两尺度矩阵与正交小波

设尺度函数φ(x)∈V0生成L2(R)的一个多分辨分析{Vj},W0+V0=V1,小波Ψ∈W0,两尺度关系是(x)=∑kpk(2x-k),Ψ(x)=∑kqk(2x-k),傅立叶变换式为^(ω)=P(z)^(ω2),^Ψ(ω)=Q(z)^(ω2),z=e-iω/2,两尺度矩阵为M(z)=P(z)P(-z)Q(z)Q(-z).{Ψ(x-k)k∈Z}为W0的标准正交基的充要条件是对几乎所有的z∈T两尺度矩阵M(z)为酉矩阵.     

移相式卡拉OK机的初步探讨

1　问题提出通常卡拉OK机的组成如图1所示。图1　卡拉OK机组成音调和激励电路均在混响延迟处理之前,目的是对人声进行修饰后再混响输出。假如延迟时间设定为150ms,则直达声为0ms,回声依次为150ms、300ms、…、n×150ms,设人声为正弦波,即U0=A0sinωt,则回声依次为:U1=A1sin(ωt+φ)U2=A2sin(ωt+2φ)Un=Ansin(ωt+nφ)(1)其中φ为150ms产生的相位。最后的输出为直达声与混响延迟声的混合,直达声与混响延迟声之间的时间差可用相位差来表述。移相技术可以扩展声场,所以国外许多公司,例如日本NEC公司生产了Upc1891、uPC1892等移相芯…     

条件正定双线性泛函的三个定理

一讨论过与条件正定广义函数相联系的双线性泛函.取基本函数空间K为定义于(-∞o,+∞)、具有各阶连续导函数且在有限区间外为零的实函数全体.假设K(φ,Ψ)是空间K上的双线性Hermite泛函,固定φ或Ψ时按K中拓扑连续,对D=d~s/dx~3(s为正整数),泛函K_D(φ,Ψ)=K(Dφ,DΨ)是平移不变的,即K_D(φ(x+a),Ψ(x+a))=K_D(φ(x),Ψ(x)),这里a是任意实数,而且K_D(φ,Ψ)还是正定的,即K_D(φ,Ψ)≥0,(?)φ∈K.[1]得到了K(φ,Ψ)的积分表示.本文的第一个目的是把这里的     

ω=AγCSinZ之支点

函数ω=Arc sin z之支点在我们采用的教材里叙述不够详细,使学生与教者都感到一定的困难,因此将这个问题作更详细的分析对于这一段教材的教学或许有一些参考的价值。函数ω=Arc sin z是由方程式z=sin ω所确定,用eiω-e~(-iω)/2i来代替sin ω并令e~(iω)=t就有z=t-t~(-1)/2i(1),由此我们有t~2-2izt-1=0(2),解出t,得到     

一个习题的解法

我省高中数学课本第二册(75年版)有如下一个习题: 在一导线中流过的电流分别为I_1=5sinωt,I_2=2sin(ωt-30°),求I_1+I_2的值。由于电工知识不足,题目要求也不太明确,不少数学教师对此题如何解法心中无数。有的就把该题删去了,有的解法如下: I_1+I_2=5sinωt+2sin(ωt-30°)=5sinωt+2sinωtcos30°-2cosωtsin30°=5sinωt+3~(1/2)sinoωt-cosωt=(5+3~(1/2))sinωt-cosωt。我们认为该题做到此为止,这是不恰当的。还应该继续做下去,从数学角度来看,上式还不是最简形式;按电工要求,要反映出两个同频正弦量的和仍是同频正弦量。根握上式,令     

基于迭代计算的一个不等式和极限

提出对于轨道Orbf(x)的ω-极限集(α-极限集)中任意点x0都是迭代序列{fn(x)}({f-n(x)})的某一子列的极限,并给出文献[1]中一个具体不等式的更严密的形式;对文献[1～3]的结论作了进一步推广,设f,φ,Ψ都是定义在区间I上可迭代的函数,而且对一切x∈I,有φ(x)≤f(x)≤Ψ(x),那么 1)如果φ,Ψ都递减,则当n为偶数时,(φ(o)Ψ)n/2(x)≤fn(x)≤(Ψ(o)φ)n/2(x);当n为奇数时, φ(o)(Ψ(o)φ)n-1/2(x)≤fn(x)≤Ψ(o)(φ(o)Ψ)n/2(x);2)如果φ,Ψ都递增,则φn(x)≤fn(x)≤Ψn(x).     

