KTP和BBO晶体对1.06μm皮秒光脉冲的倍频效率

用５ｍｍ的ＫＴＰ（ＫＴｉＯＰＯ４）和ＢＢＯ（β－ＢａＢ２Ｏ４）非线性晶体，对皮秒的ＣＰＭ，Ｎｄ∶ＹＡＧ脉冲激光的腔外倍频效应进行研究，获得倍频能量转换效率分别为４２％和３２％，证明ＫＴＰ倍频效率高于ＢＢＯ，结果与理论分析相符．     

BBO晶体实现超短脉冲I型倍频

分析了BBO晶体实现超短脉冲I型倍频的过程，并介绍了相关的倍频实验过程。忽略群速色散、更高阶非线性作用以及空间衍射效应、走离效应．只考虑相位失配和群速失配的影响．讨论并分析了晶体长度、群速失配对倍频转换效率和二次谐波脉冲波形的影响。     

改性KTP晶体二谐相位匹配条件的研究

报导了掺Ｎｂ改性ＫＴｉＯＰＯ４（ＫＴＰ）晶体二谐相位匹配条件的研究结果,用倍频实验和通过测量主折射率计算最佳相位匹配角两种方法来核实掺铌ＫＴＰ晶体的最佳相位匹配角．实验结果表明,两种方法所得的最佳相位匹配角差异不到０１°．与纯的ＫＴＰ晶体比较,对１０６４ｎｍＮｄ∶ＹＡＧ激光,掺Ｎｂ后,ＫＴＰ晶体的最佳相位匹配角变化较大．随着Ｎｂ浓度的提高,最佳相位匹配角从纯ＫＴＰ的θｍ＝９０°,φｍ＝２３１°（在ｘｙ平面内）通过非临界相位匹配条件θｍ＝９０°,φｍ＝０°变化到ｘｚ平面内的θｍ＜９０°,φｍ＝０°．测量表明,在掺Ｎｂ２Ｏ５３％（ｍｏｌ）熔体中生长出的ＫＴＰ晶体最佳相位匹配条件为θｍ＝８８３６°,φｍ＝０°     

BBO晶体对皮秒YAP和YAG激光的腔内倍频

以ＢＢＯ晶体作为腔内倍频元件，研究带抗共振环对撞脉冲锁模Ｎｄ；ＹＡＰ和Ｎｄ：ＹＡＧ激光器的腔内倍频效应，在两种激光器中分别获得基波脉宽８ｐｓ和１０ｐｓ，倍频能量转换继７０．０％和６３．６％。理论分析和实验结果相吻合。     

平顶方波和高斯光束倍频转换效率的分析

对平顶方波在CLBO晶体上的Ⅰ类及Ⅱ类相位匹配条件下的倍频光束转换效率，进行了理论模拟计算，给出了影响谐波转换效率的各种因素；并将其与高斯光束的谐波转换效率进行了比较，得出在相同条件下，平顶方小的倍频转换效率大于高斯光束。     

三种非线性晶体对锁模激光的倍频

采用对撞脉冲锁模（ＣＰＭ）,凸－抗共振环（ＡＲＲ）非稳腔Ｎｄ：ＹＡＧ脉冲激光器为基波光源,其输出参数为波长１．０６μｍ,脉宽１０ｐｓ,能量２０ｍＪ,能量起伏１．２％,对ＫＴＰ,ＬＢＯ和ＢＢＯ这３种非线性晶体进行外腔倍频实验,可分别获得４３．８０％,３３．８７％,和２６．７４％的倍频能量转换,实验结果和理论分析一致。     

新型CsLiB6O10晶体倍频特性的理论研究

对新型非线性晶体CsLiB6O10的I类,II类倍频的相位匹配角,有效非线性系数,允许波长进行了理论模拟计算,在400－2400nm波段范围内对CLBO和BBO的倍频特性比较结果表明,由于CLBO的有效非线性系数小,允许参量范围比BBO宽,易获得高能量的激光输出。     

偏心度对方形倍频晶体温度场的影响

为了解决非均匀温升对非线性晶体倍频转换效率影响的问题，建立了方形非线性晶体模型．该模型在建立中考虑了基频光具有高斯分布，方形倍频晶体具有周边恒温、端面满足近似绝热等特点．根据非线性晶体腔内倍频的实际需要，给出了方形非线性晶体基频光辐射偏心度的定义，并利用热传导方程，得到了方形非线性晶体受基波偏心辐射时温度场分布的一般解析表达式，解决了在温场模式研究中将倍频使用的方形晶体近似为圆柱形晶体所带来的问题．实验结果表明；当基频光辐射偏心度增大到0．75时，倍频晶体的最高温升下降了21．1％．     

