基于受激布里渊散射的微波光子滤波器

提出了一种基于可调谐多波长光纤激光器和受激布里渊散射(SBS)的中心频率可调谐的复系数多抽头微波光子滤波器.滤波器的复系数由SBS相移器的相移产生,通过改变SBS的泵浦功率即可改变相移的大小,实现滤波器的中心频率连续可调,同时保证滤波器的频率响应特性不变.滤波器的频率选择性可通过减小载波的波长间隔得到改善.通过调节多波长光纤激光器的相邻波长间隔使品质因数(Q)提高了15.922 1,微波光子滤波器(MPF)的中心频率实现了6.402GHz范围内的连续调谐.     

二能级原子受激辐射的性质——关联函数与光子数几率分布函数

本文从单模辐射场对单个二能级原子相作用出发,研究了原子辐射为双光子或k(k>2)光子时的统计性质,求出了电场的关联函数和光子数几率分布函数,并进行了讨论.     

超晶格中压电场受激辐射初探

本文研究格晶格内部压电场在受到谐振冲击时，向外辐射电磁波，在一些特殊点场的性质。     

三能级原子受激辐射的相干性质

本文在双模、单模辐射场对单个三能级原子进行激发的情况下求得了电场的一阶时间关联函数和光子数几率分布函数,研究了在不同初始条件下受激辐射的相干性质。研究结果表明,双激发将使辐射场趋近初始的相干态,并将使光子数几率呈现衰变和恢复等现象。     

锂分子中紫外扩散带受激辐射

本文首次报道了以６２０．０—６６５．０ｕｍ范围内任一波长激光双光子激发模分子或多光子激发锂原子，获得锂分子紫外扩散带受激辐射．文中对有关的辐射特性及激发机制进行了讨论．     

受激正负电子对湮灭中的高能γ光子的统计分布

γ射线激光器(GRASER)的最新进展,使作者对受激(气正)素原子在正负电子对湮灭中的γ射线的机制进行了讨论。在绝热近似下写出了这个系统的非平衡密度矩阵方程。若果暂不考虑γ射线激光器的耗损或能量输出机制则高能γ光子的统计分布在非平衡态下为K.Heun函数所描写。在平衡态下仍为玻色几何分布。     

受激辐射下两原子有效量子纠缠

研究了受激辐射相互作用下两原子体系的量子纠缠特性.运用量子绝热近似方法,获得了体系的有效哈密顿量,讨论了在该哈密顿量下两原子量子纠缠的动力学演化.研究结果说明,在大失谐条件下,受激辐射相互作用可以将两原子制备到最大纠缠的Bell态,在退相干时间内,原子的自发辐射及热环境对量子纠缠的影响不大.     

三光子泵浦钠蒸汽中的光解离受激辐射

该文报道了用波长为５７９．５－５８６．３ｎｍ的脉冲激光泵浦原子－分子系统,始终可探测到分别对于４Ｄ→４Ｐ和４Ｐ→４Ｓ的红外受激辐射的实验结果,测量了缓冲气体对红外受激辐射信号强度的影响。分析表明,实验中钠原子４Ｋ态的布居主要是分子的光解离过程造成的,而非原子、分子间碰撞能量转移造成的。     

四能级原子受激辐射的非经典特性

本文研究初始处于最高激发态的级联型四能级原子,同初始处于相干态的单膜腔场的相互作用,通过求解薛定谔方程而求得该原子——场声统的密度算符,进而研究原子受激辐射的非经典特性。指出这里存在着较深的压缩和长时间的反聚束与聚束效应间的振荡.     

