关于Hilbert空间上的一致非ln(1)常数的精确值

考虑Banach空间上的非ln(1)常数,并得到Hilbert空间上的非ln(1)常数的精确值.     

二阶微分差分方程边值问题的奇摄动解

对于下列微分差分方程的边值问题其中函数η(x),α(x),β(x),ψ(x)和■(x)假设是足够光滑的,且与ε无关,为了简单进一步假设ι与γ常数,且1<ι<2。我们要求方程满足边值条件的渐近解y(x;ε),它在[0,ι]上连续,在(0,ι)上一阶导数连续,在(0,ι)上二阶导数存在处(除了x=1由于时滞的影响可能不存在)满足方程。     

关于非l(1)n常数在某些Lp空间中的精确值

引进Banach空间上的非l( 1)n 常数 ,并计算L[0 ,1],L∞[0 ,1],L2 [0 ,1]上非l( 1)n 常数的精确值     

用倒易点阵空间中的布拉格条件来确定立方晶体的结构

用德拜法(粉末法)确定立方晶体结构的实验中,一般采用正点阵空间(与实际晶体相对应的)的布拉格条件2d_(hkι)sinθ_(hkι)=λ(1)进行分析。其中hkι为衍射面指数(下同) 在固体物理学的教学中又讨论了倒易点阵空间中的布拉格条件的两种形式     

L—fuzzy拓扑的λ—截拓扑(Ⅱ)

讨论了各种可数性和分离性与λ-截拓扑的关系.特别是,若(L~X,δ)是λ-弱诱导空间,则(L~X,δ)是Hausdorff空间或强Hausdorff空间,当且仅当λ-截拓扑空间(X,ι_λ(δ))是Hausdorff空间,因此对λ-弱诱导空间来说,Hausdorff分离性与强Hausdorff分离性是等价的;又若(L~X,δ)是满层的λ-弱诱导空间,则(L~X,δ)是ST_1的(ST_2的),当且仅当λ-截拓扑空间(X,ι_λ(δ))是T_1的(T_2的),于是对满层的λ-弱诱导空间来说,ST_2分离性与强Hausdorff分离性及Hausdorff分离性是等价的.     

调和平均与Banach空间上的几何常数

<正>Banach空间几何是泛函分析理论中的重要部分,近几年来Banach空间上的几何常数是数学工作者研究的热点内容之一.在文献[1]中作者根据几何平均在Banach空间上引入了两个几何常数.本文根据两个正数的调和平均即M(a,b)=(1/a)+2(1/b)=a2+abb,其中a,b是两个正实数,定义了一类新的几何常数H(X)     

双曲空间Hn+p(-1)中具有平行平均曲率的子流形

设M^n是H^n p(-1)中的具有平行平均曲率的完备子流形，当H^2≥4(n-1)/n^2及第二基本形式S满足S≤nH^2 [12(n-1)n^3(n-1)H^2-4n(n-1)^2-n(n-2)2n(n-1)H]^2时，给出完备子流形M^n的一个分类。     

线性时滞微分方程解的振动准则

建立线性时滞微分方程x′（t） ∑^ni=1pi(t)x(t-ιi（t))=0，t≥t。的所有解振动的新准则，当pi(t),ιi(t)(i=1,2,…,n）均为常数时，条件是充分必要的。     

ι∞空间中含无穷指标的黎曼边值问题

给出ι∞空间中映射f的指标，及在ι∞空间具有无穷指标的黎曼边值问题。     

自反和超自反子空间的一些性质

本文给出了一些方法如何构造一些自反和超自反的子空间,讨论了它们的一些性质。在本文中,H表示复数域C上的Hilbert空间,所有投影均指正交投影。定义1 φ为L(H_1,H_2)的范数闭子空间,若T∈L(H_1,H_2),满足x∈H_1,Tx∈∈〔φx〕有T∈φ,则称φ为自反的。. 定义2 φ为L(H_1,H_2)的范数闭子空间,称φ为超自反的,如果存在常数K满足T∈∈L(H_1,H_2), d(T,φ)≤ksup{‖P~1TQ‖:P、Q分别为H_2和H_1中的投影并且P~1φQ=0}。满足上式的最小常数k记为k(φ)。引理1 若φ为L(H_1,H_2)中范数闭的子空间,则T∈L(H_1,H_2),sup{d(Tx,φx):