氦原子2s2p~1p态和~3p态的能级位置

本文用变分原理求出了氦原子２ｓ２ｐ双激发态的能量，并对２ｓ２ｐ￣１ｐ态和￣３ｐ态能级分裂的原因进行了探讨。     

LiB激发态的ab initio CI研究

采用ａｂｉｎｉｔｉｏＣＩ方法对ＬｉＢ的激发态进行了计算，其热能曲线表明ａΠ，Π和＾１Σ＾＋态均对应于原子基态解离遂道，（２）＾１Σ＾＝对应于原子激发态解离隧道，这些态都是束缚态，＾３Π是基态。     

氦原子1s3p组态能量的变分计算

当氦原子处于基态((1s)^2组态)或第一激发态(1s2s、1s2p组态)时，其能量可用变分法计算，如果用变法计算氦原子第二激发态1s3p组态能量，则需要注意两个问题：一是由于氦原子第二激发态1s3p组态的两个电子处于不同的壳层，不能用计算基态能量中采用的单参数方法，同时，由于3P电子较远离原子核，对1s电子的影响较小，也没有必要用计算第一激发态中的双参数方法；二是要保证氦原子1s3p组态波函数与基态及第一激发态波函数的正交．基于以上两点，这里给出一种用变分法计算氦原子1s3P组态能量的具体方法，计算过程直观，计算结果与实验值相当接近．     

含He元素簇HeX^n＋（n=1,2;X=B—Ne）的自旋轨道偶合数的CAS…

用全活化空间多组态自洽场方法，计算了ＢＨｅ＾＋（＾３Σ＾＋），ＣＨｅ＾２＋（＾３Σ＾－），ＮＨｅ＾＋（＾３Σ＾－＿ＯＨｅ＾２＋（＾３Σ＾－），ＦＨｅ＾＋（＾３Σ＾－）和ＮｅＨｅ＾２＋（＾３Σ＾－）等含氦的双原子簇合物离子三态的自旋－轨道偶合常数，得到了一些有意义的结果。与原子中的情形一样，随着电子数的增加，电子的轨道运动和自旋运动的相互作用迅速增强。     

中高能H^＋和类氦离子及He原子碰撞中电子俘获截面的…

用两态原子轨道展开方法研究计算了中高能Ｈ＾＋与类氦离子（Ｂｅ＾２＋，Ｂ＾３＋，Ｃ＾４＋，Ｎ＾５＋，Ｏ＾６＋）和Ｈｅ原子碰撞的电子俘获截面，结果表明在中高能区本结果与实验较好地符合。     

两种海洋浮游藻耐热性的研究

用角毛藻（Ｃｈａｅｔｏｃｅｒａｓｓｐ．）球等鞭金藻（Ｉｓｏｃｈｒｙｓｉｓｇａｌｂａｎａ）作材料，以光合放氧为指标，研究对热胁的不同抗性，结果是角毛藻的光饱和点在３００～４００μｍｏｌｍ＾－２ｓ＾－１之间，球等鞭金藻的光饱和点在３００μｍｏｌｍ＾－２ｓ＾－１左右，球等鞭金藻的光抑制现象比较明显，角毛藻则在较高温度下出现光抑制，当处理温度为４５℃时角毛藻可以忍受４０ｍｉｎ，金藻只能忍受１０ｍｉｎ说明前     

丙酮S1（n,π）态光解离机理的理论研究

用从头算自洽场方法在３－２１Ｇ水平上研究了丙酮在ｎ→π＾＊激发单态（Ｓ１（ｎ，π＾＊））势能表面上的光解反应。优化出的反应场Ｓ１（ｎ，π＾＊）态的丙酮分子的几何构型偏离Ｃ２ｖ对称性的基态构型，即Ｏ原子弯出３个Ｃ原子的平面３９．３°，且甲基的旋转角度为５０．５°。该结论与实验的结果取得了一致。该反应途经一个Ｃ１对称性的过渡态而分解为一个ｎ→π＾＊激发态的乙酰基和一个基态的甲基。计算的反应活化位垒和垂     

BSC（2^m,2^n）密码的递归表示与双对称性证明

在已有研究成果的基础上,进一步研究了双对称密码ＢＳＣ（２＾ｍ,２＾ｎ）算法设计,给出了ＢＳＣ（２＾ｍ,２＾ｎ）算法的递归表示,并严格证明了ＢＳＣ（２＾ｍ,２＾ｎ）密码是双对称的。     

三角晶场下六配位Co^2＋离子的EPR

利用三角晶场中ｄ＾３（ｄ＾７）电子组态的强场能量矩阵元，采用完全对角化方法精确计算出零场分裂Ｄ值和ｇ因子。讨论了Ｄ３ｄ对称下的Ｃｏ＾２＋：ＣｓＣｄＣｌ３和Ｃ３ｖ对称下的Ｃｏ＾２＋：ＬｉＮｂＯ３的ＥＰＲ，其结果与实验符合很好。     

Be原子的奇宇称(J=2)的高激发能级

本文应用本征通道量子亏损理论（ＥＱＤＴ）研究Ｂｅ原子的高激发态结构,得到了表征高激发态结构的ＥＱＤＴ参量（μα,Ｕｉα）,以这些参量作为输入,获得了２ｓｎｐ、２ｐｎｓ、２ｓｎｆ、２ｐｎｄ组态的Ｒｙｄｂｅｒｇ能级。计算结果表明,在高激发能区,理论值与实验值吻合。     