光学谐振腔中原子受激辐射的相干关联性质

引言自从1980年J.H.Eberly和他的合作者揭示了光腔中原子与场相互作用的动力学中的新现象,即衰变与恢复现象以后,不少人对此发生了兴趣。例如,B.Buck和C.V.Suku-mar把相互作用哈密顿量中的耦合常数改成与场算符有关的形式,由此便解决了表达式 <σ_2>(t)=-exp(-|α|~2)|α|~(2α)cos(2λ_n~(-1/2)t)/n!的求和问题并得到了解析表达式,同时还考虑了初始为热场时的情况。S.Singh采用了文献[1]和[2]的方法,讨论了场的统计问题。N.B.Narozhny等人讨论了原子偶极矩平均值随时间演变规律。H-I Yoo等讨论了文献[1]中所提到的鞍点近似法的具体计算等问     

中子受激辐射计算机断层扫描成像系统的MCNP模拟

本文对中子受激辐射计算机断层扫描成像(NSECT)系统进行了仿真计算,包括中子源的选择、准直屏蔽系统的设计、屏蔽墙和靶体的设置以及探测器的布置.采用MCNP程序模拟了D-T中子源产生的14MeV左右中子束在NSECT系统中轰击代替人体组织的圆柱体水体模的中子输运过程,记录并获得了元素特征γ射线和出射中子的通量分布及能谱图,该研究对中子成像平台的搭建有指导作用.从特征γ射线和出射中子的通量分布及能谱可知,在Z=0的平面上与中子束传播方向呈43.6°–50.9°的方向上布置高能γ探测器更利于得到可靠的成像数据,其中48.5°方向上可得到最佳的成像数据.从特征γ射线能谱找到了~(16)O对应的特征峰,特征峰能量与靶体元素的激发能完全一致,说明NSECT具备元素识别和确定元素浓度的能力,证明了NSECT被应用到癌症的早期或超早期诊断以及检查藏匿的炸药、毒品等领域的可能性.     

Nd：YAG系统的调Q双成份受激辐射

LiF:F_2~-色心晶体作为Nd:YAG激光系统的被动Q开关时,在适当条件下自身亦能产生受激辐射,作者在实验上实现了这种调Q双成份的受激辐射输出,并研究了其各种特性.     

1.3μm氟化物光纤受激辐射和放大的研究

用氩离子激光器作激励源，实验证实了氟化物玻璃光纤１．３μｍ的光辐射，给出了相应的理论模型。根据光纤中原子和电场相互作用原理，计算了掺镨和掺钕两种氟化物光纤的激励效率、增益和饱和输出特性，为１．３μｍ光纤放大器的应用提供了实验和理论设计依据。     

Nd:YAG系统的调Q双成份受激辐射

LiF∶F~-_2色心晶体作为Nd∶YAG激光系统的被动Q开关时,在适当条件下自身亦能产生受激辐射,作者在实验上实现了这种调Q双成份的受激辐射输出,并研究了其各种特性。     

利用受激拉曼绝热技术制备腔模的高维纠缠态

将两全同原子囚禁于用光纤连接的两个光腔中,经绝热演化可以制备腔模的高维纠缠态.该方案利用受激拉曼绝热技术,只需恰当地控制原子与腔场的耦合参数,就可以有效地抑制原子的自发辐射以及光纤损耗等消相干因素的影响.     

最小模原理的证明

利用保域定理证明最小模原理,并讨论最小模点的取值范围.用最小模原理更简单地证明代数学基本定理,同时证明某些函数有零点存在.     

一维光子晶体的缺陷模

从传输矩阵出发,详细推导了一维光子晶体的缺陷模,得出了光子晶体的缺陷模位置、数目和组成光子晶体缺陷层的光学厚度,缺陷层数目的关系。     

声致发光：红外受激辐射放大（IRaser）？

声致发光以Ｐｌａｎｃｋ理论来处理是将空泡看作为微型可变调谐红外受激辐射放大,当空崩裂时将红外辐射转变为可见光子。在ＩＲａｓｅｒ腔内,红外辐射被吸收并再发射回到腔内,其时间间隔满足ＩＲａｓｅｒ壁间的半波边界条件,约为１飞秒量级。此时,空泡壁的Ｐｌａｎｃｋ能量的增量约为２０－１０μｅＶ量级,由于红外吸收相继累积达到可见光子能级,然后在约－１００ｐｓ量级时间内再发射,由此解释观察到皮秒脉冲间隔的声致发光