氟硼铍酸钾晶体深紫外区域倍频的非共线匹配

根据氟硼铍酸钾(KBe2BO3F2,简称KBBF)晶体最新的色散方程以及非共线匹配的条件,采用FORTAN语言变精度数值计算方法,计算了入射波长为400nm的KBBF晶体的类非共线倍频相位匹配角、有效非线性系数和允许角.计算结果显示:在第1象限内存在2个匹配方向,第1个匹配方向对应的基频o光和倍频e光的匹配角范围为51.00°~90.00°,50.83°~66.32°,52.68°~78.16°;第2个匹配方向对应的基频o光和倍频e光匹配角范围分别为51.00°~66.00°,60.41°~89.59°,55.71°~77.79°.第1个匹配方向的相位匹配角范围和相应的有效非线性系数比第2个匹配方向大,第1个匹配方向对应的允许角比第2个匹配方向小.因此非共线相位匹配结构下KBBF晶体的Ⅰ类倍频采用第1个匹配方向.     

非临界相位匹配KTP光学参量振荡器的研究

利用1.06μm激光脉冲泵浦非临界相位匹配（NCPM）KTP光学参量振荡器,获得中心波长1566nm的信号光输出。信号光脉冲宽度比泵浦光脉冲宽度小得多,当光学参量振荡器的腔长分别为3cm、6cm和8cm时,得到的信号光脉冲的时间宽度分别为6ns、4ns和3ns,并从理论上加以解释。     

基于LBO晶体三倍频的激光实验系统的研究

首先简述了晶体的倍频理论,总结了适用于紫外倍频的非线性光学晶体的特性,提出了倍频晶体选择的理论依据,选用KTP晶体,调试出高效腔外倍频绿光激光器。选用LBO晶体,设计出一台紫外激光器,获得稳定的24.3mw的355nm紫外激光输出,转换效率为10.6%。     

LD泵浦NYAB晶体的激光自倍频特性

用LD作泵浦光源,在NYAB晶体上实现了1.06μm～0.53μm 的激光自倍频运转.泵浦(?)值功率为24.75mW,0.53μm 绿光最大输出功率2.2mW,最大转换效率为1.1%.     

K2Al2B2O7(KABO)晶体的倍频性质

研究了KABO晶体的倍频性质 ,包括相位匹配角、非线性光学系数、容限角、走离角等 .当基频光为 6 .5mJ的10 6 4nm皮秒激光时 ,KABO晶体的倍频输出为 1.92mJ,相应转换效率为 2 9.5 % ,其有效非线性光学系数约为 0 .4pm V .     

准相位匹配PPKTP极化反转的监测

文中提出了采用电光效应实时监测判断KTiOPO_4(KTP)晶体周期性极化反转进程的实验方案,分析了在高压电场极化脉冲作用下,KTP晶体的电光效应的基本特性和极化电流所表现出来的峰值特性,以及它们与KTP晶体的铁电畴反转之间存在的依赖关系,并确定了用监控光强的变化来判断极化反转程度的基本依据,在监测系统的帮助下对熔盐法生长的KTP晶体进行了极化反转．最后对获得的PPKTP进行了化学蚀刻,结果表明,获得的PPKTP质量有了明显提高．倍频转换效率达到1．13%．     

混合气体介质中三倍频辐射的产生实验

将355 nm光通过单一的X e或者X e-A r混合气体介质产生118 nm辐射,记录不同气体压力下光激励丙酮光解的质谱图,通过监控丙酮分子离子峰(m/z=58)的强度来掌控118 nm光的产生效率.结果表明:在实验光学器件、激光光强相同的条件下,混合气体介质中三倍频辐射产生效率比单一气体中强.当混合气体中A r气体压力保持在1.000 kPa,p(X e)¨p(A r)=5.6时,产生的118 nm辐射最强,实现了该实验条件下倍频产生最佳的相位匹配.     

粉末倍频效应——一种探索非线性光学晶体材料的有效方法

本文描述了一种探索非线性光学晶体材料的有效方法——粉末倍频效应,并给出用此法探索一种新型非线性光学晶体——二氯二硫脲合镉(BTCC)的粉末倍频结果。结果表明,该方法是一种探索非线性光学晶体材料的准确、简便、迅速的方法。