一类二阶具无穷时滞泛函微分方程的周期解

考虑具有无穷时滞泛函微分方程d2xdt2=a(t,x(t))x(t)+p(t,xt)+ddt∫0-∞q(s,x(t+s))ds.利用重合度理论,得到方程存在ω-周期解的一个充分条件为:p有界,β0>0,且(β1ω+q)ω<1,其中q=∫0-∞sup|u|<∞| q(s,u) u|ds,β0=inf(t,x)∈R2|a(t,x)|,β1=sup(t,x)∈R2|a(t,x)|.特别地,当a(t,x)≡a(t),q(s,u)≡0时,得到方程存在唯一ω-周期解的一个充分条件为:p有界,β0>0,β1ω2<1且(p(t,φ1)-p(t,φ2))(φ1(0)-φ2(0))≥0,(t,φ1),(t,φ2)∈R×BCh,其中β0=inft∈Ra(t),β1=supt∈Ra(t).     

从两道错题谈周期函数

我们知道正弦函数y=sinx,余弦函数y=cosx,正切函数y=tanx及余切函数y=cotx的周期以及最小正周期的求法,由此派生出来的复合函数y=Asin(ωx+φ)、y=Acos(ωx+φ)、y=Atan(ωx+φ)及y=Acot(ωx+φ)的周期求法。笔者从两道错题谈一般的周期函数周期函数及最小周期的求法。     

正余弦加权叠加式的研究

AcoS(ωt)+Bsin(ωt)=Csin(ωt+D)中,令A=k1a、B=k2b、C=k3(A2+B2)1/2=k3(a2+b2)1/2、D=k4β,并规定a、b、(A2+B2)1/2和β都取A、B、C、D的绝对值,即a＞0、b＞0、(A2+B2)1/2＞0、β≥0,推导出AcoS(ωt)+Bsin(ωt)=F(B)(A2+B2)1/2sin[ωt+F(AB)β]其中F(B)=B/|B|,F(AB)=AB/|AB|,β=tg-1|A/B|,(A2+B2)1/2＞0.     

非线性带涂层圆柱形复合介质的电势分布

利用摄动方法,研究了在外加交流电场E=E1sinωt+E2sin3ωt+E5sin5ωt的作用下,非线性带涂层圆柱形复合介质的电势分布,这种介质的电流密度J和电场强度E之间满足的关系为Jα=σαE+χα|E|2E。     

非线性带涂层球形复合介质有效的交流电响应

利用摄动方法研究了在外加交流电场E=E1sinωt+E3sin 3ωt+E5sin 5ωt的作用下非线性带涂层球形复合介质的交流电响应。结果表明,这种介质满足的电流密度J和电场强度E之间满足的关系为:Jα=σαE+χα|E|2E。     

多维拟线性蜕化抛物型方程广义解的存在唯一性

本文研究了下列多维拟线性蜕化抛物型方程的第一边值问题广义解的存在唯一性a(u)=△u+b(u)·▽u,u~Σ=Ψ(s,t),u~t=0~(=u_0(x),)这里a(s)、b(s)、φ(s,t)、u_0(x)有界可测。     

一类常系数非齐次常微分方程的特解的求法

讨论了形如u" αu= f(x),u(4) αu" βu= f(x),其中f(x)= (sin ωx)2k 或(cos ωx)2k (k∈Z ),ω≠0,ω,α,β均为常数的特解的求法.     