用共线性离子束—激光光谱学研究NdⅡ能级的超精细结构

共线快离子束－激光光谱学具有选择性激发,测量精度高等优点而被用于研究原子、分子和原子的同位素位移,激发寿命和超精细结构,介绍了利用快离子束－激光共线技术测量ＮｄⅡ亚稳态４ｆ＾４５ｄ＾６Ｋ１３／２和激发态（２５５２４）１３／２°的超精细结构,并定出相应的超精细相互作用常数。     

双模量子化光场与二能级原子的相互作用

研究了初始时刻原子处于激发态,双模腔场为关联双模ＳＵ（１,１）相干态时,双模双光子Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型中原子和场的纯态演化规律．     

奇性波函数及其在原子能量计算中的应用

讨论了波函数在原点的奇异性问题及其与势场的关系,指出在保证径向波函数平方可积,即积分∫│Ｒｎｌ（ｒ）│＾２ｒ＾２ｄｒ有限的前提下,出现Ｒｎｌ（０）＝∞的奇异性,在物理上是可以接受的。然后,将具有这种奇异性的波函数应用于类氦原子基态能量的计算,并通过对结果的分析指出,采用形如Ｒ０（ｒ）＝Ｃｒ＾５０ｅ－ｚ－β／１＋ｓ０（０〉ｓ０〉－１／２）的奇性径向波函数,相当于将两电子间除屏蔽效应之外的关联作用,等     

CsMgC3：Co^2＋和CdCl2：Co^2＋的EPR谱的研究

应用三角晶场中ｄ＾３（ｄ＾７）电子组态的强场能量矩阵元，采用精确计算零场分裂Ｄ值和ｇ因子的方法，计算了具有Ｄ３ｄ对称的ＣｓＭｇＣ３：Ｃｏ＾２＋和ＣｄＣｌ２：Ｃｏ＾２＋的ＥＰＲ谱，其结果与实验符合得很好。     

类锂原子基态和激发态电子关联计算

电子关联是目前原子结构研究中最重要的课题之一．本文利用乘以广义Ｌａｓｕｅｒｒｅ多项式作为单电子径向函数集，在一定的子空间内，用组态相互作用和微扰理论相结合的方法，计算了开壳层类锂原子基态和激发态２Ｐ，２Ｄ，２Ｆ，２Ｇ的能量和波函数．     

偶维紧致黎曼流形上关于体积的拓扑球面定理

设Ｍ是紧致单连通的ｄ维（ｄ为偶数）黎曼流形，其截曲率ｋ满足０〈ｋ≤１，本文证明：若Ｖｏｌ（Ｍ）〈２Ｖｏｌ（ｓ１＾ｄ），ｓ１＾ｄ为ｄ维常曲率１的欧氏球，则Ｍ同胚于ｓ１＾ｄ。     

离子注入的^75As在SiO2薄膜中的射程参数

用热氧化的方法在Ｓｉ片上制备了不同厚度的ＳｉＯ２薄膜，把能量１００ｋｅＶ和１８０ｋｅＶ的＾７５Ａｓ离子分别注入上述衬底，用２．１ＭｅＶ的＾４Ｈｅ离子对注入后的样品作了背散射分析。测出了＾７５Ａｓ在样品中的射程发布。将实验测出的射程参数与ＴＲＩＭ９０程序预言的结果作了比较，结果表明，实验测量的Ｒ＾ｅｘｐｐ普遍大于ΔＲ＾ｖａｌｐ，上述现象产生的原因可能是在注入过程中Ａｓ原子发生了辐射增强扩散。     

Fe—P—N合金中的Snock—Ke—Koster峰

研究了变形Ｆｅ－Ｐ－Ｎ合金的内耗和沉淀，发现含置换元素磷的三元系铁的ｈ＾ｈｓＫＫ／ｈｓ比值不是给定值，而是磷含量的函数。在ＣＮ≤０．００３质量百分数％，ｃｐ≤０．０６４质量百分数％时，存在关系式ｈ＾ｈＳＫＫ／ｈｓ＝Ｋ１ｃｐ＾（－２／３）＋Ｋ２，截距Ｋ２产生的原因是由于固溶合金基体中存在磷原子对和气团。     

关于Milosevic—Bundschuh不等式的研究

研究和改进Ｍｉｌｏｓｅｖｉｃ和Ｂｕｎｄｓｃｈｕｈ关于∑ｓｉｎ＾４Ａ／２的若干不等式的结果，得到在任意△ＡＢＣ或满足Ｂａｇｅｒ型锐角三角形条件下有关∑ｓｉｎ＾４Ａ／２，∑ｃｏｓ＾４Ａ／２和∑（ｓｉｎ＾４Ａ／２＋ｃｏｓ＾４Ａ／２）的几个新不等式。     

氦原子激发态能量的程序化计算

利用Mathematica语言开发了一个用变分法计算氦原子激发态非相对论能量的程序,对氦原子1snl(n=2→6)组态的非相对论能量进行了变分计算,理论计算值与实验值相当接近.