用打靶法求解一维薛定谔方程的定态解

薛定谔方程是量子力学的基本方程,其地位与经典物理中的牛顿运动方程相当．文章采用打靶法求解在一维无限深位势中运动粒子的量子力学定态解．分别在位势为抛物势、方势阱、三角势等三种情况下,求得了符合精度的本征值和本征函数．     

一维无限深势阱中粒子的定态波函数的展开问题

对于一维无限深势阱中粒子的这态函数的展开问题,我们发现,在区间（０≤ｘ≤ａ）上,当能量量子数ｎ为偶数时,定态波函数可以表示为两列反向行进的平面波的迭加,而当ｎ为奇数时,由于定态波函数不是该区间上的周期函数,不能表示为两列反向地进的平面波的迭加,仅当势阱宽度趋于无穷大,或当ｎ很大,在连续谱基底上的展开系数变为两个中心位置对称的δ函数的迭加时,定态波函数才能表示为两列反向行进的平面波的迭加。     

一维定域近弹性势下薛定谔波动方程的严格解

本文以严格的数学推导，求解了一特定势能下的量子力学波动方程。得出了此二阶微分方程的本征函数和本征值量子能级，以级数法得出的方程解是一新的正交多项式。此势能模型既有“无限深势阱”模型的特点，也有“简谐势振动”模型的特征。此方程的解在一定的条件下能退化为这两个模型的解。以严格的数学推导，得出了这一方程可化为“斯特姆—刘维”型微分方程。这就证明了：该方程的本征函数是正交的和完备的。     

无限深方势阱附加δ势后的定态解

在无限深方势阱中附加δ势后，原来n=2,3，…的定态解ψn(x)与En仍成立，而n=1，3，…的定态解ψn(x)与En不再成立，需要重新计算．本文给出重新计算的结果．     

一维对称双势阱的精确求解

讨论了一维对称简谐势的薛定鄂方程的通解，通解可用抛物线柱函数Dα(t)来表示，且可由Kummer函数表达，Hermite多项式表示的一维简谐势的解仅是该通解的一特殊形式。此通解用于一维对称双势阱模型的讨论，此模型由两相同的简谐势连接而成，得出了此模型的精确解。作为一例，本文给出了一具体模型的精确数值结果。     

宇称与一维势阱问题的研究

运用宇称概念，使研究有关一维势阱的问题更为简捷，大大简化了复杂的运算。     

用MATLAB语言解氢原子与类氢离子的定态薛定谔方程

文中探讨了用ＭＡＴＬＡＢ语言解氢原子与类氢离子的定态薛定谔方程,给出了方程的全部实数解,也列出了实用氢原子与类氢离子的定态薛定谔方程解的ＭＡＴＬＡＢ程序,为进一步用计算机解决量子化学与原于结构问题完善结构化学知识体系作了有益的探索     

一类定态薛定谔方程的势能解及求解方法

讨论一类定态薛定谔方程的势能解。在利用反散射方法的基础之下,通过设辅助函数并利用初等的微积分的相应性质进行直接运算得到了相应的势能解。     

对一维无限深势阱中粒子波函数和能级的讨论

本分析了处于坐标系不同位置的一维无限深势阱中粒子的波函数，并给出共同形式的解。ψ（x）＝√2/aSin(nπ/ax Nπ/2）（n＝1，2，3… N＝0，±1，±2，…）证明n，N是不同的两量子数。如令阱在坐标（o,a）间波敛函数之初为零，则势阱的位置可由其初相（N值）确定；而量子数n决定粒子能量，且给出n≠0是必然结果。     

从一维半无限高方势阱的能级过渡到一维无限深方势阱的能级

本文先从定态薛定谔方程求解出一维无限深方势阱的能级公式，再从一维半无限高方势阱的能级图解图导出一维无限深方势阱的能级公式，说明一维无限深方势阱的能级确实是一维半无限高方势阱的能级在特定条件下的极限，最还对一维半无限高方势阱的能级数目进行了讨论，给出了相应的判别公式。     

波函数与薛定谔方程

本文论述了量子力学微观粒子行为由波函数描述,波函数具有统计意义,波函数由薛定谔方程解出,介绍了用定态薛定谔方程的基本方法和步骤。     

一维有限深方势阱中束缚态存在条件的求解

研究了处在中心对称的一维有限深方势阱中的运动粒子,通过求解定态薛定谔方程引入了一个在势阱内部连续的函数,进而利用连续性函数的零点定理对势阱中粒子存在一个或多个束缚态的条件进行了深入分析.结果表明,存在束缚态的数目与一维有限深方势阱的宽度、深度和粒子质量有关,在粒子质量一定的情况下,存在更多的束缚态要求更深的势阱宽度、深度.     

含时受迫谐振子薛定谔方程的精确解

非齐次波戈留波夫变换与SU(1，1) h(4)量子系统的演化方程相结合，给出了求该系统时间演化算符和波函数的精确表达式．作为一个典型例子，我们得到含时受迫谐振子的演化算符和波函数的精确表达式．结果与献[3]作一比较，两种方法得到的结果是一致的．而我们的求解方法简单而明确，并且容易推广到求解其它SU(1，1) h(4)的量子系统．     

波函数和薛定谔方程

本文论述了量子力学中波函数取为复值的必要性,阐明了态叠加原理是引入复值波函数的物理基础。介绍了求解薛定谔方程的一种简易方法。     

相对论性的多粒子体系的定态薛定谔方程——兼答艾小白先生的…

根据空间－时间反演等价于正反粒子变换这一基本对称性，对多粒子体系的定态薛定谔方程作了一个相对论性的修正－方程在质心系的本征值不再简单地等于结合能的负值了，对此方程的可能应用以及关于狭义相对论的本质问题，也作了进一步的讨论。     

布鲁塞尔子的柱对称定态结构(二)——定态解的计算和分析

本文在布鲁塞尔子的柱对称定态解构造的基础上,从布鲁塞尔子的反应扩散方程出发,利用稳定性分析和分支点理论详细地计算了布鲁塞尔子的柱对称定态解.计算结果表明,布鲁塞尔子的空间耗散结构呈柱对称,不仅随r变化,还受到z的调制;当第一分支点对应的参数kn'=k1,m'=1时,在柱的中心出现一个高浓度区.该研究结果对于了解演化着的生物化学和生命体系中的柱型结构具有一定的指导意义.     

建立薛定谔方程的另一种方法

薛定谔方程是量子力学的重要基本方程,许多量子力学教材都是用微分或算符的方法来建立该方程的。本文将讨论另一种用类比来建立薛定谔方程的方法。     

一维谐振子薛定谔方程的一种解法

用一种新的方式求解了一维谐振子波方程,得出谐振子波函数新的表现形式ψzn(x,t).当参量z=0时,ψon(x,t)表示谐振子的定态;当量子数n=0时,ψ(x,t)表示谐振子的相干态;当n≠0时,ψzn(x,t)表示谐振子的激发相干态.