一类二阶变系数线性微分方程的通解

利用变量代换y=zeφ(x)将二阶变系数线性微分方程y″+P(x)y’+Q(x)y=f(x)化为方程z″+[2φ’(x)+P(x)]z’+{[φ’(x)]2+φ″(x)+P(x)φ’(x)+Q(x)}z=f(x)e-φ(x),再根据P(x),Q(x)的五种关系,分别得出了方程(1)和其对应的齐次微分方程的通解公式.     

关于ω阶Euclid理想的一些性质

理想A称为ω阶Euclid理想,如果对任何a,b∈A,a≠0,有k阶可除链(k∈N),使得φ(rk)<φ(a),其中φ:A→NU{0}且满足:φ(x)≥0对任何x∈A;φ(x)=0当且仅当x=0.文章建立了ω阶Euclid理想与有限可除链之间的充分必要关系,证明了ω阶Euclid理想中两个元素(至少有一个不为零)存在最大公因子和每一个ω阶Euclid理想是主理想,构造了一个适当的例子,证明了ω阶Euclid理想上每一个n阶矩阵能通过初等变换简化为标准对角阵.     

二维线性谐振子在不同坐标下的研究

运用量子理论和MATLAB软件，从理论推导和数值仿真两方面系统地研究了直角坐标系和极坐标系下量子力学中二维线性谐振子的基本特性.结果表明：除特殊情况外，直角坐标系下的二维线性谐振子的简并度、能量本征值和概率密度分布的极大值个数分别为n_x+n_y+1,hω（n_x+n_y+1）和（n_x+1）(n_y+1),且波函数与平面Ψ=0的交线数为n_x+n_y.极坐标系下的简并度和能量本征值分别为2n_r+|m|+1和hω（2n_r+|m|+1）,且波函数与平面Ψ=0的交线数为2n_r+|m|;在n_r=0的情况下，概率密度分布的极大值个数为2|m|.这种可视化的结果与理论推导结果完全一致.     

具有矩阵伸缩的正交双向小波包

为了将正交双向小波包推广到高维情形φan+λ(t)=∑k∈Zdp+k,λφn(At-k)+p-k,λφn(k-At),构造了伸缩因子为矩阵A的正交双向小波包{φan+λ(t),λ=0,1,…,a-1}n∈Z+,分别从时频域角度通过小波包基函数的正交性研究了高维正交双向小波包的性质,得到了小波包子空间的分解算法、重构算法及频域表示为∏∞j=1Pλjωa()jΦ0(0)。     

强阻尼粘弹性波动方程的通用吸引子的存在性

设Ω为具有光滑边界的3的有界区域.对给定的ω≥0,考虑了如下具有强阻尼项的粘弹性波动方程:utt-ωΔut-k(0)Δu-∫∞0k’(s)φ(x)Δu(t-s)ds+φ(u)=f,x∈Ω,t≥0;u(x,0)=u0(x,0),ut(x,0)=/tu0(x,0),x∈Ω;u(x,t)=0,x∈Ω,t≥0.对非线性项施加非常一般的临界增长率的条件下,在能量空间X0=D(A12)×L2(Ω)×M1中证明了上述方程的通用吸引子的存在性.     

关于ω阶Euclid理想的一些性质(英文)

理想A称为ω阶Euclid理想,如果对任何a,b∈A,a≠0,有k阶可除链(k∈N),使得φ(rk)φ(a),其中φ:A→N∪{0}且满足:φ(x)≥0对任何x∈A;(x)=0当且仅当x=0.文章建立了ω阶Euclid理想与有限可除链之间的充分必要关系,证明了ω阶Euclid理想中两个元素(至少有一个不为零)存在最大公因子和每一个ω阶Euclid理想是主理想,构造了一个适当的例子,证明了ω阶Euclid理想上每一个n阶矩阵能通过初等变换简化为标准对角阵.     

几类图的同构因子分解

本文解决了以下几类图的同构因子分解问题:1.G=C_n×P_s,n为偶数,k为C_n每点的度数,ks+2s-2为素数;2.G=C_n×P_s,其中j_rn/2,s为偶数,rs+s-1为素数;3.G=C_n×C_s,其中n为偶数,2r+1为素数。