度率接近实验数据,优于Kraichnan的结果.     

间歇速度场下被动标量的反常标度

介绍了在被动标量的反常标度率研究中的Kraichnan模型．该模型假设输运标量的速度场是Gauss的且在时间上艿相关．在Kraichnan模型基础上,引入“线性假设”使结构函数的方程封闭,进而求出各阶标度指数;同时引入Gauss型速度场的泊松叠加,并进行数值模拟．结果表明,所得被动标量的标度率接近实验数据,优于Kraichnan的结果．     

玻色型反氢原子结构及氘核P+1Bn0B和P+1Fn0F结构函数的矩

根据费米型质子P+1F、中子n0F、电子e-1的超对称性伴子玻色型+1B、0B、U-1e,B粒子,讨论反氢原子的结构,计算费米型氘核P+1Fn0F和玻色型氘核P+1Bn0B结构函数的矩,结果发现反氢原子的结构与目前观测到费米型反氢原子不同,氘核P+1Fn0F结构函数的矩的理论值与实验数据较好相符,P+1Bn0B结构函数的矩的计算结果比P+1Fn0F要大,增大的值是由于费米型中性矢量反轻子0F,T结构函数的贡献所致.     

高能质子碰撞的大横动量喷注产生

本文研讨了目前流行的几种部分子结构函数及其适用范围。根据QCD微扰论计算了Pr≥2Gev/C的各种部分子喷注的总截面随能量的变化。考虑到结构函数的标度破坏,但喷注的质量效应和部分子的内禀横动量分布对总截面影响并不显著。本文的结果为蒙特卡洛法研究宇宙线的双集团事例率,克服原朴素部分子模型预言的比实验偏低的困难提供理论依据。同时,为在超高能区验证微扰QCD的适用性提供重要信息。     

核遮蔽与反遮蔽效应

本文利用密度相关Skyrme相互作用给出的Hartree-Fock单粒子波函数,重新考察了低动量端核内邻近核子间海夸克空间重叠和演化导致核遮蔽效应的思想,发现核遮蔽效应发生的临界值X_(?)可能存在一定的壳层效应。同时,本文采用对核子结构函数中的价夸克和海夸克的动量分布分别作不同的x重新标度的方法,探讨了反遮蔽效应对核结构函数的影响。并计算了~(12)C、~(56)Fe、~(63)Cu、和~(118)Sn的平均核结构函数与氘核结构函数之比值,结果与实验值符合得很好。     

玻色型反氢原子结构及氘核P_B~(+1)n_B~0和P_F~(+1)n_F~0结构函数的矩

根据费米型质子 P+ 1 F 、中子 n0F、电子 e- 1的超对称性伴子玻色型 P+ 1 B 、n0B、U- 1 e,B粒子 ,讨论反氢原子的结构 ,计算费米型氘核 P+ 1 F n0F 和玻色型氘核 P+ 1 B n0B结构函数的矩 ,结果发现反氢原子的结构与目前观测到费米型反氢原子不同 ,氘核 P+ 1 F n0F 结构函数的矩的理论值与实验数据较好相符 ,P+ 1 B n0B结构函数的矩的计算结果比 P+ 1 F n0F 要大 ,增大的值是由于费米型中性矢量反轻子 l0F ,T结构函数的贡献所致 .     

无尺度性(SCALING)和层子模型

本文在层子模型基础上讨论电子——核子深度非弹性散射,说明取最低级近似下,不变结构函数具有无尺度性。和许多作者一样,当我们通过康普顿散射振幅T_(uv)求W_(μv)时遇到了如何解决规范不变性的困难,对此本文也作了讨论。不变结构函数的形式表明可能有必要在重子的层子模型中引入“层子海”。     

核内非核子自由度和QCD非微扰效应研究

该研究包括:提出了解释EMC效应的附加部分子演化模型,给出了更完美的核内夸克、胶子分布,为双重X重新标度模型提供了物理基础.改进了附加部分子演化模型,明显优于其他理论模型.率先发现了QCD非微扰效应所引起的核子结构函数非平庸Q2依赖性.对进一步研究夸克间相互作用的QCD非微扰修正奠定了坚实的理论基础.     

关于胶子分布函数的EMC效应

用核的夸克——胶子模型与重标度模型相结合来解释胶子分布函数的EMC效应,所得结果与实验数据符合得相当好.     

亚层子模型的一种新设想

本文在概述各种亚层子模型后,提出一种新的亚层子模型,给出轻子与层子各生成代的区分标志,得出轻子与层子的质量公式。     

核子膨胀模型与EMC效应

本文提出了板内核子膨胀模型;给出了束缚核子的部分子分布函数,计算了Fe,Sn等核平均结构函数与氘核结构函数之比,得到了满意的结果。     

电子—核子深度非弹性散射标度函数和高能现象

本文分析了目前基本粒子的几种结构模型的内在联系及其区别,并且利用我们的亚层子结构模型而导出的e—N深度非弹性散射标度函数,进一步分析了目前的某些实验事实。     

核内核子的胶子分布函数

利用推广ｘ重新标度模型，考查了原子核内核子的胶子分布函数。计算了Ｓｎ核和Ｃ核胶子分布函数之比值，所得结果与实验数据相符合。