叠加势 V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1rschr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的径向schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

叠加势V（r）=B6r^6＋B5r^5＋B4r^4＋B3r^3＋B2r^2＋B1r schroedinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质，通过待定波函数的设定，得到势函数表示为V（r）=B6r^6＋B5r^5＋B4r^4＋B3r^3＋B2r^2＋B1r的径向schroedinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

负幂次势V(r)=B6/r6+B5/r5+B4/r4+B3/r3+B2/r2+B1/r径向schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和负幂次势V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的渐近性质,通过待定势波函数的设定,得到以其为势函数的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数;通过对势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的分析,得到势参数制约关系、能量本征值和本征波函数的通式.结果表明:势参数之间存在制约关系.     

叠加势函数V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B1/r2+B1/r4+B0/r6的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

非球谐振子势V(r)=D_0r~(14)+D_1r~(12)+D_2r~(10)+D_3r~8+D_4r~6+D_5r~4+D_6r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14 +D1r12 +D2r10 +D3r8 +D4r6 +D5r4 +D6r2 的schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

叠加势V(r)=A_1r~6+A_2r~2+B_2r~(-4)+B_1r(-6)径向Schrdinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6的叠加势径向Schrodinger方程的 解析解.     

非球谐振子势Schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性,通过待定波函数的设定,得到势函数为V(r)=w′r10+d′r8+c′r6+b′r4+a′r2的定态schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.结果表明,体系处于束缚态时,势参数w′,d′,c′,b′,a′需满足一定的制约关系.     

势V(r)=a_1r~10+a_2r~4+a_3r~2的径向Schrs6inger方程的一个解析解

该文采用连续分数法得到了势函数V（r）＝a1r10＋a2r4＋a3r2的径向Schrodinger方程的一个解析解，并作适当的讨论。     

非球谐振子势V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2 schr(o..)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2的schr(o..)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

叠加势V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6径向Schrodinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6的叠加势径向Schrodinger方程的解析解.     

叠加势V（r）=A1r^6＋A2r^2＋B2r^—4＋B1r^—6径向Schroedinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r^6 A2r^2 B2r^-4 B1r^-6的叠加势径向Schroedinger方程的解析解。     

叠加势函数V（r）=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V（r）=A₀r⁶+A₁r⁴+A₂r²+B₂/r²+B₁/r⁴+B₀/r⁶的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

偶次逆幂势1／r~（2n）和高次倍谐振子势r~（2m）叠加势的径向Schrodinger方程的解析解

利用对能量本征函数的一个假设，得到了Ｖ（ｒ）＝ａ１ｒ６＋ａ２ｒ２＋ａ３ｒ－４＋ａ４ｒ－６的径向Ｓｃｈｒｏｃｉｎｇｅｒ方程的一个解析解，并对偶次送幕势１／ｒ２ｎ势和高次倍谐振子势ｒ２ｍ叠加势给出了它的径向Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ方程的一个解析解的通式．     

氢原子V(r)=-e_s~2/r径向Schrdinger方程的精确解

采用连分法[1 3] 得到氢原子V(r) =-e2 /r势函数[4 ] 径向Schr dinger方程的精确解 .     

(3+1)维破裂孤子方程的解析解

首先通过变换关系和求解简单的常微分方程 ,得到了 ( 3 1)维破裂孤子方程丰富的孤立波解和周期波解 .然后 ,我们进一步利用方程的一个已知解 ,提出了得到这一方程的其他新解的一些纯代数关系     

非球谐振子势Schr(··o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性,通过待定波函数的设定,得到势函数为V(r)=w′r10 d′r8 c′r6 b′r4 a′r2的定态schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.结果表明,体系处于束缚态时,势参数w′,d′,c′,b′,a′需满足一定的制约关系.     

(2 1)维Burgers方程的严格解析解

采用齐次平衡法给出了（２＋ １）维Ｂｕｒｇｅｒｓ方程的无穷多扭结孤波解、无穷多有理解和其初始值问题解的封闭形式     

势函数V(r)=α_1r~8 α_2r~3 α_3r~2 α_4r β_3r~(-1) β_2r~(-3) β_1r~(-4)的径向Schrdinger方程的一个解

本文采用连续分数法得到了势函数V（r）＝α1r8＋α2r3＋α3r2＋α4r＋β3r－1＋β2r－3＋β1r－4的径向Schrdinger方程的一个解．     

非球谐振子势V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数的表示为V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.研究结果表明,体系处于束缚态时,势参数需满足一定的偶合关系.     

势函数V(r)=A1r-6+A2r-4+A3r2的Hamiltonian本征方程的精确解

本文采用连分法得到相互作用势为V(r)=A1r^-6 A2r^-4 A3r^2的Hamihonian算子的精确的能量本征值和能量本征函数．